【正文】 狀態(tài)參量 第二節(jié) 溫度第三節(jié) 氣體的物態(tài)方程 主要內(nèi)容：平衡態(tài) 熱動平衡 對平衡態(tài)的描述 力學(xué)平衡 熱學(xué)平衡 化學(xué)平衡 相變平衡 狀態(tài)參量 幾何參量 力學(xué)參量 化學(xué)參量 電磁參量 熱接觸 熱平衡 熱動平衡的條件 熱力學(xué)第零定律 溫度及溫標(biāo) 建立溫標(biāo)的要素 水的冰點 水的汽點 水的三相點 經(jīng)驗溫標(biāo) 華氏溫標(biāo) 攝氏溫標(biāo) 理想氣體溫標(biāo) 熱力學(xué)溫標(biāo) 國際實用溫標(biāo)ITS90 溫度計 液體溫度計 定體氣體溫度計 定壓氣體溫度計 物態(tài)方程 氣體物態(tài)方程 玻意耳定律 阿伏伽德羅定律 理想氣體物態(tài)方程 普適氣體常量 阿伏伽德羅常量 玻爾茲曼常量 洛施密特常量 道爾頓分壓定律 混合理想氣體的物態(tài)方程 分體積定律平均摩爾質(zhì)量 體積分?jǐn)?shù) 壓強(qiáng)分?jǐn)?shù) 摩爾質(zhì)量分?jǐn)?shù) 質(zhì)量分?jǐn)?shù) 物質(zhì)的量分?jǐn)?shù) 混合理想氣體的密度 非理想氣體物態(tài)方程 范德瓦耳斯方程 范德瓦耳斯氣體 昂內(nèi)斯方程【重點掌握】：平衡態(tài) 熱動平衡 熱動平衡的條件 熱力學(xué)第零定律 溫度及溫標(biāo)的概念 理想氣體物態(tài)方程 范德瓦耳斯方程【掌握】：對平衡態(tài)的描述 力學(xué)平衡 熱學(xué)平衡 化學(xué)平衡 相變平衡 狀態(tài)參量 幾何參量 力學(xué)參量 化學(xué)參量 熱接觸 熱平衡 建立溫標(biāo)的要素 水的冰點 水的汽點 水的三相點 經(jīng)驗溫標(biāo) 理想氣體溫標(biāo) 熱力學(xué)溫標(biāo) 玻意耳定律 阿伏伽德羅定律 普適氣體常量阿伏伽德羅常量 玻爾茲曼常量 洛施密特常量 道爾頓分壓定律 混合理想氣體的物態(tài)方程【了解】：國際實用溫標(biāo)ITS90華氏溫標(biāo) 攝氏溫標(biāo) 溫度計 液體溫度計 定體氣體溫度計 定壓氣體溫度計 各種物態(tài)方程平均摩爾質(zhì)量 體積分?jǐn)?shù) 壓強(qiáng)分?jǐn)?shù) 摩爾質(zhì)量分?jǐn)?shù) 質(zhì)量分?jǐn)?shù) 物質(zhì)的量分?jǐn)?shù) 混合理想氣體的密度 非理想氣體物態(tài)方程 昂內(nèi)斯方程【難點】：平衡態(tài) 熱動平衡 溫度及溫標(biāo)概念的建立 物態(tài)方程的建立第二章 氣體分子動理論的基本概念（6學(xué)時）第一節(jié) 物質(zhì)的微觀模型 第二節(jié) 理想氣體的壓強(qiáng) 第三節(jié) 溫度的微觀解釋 第四節(jié) 分子力第五節(jié) 范德瓦耳斯氣體的壓強(qiáng) 主要內(nèi)容：氣體動理學(xué)理論的基本論點 分子論點 熱運動論點 分子力論點 統(tǒng)計論點 布朗運動的微觀解釋統(tǒng)計規(guī)律性與漲落現(xiàn)象 偶然性與必然性的關(guān)系 統(tǒng)計性假設(shè)平均值 加權(quán)平均 統(tǒng)計平均 理想氣體的微觀模型 理想氣體壓強(qiáng)公式的推導(dǎo) 氣體壓強(qiáng)的微觀解釋 用不同的簡化模型推導(dǎo)理想氣體壓強(qiáng)公式 理想氣體分子平均平動動能與熱力學(xué)溫度的關(guān)系 溫度的微觀解釋 對理想氣體定律的推證 阿伏伽德羅定律 道爾頓分壓定律 分子間力 倫納德－瓊斯模型 短程力 分子間力勢能 常用分子間力勢能模型 微觀粒子的彈性碰撞模型 分子有效直徑 分子直徑與熱力學(xué)溫度的關(guān)系 分子間力的平衡距離 分子間斥力的有效作用距離 分子間引力的有效作用距離 分子間力的典型數(shù)據(jù) 分子體積引起的修正 分子間引力所引起的修正 范德瓦耳斯常量b 范德瓦耳斯常量a范德瓦耳斯氣體的壓強(qiáng) 范德瓦耳斯氣體的壓強(qiáng)與理想氣體的壓強(qiáng) 范德瓦耳斯方程的適用范圍 范德瓦耳斯氣體的摩爾體積【重點掌握】：氣體動理學(xué)理論的基本論點 理想氣體的微觀模型 氣體壓強(qiáng)的微觀解釋溫度的微觀解釋【掌握】：理想氣體壓強(qiáng)公式的推導(dǎo) 用不同的簡化模型推導(dǎo)理想氣體壓強(qiáng)公式理想氣體分子平均平動動能與熱力學(xué)溫度的關(guān)系 對理想氣體定律的推證 常用分子間力勢能模型 微觀粒子的彈性碰撞模型 分子有效直徑的概念 分子體積引起的修正 分子間引力所引起的修正 范德瓦耳斯氣體的壓強(qiáng)【了解】：布朗運動的微觀解釋 分子間力來源 分子直徑與熱力學(xué)溫度的關(guān)系 分子間力的平衡距離 分子間斥力的有效作用距離 分子間引力的有效作用距離 分子間力的典型數(shù)據(jù) 范德瓦耳斯常量b范德瓦耳斯常量a范德瓦耳斯方程的適用范圍【一般了解】：偶然性與必然性的關(guān)系 統(tǒng)計性假設(shè) 算術(shù)平均 幾何平均 加權(quán)平均 統(tǒng)計平均 范德瓦耳斯氣體的壓強(qiáng)與理想氣體的壓強(qiáng) 用迭代法計算范德瓦耳斯氣體的摩爾體積【難點】： 各種簡化模型的建立方式 物體內(nèi)分子之間的相互作用和分子的熱運動決定其宏觀性質(zhì) 理想氣體壓強(qiáng)公式的推導(dǎo) 宏觀量的微觀本質(zhì)第三章 氣體分子熱運動速率和能量的統(tǒng)計分布（11學(xué)時）第一節(jié) 氣體分子的速率分布率第二節(jié) 用分子射線實驗驗證麥克斯韋速度分布律 第三節(jié) 玻爾茲曼分布律 重力場中微粒按高度的分布 第四節(jié) 能量按自由度均分定理 主要內(nèi)容：分布函數(shù) 速率分布函數(shù) 速率分布函數(shù)的歸一化條件 麥克斯韋速率分布律 麥克斯韋速率分布曲線的特征 麥克斯韋速率分布律的適用范圍 隨機(jī)事件 概率 概率加法定理 概率乘法定理 概率分布函數(shù) 氣體分子的最概然速率 麥克斯韋速率分布函數(shù)的約化形式 用麥克斯韋速率分布函數(shù)求平均值 氣體分子的平均速率和方均速率 用麥克斯韋速率分布函數(shù)求分子數(shù) 誤差函數(shù)的計算 氣體分子速率其他特征速率 麥克斯韋速度分布律 麥克斯韋速度分布曲線的特征 麥克斯韋速度分布函數(shù)的約化形式 速度空間 麥克斯韋速度分布函數(shù)與麥克斯韋速率分布函數(shù)的關(guān)系 麥克斯韋速度分布函數(shù)的定義域 氣體分子速度分量的最概然值、平均值和方均根值 分子通量公式 瀉流 分子束 瀉流存在的條件 麥克斯韋發(fā)射分布 麥克斯韋發(fā)射分布的約化形式 麥克斯韋速率分布律的實驗驗證 密勒和庫士實驗 葛正權(quán)實驗 等溫大氣 等溫氣壓公式 氣壓計和高度計 玻爾茲曼分布律 重力場中微拉按高度的分布 阿伏伽德羅常量的測定 大氣標(biāo)高 大氣粒子總數(shù) 大氣的溫度結(jié)構(gòu) 標(biāo)準(zhǔn)大氣 負(fù)絕對溫度 自由度 分子運動的自由度 分子的平動自由度 分子的轉(zhuǎn)動自由度 分子的振動自由度 剛性分子和非剛性分子的自由度 線形分子和非線形分子的自由度 能量均分定理 理想氣體的內(nèi)能 理想氣體熱容的經(jīng)典理論 能量均分定理的應(yīng)用限度 量子理論對氣體熱容量的解釋【重點掌握】：麥克斯韋速率分布律 麥克斯韋速度分布律 玻爾茲曼分布律 能量均分定理【掌握】：麥克斯韋速率分布曲線的特征 麥克斯韋速率分布律的適用范圍 氣體分子的最概然速率 用麥克斯韋速率分布函數(shù)求平均值、氣體分子的平均速率和方均速率 用麥克斯韋速率分布函數(shù)求分子數(shù) 麥克斯韋速度分布曲線的特征 分子通量公式 等溫大氣 等溫氣壓公式 重力場中微拉按高度的分布 分子運動的自由度 理想氣體的內(nèi)能 理想氣體熱容的經(jīng)典理論 【了解】：分布函數(shù) 隨機(jī)事件 概率 概率加法定理 概率乘法定理 氣體分子特征速率的量綱分析 麥克斯韋速率分布函數(shù)的約化形式 麥克斯韋發(fā)射分布 麥克斯韋速率分布律的實驗驗證 密勒和庫士實驗 葛正權(quán)實驗 大氣標(biāo)高 能量均分定理的應(yīng)用限度 量子理論對氣體熱容量的解釋【一般了解】：誤差函數(shù)的計算 麥克斯韋發(fā)射分布的約化形式 阿伏伽德羅常量的測定 大氣粒子總數(shù) 大氣總質(zhì)量 大氣的溫度結(jié)構(gòu) 大氣的均質(zhì)層 標(biāo)準(zhǔn)大氣 負(fù)絕對溫度【難點】：速率分布函數(shù)及分布函數(shù)的統(tǒng)計意義麥克斯韋速率及速度分布律函數(shù)的統(tǒng)計意義及應(yīng)用 玻爾茲曼分布律的統(tǒng)計意義及應(yīng)用第四章 氣體內(nèi)的輸運過程（5學(xué)時）第一節(jié) 氣體分子的平均自由程 第二節(jié) 輸運過程的宏觀規(guī)律 第三節(jié) 輸運過程的微觀規(guī)律 主要內(nèi)容：氣體分子的碰撞頻率 氣體分子的碰撞截面 氣體分子的平均自由程 氣體分子的平均相對速率與平均速率的關(guān)系 分子的自由程分布函數(shù) 穿過指定截面的分子的平均自由程 分子穿過指定截面前最后一次受碰處至截面的平均距離 黏性現(xiàn)象 牛頓黏性定律黏度系數(shù) 黏性現(xiàn)象的微觀解釋 熱傳導(dǎo)現(xiàn)象 傅里葉定律 熱導(dǎo)率 熱傳導(dǎo)現(xiàn)象的微觀解釋 熱傳導(dǎo)與電傳導(dǎo) 擴(kuò)散現(xiàn)象 菲克定律 擴(kuò)散系數(shù) 擴(kuò)散現(xiàn)象的微觀解釋 黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)與壓強(qiáng)的關(guān)系 黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)與溫度的關(guān)系 黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)彼此之間的關(guān)系 黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)的數(shù)量級 低壓下氣體的黏性現(xiàn)象 低壓下氣體的熱傳導(dǎo)現(xiàn)象 容器對其內(nèi)的低壓氣體分子的碰撞頻率和平均自由程的限定 估算分子有效直徑的方法的比較 分子熱運動的典型數(shù)據(jù)【重點掌握】：氣體分子的碰撞頻率 氣體分子的碰撞截面 氣體分子的平均自由程 黏性現(xiàn)象 熱傳導(dǎo)現(xiàn)象 擴(kuò)散現(xiàn)象【掌握】：牛頓黏性定律及其微觀解釋 傅里葉定律及其微觀解釋菲克定律及其微觀解釋 低壓下氣體的黏性現(xiàn)象 低壓下氣體的熱傳導(dǎo)現(xiàn)象 容器對其內(nèi)的低壓氣體分子的碰撞頻率和平均自由程的限定【了解】：黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)與壓強(qiáng)、溫度的理論和實驗比較 黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)彼此之間的關(guān)系 黏度系數(shù)、熱導(dǎo)率、擴(kuò)散系數(shù)的數(shù)量級 估算分子有效直徑的方法的比較 分子熱運動的典型數(shù)據(jù)【一般了解】：穿過指定截面的分子的平均自由程 分子穿過指定截面前最后一次受碰處至截面的平均距離的概念【難點】：氣體分子的碰撞頻率、氣體分子的碰撞截面、氣體分子的平均自由程的概念的建立 分子穿過指定截面前最后一次受碰處至截面的平均距離第五章 熱力學(xué)第一定律（10學(xué)時）第一節(jié) 熱力學(xué)過程 第二節(jié) 功 第三節(jié) 熱量第四節(jié) 熱力學(xué)第一定律 第五節(jié) 熱容 焓第六節(jié) 氣體的內(nèi)能 焦耳湯姆孫實驗 第七節(jié) 熱力學(xué)第一定律對理想氣體的應(yīng)用 第八節(jié) 循環(huán)過程和卡諾循環(huán) 主要內(nèi)容：熱力學(xué)過程 準(zhǔn)靜態(tài)過程 非靜態(tài)過程作功 體積功 作功的計算 過程曲線 示功圖 廣義坐標(biāo) 廣義位移 廣義力 廣義功 絕熱過程 絕熱功 內(nèi)能 熱量 傳熱 傳熱的計算 熱容量 比熱容 摩爾熱容 焓 作功與傳熱都是過程量 作功與傳熱的等當(dāng)性 熱力學(xué)第一定律 能量守恒定律 第一類永動機(jī) 符號規(guī)定焦耳實驗 絕熱自由膨脹過程 等內(nèi)能過程 理想氣體的內(nèi)能 焦耳－湯姆孫實驗 絕熱節(jié)流膨脹過程 等焓過程 焦耳－湯姆孫效應(yīng) 焦耳－湯姆孫系數(shù) 理想氣體的焓 反轉(zhuǎn)溫度 理想氣體的宏觀定義 邁耶關(guān)系 熱功當(dāng)量的測定 熱力學(xué)第一定律對理想氣體的應(yīng)用 等體過程 等壓過程 等溫過程 絕熱過程 多方