【正文】 數(shù) ,所以反射波相對于入射波有一相移因子 .這與經(jīng)典力學(xué)無共同之處 ,但與光在金屬表面反射時(shí)的情況類似 .造成 這種原因是因?yàn)榱Ｗ舆M(jìn)入了 0x? 區(qū)域延誤所 致 . 由 ()和 ()式我們可以畫出在 0x? 和 0x? 區(qū)域中找到粒子的幾率密度 曲線 .從圖中可以明顯的看出 ,在 0x? 找到粒子的幾率 隨著 x 的增加而指數(shù)衰減 ,在 21/x ?? 的區(qū)域內(nèi) ,找到粒子的幾率幾乎可以忽略不計(jì) .值得注意的是由于反射波的振幅與入射波的振幅相同 ,所以入射波與反射波在 0x? 的區(qū)域中發(fā)生干涉 ,使得一些點(diǎn) 2 0? ? ,這是干涉相消的結(jié)果 .這與 0EU? 時(shí)的情況不同 ,因?yàn)樵?0EU? 時(shí)入射波的強(qiáng)度大于反射波的強(qiáng)度 ,干涉相消的結(jié)果只使 0x? 的區(qū)域中的一些點(diǎn) 的幾率密度取極小值 ,另一點(diǎn)取極大值 ,但不會(huì)完全為零 .當(dāng)然當(dāng) 2 0k ? 時(shí) ,反射波的振幅接近入射波的振幅 ,因而那些取極小值的點(diǎn)將趨于零 . 0U ?? 的情況 當(dāng)勢壘高度趨于無窮大時(shí) ,即 0U?? 時(shí)的解 ,可以由 0EU? 的情況中令2??? 得到 : 212lim 1kiAA k i? ????? ?? ? ?? () 21122lim 0kBA k i? ?????? () 此時(shí)反射系數(shù)為 : 圖 設(shè) 1 2k? , 2 1?? , 粒子幾率密度圖 . 圖 設(shè) 1 2k? , 2 ?? , 粒子幾率密度圖 . 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 10 221212lim 1RJ k iR J k i? ???? ?? ? ?? () 透射系數(shù)為 : 2lim 1 0DJDRJ? ??? ? ? ? () 如果我們令 1A? ,則可將波函數(shù)寫成如下形式 : 111 , ( 0 )ik x ik xe e x? ?? ? ? () 2 0 , ( 0)x? ?? () 值得注意的是 ,由 ()和 ()式給出的波函數(shù) 1? 和 2? ,在 0x? 點(diǎn)處波函數(shù)連續(xù) ,但波函數(shù)的導(dǎo)數(shù)并不連續(xù) .這是因?yàn)樵?0U?? 時(shí) ,在 ()式中 221( ) ( ) ( )k n x d x??? ? ? ? ?????? ? ? ? ? 右端的積分在 0?? 時(shí) ,由于 ()nx?? 并不等于零 .所以在這種情況下 ,波函數(shù)仍然保持連續(xù)但波函數(shù)的導(dǎo)數(shù)卻不在連續(xù) . 我 們可以由方程 ()和 ()給出的波函數(shù) 1? 和 2? ,繪出在 0x? 和 0x? 區(qū)域 找到粒子的幾率曲線圖 ,相位相差 ? ,顯然在0x? 區(qū)域 中入射波與反射波干涉相消會(huì)使得一些點(diǎn)的幾率密度為零 . 實(shí)際上 0U?? 時(shí)所給出的粒子幾率分布曲線圖 ,是在 0EU? 時(shí) 2??? 的極限情況 .為了說明這一點(diǎn) ,我們利用方程 ()和 ()分別取 2? 為 2 、 10 和 1000 畫出圖、 圖 和圖 2 10?? 時(shí)與圖 已經(jīng)很接近 ,而當(dāng) 2? 取 1000 時(shí)圖 與圖 已經(jīng)無法區(qū)別 .從這里可以理解實(shí)際上所謂 0U?? 的情況實(shí)際上是勢壘比粒子能量高的多時(shí)的一種理想近似 . 圖 當(dāng) 0U?? ,取 1 2k? , 2??? 時(shí)的粒子幾率密度圖 . 圖 當(dāng) 0EU? ,取 1 2k? , 2 2?? 時(shí)的粒子幾率密度圖 . 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 11 圖 當(dāng) 0U?? ,取 1 2k? , 2 10?? 時(shí)的粒子的幾率密度圖 . 圖 當(dāng) 0EU? ,取 1 2k? , 2 1000? ? 時(shí)的粒子幾率密度圖 . 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 12 3 方形 勢壘散射 模型與方程 考慮在一維空間中運(yùn)動(dòng)的粒子 ,它的勢能在有限區(qū)域 ? ?0 xa?? 內(nèi)等于常量? ?000 ?UU ,而在這個(gè)區(qū)域外等于零 ,即 ? ?? ? ax,xxU ax,UxU ??? ??? 00 00 () 我們稱這種勢為方勢壘 ?圖 ?.具有一定能量 E 的粒子由勢壘左方 ? ?0?x 向右方運(yùn)動(dòng) . 粒子的波函數(shù) ? 所滿足的定態(tài)薛定諤方程是 ? ?ax,x,Edxd ???? 002 222 ??? ? () 和 ? ? ? ?2 0222 0 , 0d E U x adx ?? ?? ? ? ? ? () 同第二章一樣我們分兩種情況分別進(jìn)行討論 . 0EU? 情況 與 ()式一樣我們定義 1k 和 2k 將 方程 ()和 ()改寫為 ? ?ax,x,kdxd ???? 002122 ?? () 和 ? ?2 222 0 , 0d k x adx? ?? ? ? ? () 此處 21k,k 都是大于零的實(shí)數(shù) . 在 0?x 區(qū)域內(nèi) ,波函數(shù) xikxik eAAe 111 ????? () 是方程 ()的解 . 在 ax??0 區(qū)域內(nèi) ,方程 ()的解是 xikxik eBBe 222 ????? , () 在 ax? 區(qū)域內(nèi) ,方程 ()的解是 ()Ux0UO ax圖 一維方勢壘 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 13 xikxik eCCe 113 ????? () 按照公式 () ? ? ? ?, iE tx t x e?? ?? 定態(tài)波函數(shù)是 321 ??? , 再分別乘上一個(gè)含時(shí)間因子 Etie?? . 由此看出 ()— () 三式右邊第一項(xiàng)是由左向右傳播的平面 波 ,第二項(xiàng)是 由右向左傳播的平面波 .在 ax?區(qū)域內(nèi) ,沒有由右向左運(yùn)動(dòng)的粒子 ,因而只應(yīng)有向右傳播的透射波 ,不應(yīng)有向左傳播的波 ,所以在 ()式中必須令 0??C () 在 0?x 和 ax? 均可以用波函數(shù)和波函數(shù)導(dǎo)數(shù)的連續(xù)條件 ()和 ()來確定函數(shù)中的其它系數(shù) .由 ? ? ? ? 0201 ?? ? xx ?? ,我們有 BBAA ????? 由0201?? ?????????????xx dxddxd ?? 有 BkBkAkAk ????? 2211 由 ? ? ? ? axax ?? ? 32 ?? ,有 aikaikaik CeeBBe 122 ??? ? 由032?? ?????????????xax dxddxd ?? 有 aikaikaik CekeBkBek 122 122 ??? ? 解這一組方程組 ,可以得出 A,C? 和 A 的關(guān)系是 ? ? ? ? Aekkekk ekkC aikaik aik 22 1 221221 214 ???? ? ? () ? ?? ? ? ?22221 2 2221 2 1 22 s i ni k a i k ai k k a kAAk k e k k e ??? ?? ? ? () ()和 ()兩式給出透射波 和反射波振幅與入射波振幅之間的關(guān)系 .由這兩 式可以求出 透射系數(shù)為 : ? ?2 2212222 2 2 2 21 2 2 1 24s in 4DCJ k kDJ A k k a k k k? ? ? ?? () 反射系數(shù) 為 : ? ?? ? 22 2 2 21 2 2222 2 2 2 21 2 2 1 2si n 1si n 4R k k akAJRDJ Ak k ak k k??? ? ? ? ??? () 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 14 由上兩式可見 ,D 和 R 都小于 1, D 和 R 之 和等于 ax? 區(qū)域 ,另一部分被勢壘反射回去 ..特別要注意當(dāng) 2ak n?? , 0,1,2,n? 時(shí) ,反射為零 ,透射系數(shù) 1D? ,產(chǎn)生所謂共振透射 .此時(shí) 只有透射波而 沒有反射波 . 從系數(shù)方程解得 : 2221 1 22 221 2 1 221 1 22 221 2 1 22 ( )( ) ( )2 ( )( ) ( )i a ki a ki a kk k kBAe k k k ke k k ke k k k k???? ? ??? ?? ? ? 令 1,A? 我們得到波函數(shù)的 形式為 : ? ?? ? ? ?1122221 2 21 221 2 1 22 s i ni k x i k xi k a i k ai k k a keek k e k k e? ?????? ? ? () 2222221 1 2 1 1 22 2 2 2 21 2 1 2 1 2 1 22 ( ) 2 ( )( ) ( ) ( ) ( )i a ki k x i k xi a k i a kk k k e k k keee k k k k e k k k k? ???? ? ?? ? ? ? ? ? () ? ? ? ?1 122123 221 2 1 24 ik a ik xik a ik ak k e ek k e k k e? ??? ? ? ? () 設(shè) 122, 1kk??,勢壘寬度 a 分別為 2 、 3 和 ? 分別畫出 粒子分布的幾率密度 圖圖 取 122, 1, 1kak ? ? ?時(shí)粒子幾率密度分布 . 圖 取 122, 1, 2kak ? ? ?時(shí)的粒子幾率密度分布 . 圖 取 122, 1, 3kak ? ? ?時(shí)的粒子幾率密度分布 . 圖 取 122, 1,kak ?? ? ?時(shí)的粒子幾率密度分布 . 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 15 、 圖 、 圖 和 圖 對應(yīng)共振散射的情形 . 如果我取 ? 、 1 2k? 而分別令 2k 為 1 和 我們得到圖 、 圖 可以看出當(dāng) ,當(dāng) 2k 減小 ,對應(yīng)勢壘 增高 .相應(yīng)的粒子穿過勢壘的幾率變小 ,反射幾率增大 ,反射波的強(qiáng)度與入射波的強(qiáng)度接近 .所以在 0x? 的區(qū)域內(nèi)入射波與反射波干涉相消使得一些點(diǎn)波函數(shù)的密謀接近零 . 0EU? 情況 這時(shí) 2k 是虛數(shù) ,令 22ki?? 則 2? 是實(shí)數(shù) : ? ? 1202 22 UE?? ? ? ?? ???? () 把 2k 換成 2i? ,前面的計(jì)算仍然成立 . 經(jīng)過簡單計(jì)算后 ()式可改寫為 ? ? 1122221 2 2 1 2 22s h 2 c hi k ai k eCAk a i k a?? ? ? ??? ?? () 透射系數(shù) D 的公式可改寫為 ? ? 221222 2 2 2 21 2 2 1 24s h 4kD k a k?? ? ?? ?? () 在 ()、 ()和 ()式樣中 分 別令 120 .5 , 2 , 0 .2ak ?? ? ?和 122, 2, 1ak ?? ?可畫出在 0EU? 時(shí)粒子分布的幾率 圖 和圖 過勢壘粒子 的幾率迅速減小 .從而同樣使反射的幾率增加 .與 0EU? 的情況類似 ,這時(shí)反射波的強(qiáng)度和入射波的強(qiáng)度接近從而使在 0x? 的區(qū)域中入射波和反射波的干涉出現(xiàn)圖 取 122, 1, ? ? ?時(shí)的粒子幾率密度分布 . 圖 3..7 取 122, , ? ? ?時(shí)的粒子幾率密度分布 . 晉中學(xué)院本科生畢業(yè) (設(shè) 計(jì) )論文 16 相消而使得一些點(diǎn)上找到 粒子的幾率接近于零 . 0EU? 情況 對于 0EU? 情況 ,我們選擇較 “ 不透明的勢壘 ” ,即滿足 220 /8Ua? ? ,此時(shí)有 111 222 01 22 022 UEEk U?????????? ???? ???? ?? ?? ? ? 1 112 220 02 22 02 2 1EU U Ek U? ?? ? ? ????? ? ????? ???? ???? 由 () 式可以給出 2/D C A? 和 0/EU 的關(guān)系圖 , 當(dāng) 0EU?時(shí) , 12021 2m U aD?????????,當(dāng)所選參數(shù)滿足 220 /8Ua? ? 時(shí) , ? ,在圖 中當(dāng)0/1EU? 時(shí) , ? . 圖 透射系數(shù) D 與 0/EU關(guān)系曲線圖 圖 取 122, ,k