電磁場(chǎng)課件第四章動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)i基本理論與準(zhǔn)靜態(tài)電磁場(chǎng)(參考版)
2025-05-15 14:13本頁(yè)面
【正文】 。 題。 時(shí)間延遲仍以坐標(biāo)原點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，記為 ，則有： vrt?得到時(shí)諧電磁場(chǎng)復(fù)數(shù)形式的電磁位積分解（非齊次亥姆霍茲方程的解）： VderrrrVrrjkc ????? ????? ?????????? )(4)( JA??HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 知識(shí)基礎(chǔ) 動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)的麥克斯韋方程組 教 學(xué) 內(nèi) 容 主要知識(shí)點(diǎn) 坡印廷矢量的含義和計(jì)算 達(dá)朗貝爾方程和亥姆霍茲方程 本章總結(jié) HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 教 學(xué) 內(nèi) 容 重點(diǎn) 本構(gòu)關(guān)系方程。光也是一種電磁波。 在動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)中，電荷在空間產(chǎn)生的電位，需要時(shí)間 的傳播過(guò)程，傳播速度為： 在自由空間中， HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 的積分解 (3) 222cJtAA ??? ??? ??????VdrrvrrtrtrVc???????? ??????????),(4),(JA??達(dá)朗貝爾方程解的形式表明： t 時(shí)刻的響應(yīng)取決于 時(shí)刻激勵(lì)源的情況。 ? 特解的求?。? 位于原點(diǎn)的時(shí)變?cè)姾?dq產(chǎn)生的標(biāo)量位為： 不在原點(diǎn)，位于點(diǎn)的時(shí)變?cè)姾?dq產(chǎn)生的標(biāo)量位為： HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 2）連續(xù)分布電荷產(chǎn)生的標(biāo)量位 結(jié)論： ? 動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)中，動(dòng)態(tài)標(biāo)量位的積分解與靜電場(chǎng)電位的積分解的形式相似，但在時(shí)間上滯后。 t? r?有： 有： 它表明： f2 在 時(shí)間內(nèi) , 以速度 v 向( r )方向前進(jìn)了 距離 ,故稱(chēng)之為 反射波 。 1. 標(biāo)量位函數(shù) 的積分解 ?????? ??????222t1）位于坐標(biāo)原點(diǎn)的時(shí)變?cè)姾?dq的位函數(shù)的積分解 ? 通解的求?。? 式中， r是元體積 dV至場(chǎng)點(diǎn)距離； f1， f2 是具有二階連續(xù)偏導(dǎo)數(shù)的任意函數(shù)。以位于坐標(biāo)原點(diǎn)時(shí)變?cè)姾蔀槔?，然后推廣到連續(xù)分布場(chǎng)源的情況。 注意： 非齊次波動(dòng)方程在動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)的產(chǎn)生、傳播和接受分析中的重要意義。 ?HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY cJtAtAA ???? ?????? ????????????? )(222?。?1）式中梯度項(xiàng)為零，得到 的散度規(guī)范（也稱(chēng)洛倫茲規(guī)范）： 洛倫茲規(guī)范的重要意義： 1）確定了 的值，與 共同唯一確定 ； 2）簡(jiǎn)化了動(dòng)態(tài)位與場(chǎng)源之間的關(guān)系，使得 A 單獨(dú)由 J 決定， j單獨(dú)由 r 決定，給解題帶來(lái)了方便； 3）洛侖茲規(guī)范是電流連續(xù)性原理的體現(xiàn)。 (2) )(2??? ???????? At? 上述兩個(gè)二階偏微分方程，對(duì) 的散度規(guī)范不同，方程組形式也不同。 HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 二 動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)的電磁位 洛倫茲規(guī)范： 定義動(dòng)態(tài)矢量位 （單位：韋 /米）的輔助矢量函數(shù)： 定義一個(gè)
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