電磁場(chǎng)課件第四章動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)i基本理論與準(zhǔn)靜態(tài)電磁場(chǎng)-資料下載頁(yè)
2025-05-11 14:13本頁(yè)面
【正文】 情況。 1. 標(biāo)量位函數(shù) 的積分解 ?????? ??????222t1）位于坐標(biāo)原點(diǎn)的時(shí)變?cè)姾?dq的位函數(shù)的積分解 ? 通解的求?。? 式中， r是元體積 dV至場(chǎng)點(diǎn)距離； f1， f2 是具有二階連續(xù)偏導(dǎo)數(shù)的任意函數(shù)。 HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 通解的物理意義： tvrr,ttt ?? ???? 信號(hào)從當(dāng)時(shí)間從 f1 在 時(shí)間內(nèi)經(jīng)過(guò) 距離后不變 ,說(shuō)明它是以有限速度 v 向 r 方向傳播，稱(chēng)之為 入射波 。 t? r?有： 有： 它表明： f2 在 時(shí)間內(nèi) , 以速度 v 向( r )方向前進(jìn)了 距離 ,故稱(chēng)之為 反射波 。 t?tv?HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 所以在無(wú)限大媒質(zhì)中，通解為： 在無(wú)限大均勻媒質(zhì)中沒(méi)有反射波，即 f2=0。 ? 特解的求?。? 位于原點(diǎn)的時(shí)變?cè)姾?dq產(chǎn)生的標(biāo)量位為： 不在原點(diǎn)，位于點(diǎn)的時(shí)變?cè)姾?dq產(chǎn)生的標(biāo)量位為： HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 2）連續(xù)分布電荷產(chǎn)生的標(biāo)量位 結(jié)論： ? 動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)中，動(dòng)態(tài)標(biāo)量位的積分解與靜電場(chǎng)電位的積分解的形式相似，但在時(shí)間上滯后。 ? 一個(gè)隨時(shí)間變化的點(diǎn)電荷，在空間任意一點(diǎn)的標(biāo)量位為： ? 一個(gè)隨時(shí)間變化的點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電位是以點(diǎn)電荷為中心、幅值與傳播距離成反比的球面波。 在動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)中，電荷在空間產(chǎn)生的電位，需要時(shí)間 的傳播過(guò)程，傳播速度為： 在自由空間中， HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 的積分解 (3) 222cJtAA ??? ??? ??????VdrrvrrtrtrVc???????? ??????????),(4),(JA??達(dá)朗貝爾方程解的形式表明： t 時(shí)刻的響應(yīng)取決于 時(shí)刻激勵(lì)源的情況。故又稱(chēng) 、 為滯后位（ Retarded Potential） )( vrt ??3. 總結(jié) 電磁波是以有限速度傳播的，這個(gè)速度稱(chēng)為波速 電磁波在真空中的波速與光速相等。光也是一種電磁波。 ??1?vHARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 三 時(shí)諧電磁場(chǎng)電磁位的積分解 對(duì)于時(shí)諧電磁場(chǎng)，時(shí)域上的時(shí)間延遲等同于頻域上的相位滯后。 時(shí)間延遲仍以坐標(biāo)原點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，記為 ，則有： vrt?得到時(shí)諧電磁場(chǎng)復(fù)數(shù)形式的電磁位積分解（非齊次亥姆霍茲方程的解）： VderrrrVrrjkc ????? ????? ?????????? )(4)( JA??HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 知識(shí)基礎(chǔ) 動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)的麥克斯韋方程組 教 學(xué) 內(nèi) 容 主要知識(shí)點(diǎn) 坡印廷矢量的含義和計(jì)算 達(dá)朗貝爾方程和亥姆霍茲方程 本章總結(jié) HARBIN ENGINEERING UNIVERSITY 教 學(xué) 內(nèi) 容 重點(diǎn) 本構(gòu)關(guān)系方程。 轉(zhuǎn)換。 題。 。
醫(yī)療健康相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1