[理學(xué)]第四章功和能(參考版)
2025-02-22 06:24本頁面
【正文】 2212 )co s2( ?VVVVV ???)(c os1c os2c os21 MmmRgMmmV???????smV / ?2022/3/13 56 時(shí)間累積效應(yīng) dtPdF???1221 PPdtFtt??? ????21 21tt M d t L L? ? ??0F?0M?1221 kk EErdF ???? ?? 122121 EErdfrdF ??? ??? ? ???? 內(nèi)非外動量守恒21 PP ?? ?角動量守恒21 LL ?? ?機(jī)械能守恒21 EE ?00 ?? 內(nèi)非外 AA空間累積效應(yīng) 牛二律，瞬時(shí)效應(yīng) 動量定理 角動量定理 動能定理 。22 c o s ???? ?2139。 槽的 A端與圓弧中心 O在同一水平面上 ， B端和 O的連線與豎直線夾角為 ， 有一質(zhì)量為m=1kg的小滑塊自 A端從靜止開始沿槽面下滑 ， 求：滑塊由 B端滑出時(shí) ， 槽相對地面的速度 。1 VVV ??RmVmgN /239。 2022/3/13 53 ★ 正確解法： 選 容器 為參照系 ， 小球相對容器作圓周運(yùn)動 ， 在小球落至 A處這一時(shí)刻 ， 容器 無豎直方向 （ 法向 ）加速度 ， 豎直方向慣性力等于零 。 ★ 第一式錯(cuò) 因?yàn)樾∏蜓厍蛐蝺?nèi)壁滑下時(shí) ， 它相對于容器作圓周運(yùn)動 ， 由于小球下滑 ， 容器同時(shí)在桌面上滑動 ， 小球相對桌面 做曲線運(yùn)動 ， 軌跡不是圓周 。 開始小球與容器都處于靜止?fàn)顟B(tài) ， 有人為了求出小球自容器邊緣 B滑至底部 A處時(shí) ， 容器對小球的作用力 ， 列出了如下方程： RmVmgN /21??mg RmVMV ?? 2122 2121021 ?? MVmVB?AoMm2022/3/13 52 式中 v1和 v2分別為小球到達(dá) A處時(shí)小球和容器對地的速度 。 v（ m+M） 水平 方向動量守恒： ( c o s ) 0m v V M V? ? ? ?2022/3/13 49 (m+M+地球 )機(jī)械能守恒： ( 1 c o s )m g R ?? 212 mmV ?? 地 212 MMV ?? 地212 mmV ? 地212 MMV ? 地212 MV?])s i n()c o s[(21 22 ?? vVvm ???2c o s /m g m v R? ?( c o s ) 0m v V M V? ? ? ?( 1 c o s )m g R ?? 221 [ ( c o s ) ( s in )2 m v V v??? ? ?212 MV?2022/3/13 50 ★ 結(jié)果： （ 1） （ 2） （舍掉） 即： M一下滑出， m豎直落地。 2022/3/13 46 1e?1210 20VVeVV???0e?★ 恢復(fù)系數(shù) 規(guī)律：（動量守恒，動能守恒） ★ （完全）彈性碰撞 ★ 完全非彈性碰撞 規(guī)律：（動量守恒，碰后速度相同） ★ （非）彈性碰撞 01e??規(guī)律：動量守恒 121 0 2 0VVeVV???2022/3/13 47 例 9 半徑為 R、 質(zhì)量為 M、 表面光滑的半球 ， 放在光滑的水平面上 ， 在其正上方放置一質(zhì)量為 m的小滑塊 ， 當(dāng)小滑塊從頂端無初速地下滑 ， 在如圖所示的 ?角位置處 ， 開始脫離半球 ， 試求 （ 1） ?角滿足的關(guān)系式； （ 2） 分別討論 和 時(shí) 的取值 。 但是通常我們只關(guān)心物體在 碰撞前后運(yùn)動狀態(tài)的變化， 而在碰撞中相對于 內(nèi)力（往往是沖擊力）來說， 外力又往往可以 忽略。 碰撞 （ Collision） （書 ） 碰撞）等規(guī)律對問題求解。 機(jī)械能守恒定律是普遍的能量守恒定律在 保守內(nèi)力作功 是系統(tǒng) 勢能 與 動能 相互 轉(zhuǎn)化 的手段和度量。 內(nèi)保時(shí)，當(dāng) WEEE pk ??????? 0W保內(nèi) 0 即 Ep Ek W保內(nèi) 0 2022/3/13 41 三 . 普遍的能量守恒定律 如果考慮各種物理現(xiàn)象 ， 計(jì)及各種能量
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1