菲涅耳波帶片依據(jù)菲涅耳圓孔衍射的討論-資料下載頁
2024-10-31 05:20本頁面
【正文】 樣和光強(qiáng)分布：,第四十五頁，共五十六頁。,3.4.4 菲涅耳單縫衍射 ——振幅矢量(shǐli224。ng)加法的應(yīng)用,利用振幅矢量加法可以很方便地討論菲涅耳單縫衍射現(xiàn)象。單縫的每一邊猶如一個(gè)直邊，遮去了大局部的波面，而單縫露出的波面對(mi224。n du236。)觀察點(diǎn)的作用，可以通過科紐螺線作圖得到。,第四十六頁，共五十六頁。,菲涅耳單縫衍射,,第四十七頁，共五十六頁。,3.4.5 波帶片,(1) 菲涅耳波帶片,依據(jù)菲涅耳圓孔衍射的討論，由于相鄰波帶的相位相反(xiāngfǎn)，它們對于觀察點(diǎn)光場的奉獻(xiàn)相互抵消。因此，當(dāng)只露出一個(gè)波帶時(shí)，光軸上點(diǎn)的光強(qiáng)是波前未被阻擋時(shí)的四倍。,假設(shè)(jiǎsh232。)露出的波帶數(shù)為 20 個(gè)，那么 P0 點(diǎn)的光強(qiáng)為：,第四十八頁，共五十六頁。,如果把 ??、20 等 10 個(gè)偶數(shù)波帶擋掉而不通(b249。 tōnɡ)光，只讓 ??、19 等 10 個(gè)奇數(shù)波帶通光，那么 P0 點(diǎn)的光強(qiáng)為：,約400倍,這種奇數(shù)波帶或偶數(shù)波帶擋住所制成的特殊光闌稱為菲涅耳波帶片，類似(l232。i s236。)透鏡具有聚光作用，又稱為菲涅耳透鏡。,遮擋(zhēdǎng)奇數(shù)波帶,第四十九頁，共五十六頁。,(2) 菲涅耳波帶片對軸上物點(diǎn)的成像規(guī)律(guīlǜ),變換得：,設(shè)距波帶面為 R 的軸上點(diǎn)光源 S 照明(zh224。om237。ng)波帶片,焦距,R0 — 物距(物點(diǎn)到波帶片之間的距離(j249。l237。))； r0 — 相距(觀察點(diǎn)到波帶片的距離)；,第五十頁，共五十六頁。,(3) 菲涅耳波帶片的焦距 普通透鏡成像利用折射原理，而波帶片利用衍射原理，相位差2?整數(shù)倍產(chǎn)生相干疊加，從而表現(xiàn)為多焦距。 除了 P0 點(diǎn)之外(主焦點(diǎn))，還有一系列光強(qiáng)較小的亮點(diǎn)(次焦點(diǎn)(jiāodiǎn))，相應(yīng)的焦距為：,假設(shè) F1? 為上述 P0 點(diǎn)，波帶是以 F1? 為中心劃分的，相鄰(xiānɡ l237。n)波帶到達(dá) F1? 的光程差為 ? /2。 對于 F3?點(diǎn)，相鄰波帶到達(dá) F3? 的光程差為 3? /2。偶數(shù)波帶已遮擋，相鄰?fù)腹獠◣У墓獬滩顬?3? ，也為一焦點(diǎn)。,第五十一頁，共五十六頁。,第五十二頁，共五十六頁。,(4) 菲涅耳波帶片的制作(zh236。zu242。)和應(yīng)用,或方形波帶邊緣(biānyu225。n)位置：,應(yīng)用：主要是準(zhǔn)直，采用條形(ti225。o x237。nɡ)和方形波帶片，在其焦點(diǎn)上形成平行于波帶的亮線或十字線。,制作方法：① 對給定波長和波帶片焦距，求各帶的半徑,② 制作波帶圖。,第五十三頁，共五十六頁。,,,,,,,,,條形(ti225。o x237。nɡ)波帶片,方形波帶片,第五十四頁，共五十六頁。,作 業(yè),29，30，31，32,第五十五頁，共五十六頁。,內(nèi)容(n232。ir243。ng)總結(jié),3.4 菲涅耳衍射—近場衍射。3.4 菲涅耳衍射—近場衍射。以P0為中心、r1, r2,。同理， (N1) 個(gè)波帶所對應(yīng)的波面面積：?！?菲涅耳數(shù)。光直線傳播，實(shí)際是透光孔徑(kǒngj236。ng)較大情況下的一種特殊情況。而在陰影區(qū)外的明亮區(qū)內(nèi), 光強(qiáng)度出現(xiàn)有規(guī)律的不均勻分布。該振幅既可用基爾霍夫衍射積分方程計(jì)算求得，也可用振幅矢量加法處理?！穹噶考臃ǖ膽?yīng)用。方形波帶片,第五十六頁，共五十六
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