【總結(jié)】第三章二自由度系統(tǒng)振動(dòng)董明明振動(dòng)與噪聲控制實(shí)驗(yàn)室(2)無(wú)阻尼自由振動(dòng)?要使方程解耦,就是要尋找合適的描述系統(tǒng)振動(dòng)的廣義坐標(biāo)系,使得系統(tǒng)的阻尼和剛度矩陣在這個(gè)廣義坐標(biāo)下為對(duì)角矩陣,這等價(jià)于尋找一個(gè)變換矩陣[u],使得剛度和阻尼矩陣都對(duì)角化。無(wú)阻尼振動(dòng)的微分方程1112111121212
2025-05-14 02:24
【總結(jié)】第五章二自由度系統(tǒng)振動(dòng)?????,動(dòng)力吸振器?1、引言?自由度的數(shù)目等于描述振動(dòng)系統(tǒng)所需的獨(dú)立坐標(biāo)的數(shù)目。?N自由度的振系有N個(gè)固有頻率(通常不等)。自由振動(dòng)由N個(gè)主振動(dòng)組合而成。?在每個(gè)主振動(dòng)中,系統(tǒng)各坐標(biāo)之間有確定的比例關(guān)系,這種特定的振動(dòng)形態(tài)稱(chēng)為主振型。?
2025-01-15 09:02
【總結(jié)】多自由度有阻尼體系的受迫振動(dòng)多自由度有阻尼受迫振動(dòng)微分方程組:??()MuCuKuPt???()NewmarkWilson???????????直接積分法:就是按照時(shí)間歷程對(duì)上述微分方程直接進(jìn)行數(shù)值積分,即數(shù)值解法,常用方程的解法的數(shù)
2025-05-03 05:22
【總結(jié)】多自由度系統(tǒng)振動(dòng)第四章32022年5月31日《振動(dòng)力學(xué)》2教學(xué)內(nèi)容?多自由度系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)方程?多自由度系統(tǒng)的自由振動(dòng)?頻率方程的零根和重根情形?多自由度系統(tǒng)的受迫振動(dòng)?有阻尼的多自由度系統(tǒng)多自由度系統(tǒng)振動(dòng)2022年5月31日《振動(dòng)力學(xué)》3小結(jié):作用力方程、位移方程
2025-05-03 22:04
【總結(jié)】第2章單自由度系統(tǒng)的振動(dòng)飛行器結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)主講教師文立華西北工業(yè)大學(xué)航天學(xué)院飛行器設(shè)計(jì)工程系第2章單自由度系統(tǒng)的振動(dòng)第2章單自由度系統(tǒng)的振動(dòng)西北工業(yè)大學(xué)第2章單自由度系統(tǒng)的振動(dòng)飛行器結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)第
2025-05-04 12:06
【總結(jié)】1第二章單自由度機(jī)械系統(tǒng)動(dòng)力學(xué)《易》曰:謙謙君子,卑以自牧也。本章內(nèi)容:?引言?驅(qū)動(dòng)力和工作阻力?單自由度系統(tǒng)等效力學(xué)模型?運(yùn)動(dòng)方程的求解方法?飛輪轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的計(jì)算2引言?一般假設(shè):剛性構(gòu)件摩擦不計(jì)間隙為零?研究方法
2025-06-14 23:39
【總結(jié)】建筑結(jié)構(gòu)系列電子教案建筑結(jié)構(gòu)抗震設(shè)計(jì)ReinforcedConcreteStructure3.地震作用與結(jié)構(gòu)抗震驗(yàn)算SeismicReactionofSingle-freedomStructure主講:沙勇2022-11第三章地震作用與結(jié)構(gòu)抗震驗(yàn)算§概述§單自
2025-04-29 04:54
【總結(jié)】多自由度系統(tǒng)的受迫振動(dòng)?系統(tǒng)對(duì)簡(jiǎn)諧力激勵(lì)的響應(yīng)?動(dòng)力吸振器?模態(tài)疊加法?系統(tǒng)對(duì)任意激勵(lì)力的響應(yīng)系統(tǒng)對(duì)簡(jiǎn)諧力激勵(lì)的響應(yīng)回顧:?jiǎn)巫杂啥认到y(tǒng)的受迫振動(dòng)tieFkxxcxm?0??????為復(fù)數(shù)變量,分別與和相對(duì)應(yīng)tF?cos0tF?sin0x設(shè):tiexx??
2025-06-21 08:23
【總結(jié)】第6章多自由度系統(tǒng)的振動(dòng)1第6章多自由度系統(tǒng)的振動(dòng)第6章多自由度系統(tǒng)的振動(dòng)2多自由度系統(tǒng)指的是可以用有限個(gè)自由度描述的振動(dòng)系統(tǒng)。一般來(lái)說(shuō),一個(gè)n自由度的振動(dòng)系統(tǒng),其廣義位移可以用n個(gè)獨(dú)立坐標(biāo)來(lái)描述,其運(yùn)動(dòng)規(guī)律通??捎胣個(gè)二階常微分方程來(lái)確定。多自由度振動(dòng)系統(tǒng)的很多概念和研究方
2025-01-19 10:48
【總結(jié)】多自由度系統(tǒng)的受迫振動(dòng)?系統(tǒng)對(duì)簡(jiǎn)諧力激勵(lì)的響應(yīng)?動(dòng)力吸振器?模態(tài)疊加法?系統(tǒng)對(duì)任意激勵(lì)力的響應(yīng)系統(tǒng)對(duì)簡(jiǎn)諧力激勵(lì)的響應(yīng)回顧:?jiǎn)巫杂啥认到y(tǒng)的受迫振動(dòng)tieFkxxcxm?0??????為復(fù)數(shù)變量,分別與和相對(duì)應(yīng)tF?cos0tF?sin0x設(shè):tiexx?
2025-05-15 05:23
【總結(jié)】第二章單自由度系統(tǒng)在簡(jiǎn)諧激勵(lì)下的受迫振動(dòng)振動(dòng)微分方程受迫振動(dòng)的振幅B、相位差的討論受迫振動(dòng)系統(tǒng)力矢量的關(guān)系受迫振動(dòng)系統(tǒng)的能量關(guān)系等效粘性阻尼簡(jiǎn)諧激勵(lì)作用下受迫振動(dòng)的過(guò)渡階段受迫振動(dòng)-激勵(lì)形式-系統(tǒng)在外界激勵(lì)下產(chǎn)生的振動(dòng)。外界激勵(lì)一般為時(shí)間的函數(shù),可以是周期函
2025-04-29 05:32
【總結(jié)】單自由度機(jī)械振動(dòng)系統(tǒng)諧和力激勵(lì)的受迫振動(dòng)單自由度機(jī)械系統(tǒng)的振動(dòng)單自由度機(jī)械系統(tǒng)的振動(dòng)內(nèi)容提要u一、強(qiáng)迫振動(dòng)方程及其解1、無(wú)阻尼系統(tǒng)的強(qiáng)迫振動(dòng)2、有阻尼系統(tǒng)的強(qiáng)迫振動(dòng)u二、強(qiáng)迫振動(dòng)的過(guò)渡過(guò)程u三、強(qiáng)迫振動(dòng)的穩(wěn)態(tài)振動(dòng)1、機(jī)械阻抗2、頻率特性3、激勵(lì)力對(duì)振動(dòng)系統(tǒng)的輸入功率一、強(qiáng)迫振動(dòng)方程及其解一個(gè)
2024-12-29 11:17
【總結(jié)】多自由度體系§4-3自由振動(dòng)反應(yīng)iiiimmyr質(zhì)點(diǎn)所受的力包括慣性力和彈性力,其平衡方程為:+=01,2,,)iiimyrin????((a)iirm彈性力是質(zhì)點(diǎn)與結(jié)構(gòu)之間的相互作用。(b)12,,,inryyy???結(jié)構(gòu)所受的力與結(jié)構(gòu)的位移之間應(yīng)滿(mǎn)足剛
2025-01-14 13:33
【總結(jié)】機(jī)械振動(dòng)(MechanicalVibration)交通與車(chē)輛工程學(xué)院剛憲約第九課多自由度系統(tǒng)的振動(dòng)響應(yīng)2022年3月13日前課回顧?模態(tài)正交性的含義??[U]T[M][U]=[∧]?[U]T[K][U]=[∧]?展開(kāi)定理??振動(dòng)系統(tǒng)的響應(yīng)是n個(gè)振型的線性組合主要內(nèi)容?1.概
2025-02-16 04:38
【總結(jié)】AllRightsReserved重慶大學(xué)土木工程學(xué)院?平面體系的計(jì)算自由度一、體系的實(shí)際自由度S與計(jì)算自由度W的定義1、體系的實(shí)際自由度S令體系的實(shí)際自由度為S,各對(duì)象的自由度總和為a,必要約束數(shù)為c,則S=a–c2、體系的計(jì)算自由度W將上式中的必要約束數(shù)c改為全部約束數(shù)d,則
2025-05-12 11:26