【導讀】僅與當前其它科學概念有著協(xié)調(diào)性以及與實驗結果的一致性，而且還有更多的預言。從而證明了子原理。2b未有確鑿的實驗證據(jù)。誠然，這個“摒棄”勢必破壞相對論數(shù)學表述的基礎的廣義變換群所固有的對。稱性，是不受人們的歡迎。不受歡迎總是新發(fā)現(xiàn)經(jīng)常遇到的，因為它常常動搖了舊的信仰。見解，任何物理理論的相對性都以使這個理論的定律保持不變的變換群來標志。性，廣義相對論具有光滑的、一一對應的完全變換群的相對性。但是，這一切并不意味著相對論就毋庸置疑了，就沒有進一步探討的必要了。而導出的所有其他定理也是正確的。雖然狹義相對論是目前物理學牢固的理論之一，而。且奇跡般地被無數(shù)事實所證實，但對它還是不要下定論。速的不變性，而不是單向光速不變原理本身。這就意味著相對性原理不完全是經(jīng)。度行為的基本原理。礎，而不應當以廣義相對論為基礎。相對論中的作用已十分清楚，它僅僅是滿足第二公設要求的一種現(xiàn)象。

　　

【正文】 預言：如果在 A點有兩只同步的鐘，其中一只沿閉合曲線以恒定速度運動，經(jīng) 歷了 t 秒回到 A。 那么 ，當這只鐘回到 A 時，比保持靜止的鐘慢 v2/2c2 秒?，F(xiàn)在，我們用式（ 57）來計算，則有： △ t =∫(dt– dt0 )=∫[(v2+2vv0cosθ)/2 c2]dt0 = v2/2c2 t0 這個結果與愛因斯坦的結果是一致的。 Hafele（ 1971 年）所 原子鐘環(huán)球航行實驗 中， 從地心上看，由于地球的自轉，向東環(huán)球航行的銫原子鐘要大于一圈才能到原地；向西航行的銫原子鐘小于一圈就可到達原地。經(jīng)過一番計算后卻發(fā)現(xiàn)，在這個實驗中， 微分方程（ 56）中的“ V0” 恰好被抵消，因此 采用（ 57）式的 預算值與相對論的預算值保持一致。 顯然，這個 實驗 與反子 公設 B 相容。 此外，旋轉體的穆斯保爾共振橫向多普勒效應實驗、薩克奈克效應中，在計算中 V0 項都 被抵消 ，使得本文理論預 言值與相對論的計算值相同。時由此可見，同地對鐘的實驗無法判別子原理 B 的正確性。 異地對鐘 這 類實驗有： LvesStilwell 的氫的極隧射線光譜 實驗、兩梅塞實驗、運動原子對激光的飽和吸收實驗等。下面就以“運動原子對激光的飽和吸收實驗”為例來分析。 snyder 和 hall（ 1975 年）利用激光的飽和吸收技術測量了運動氖原子吸收的橫向多普勒移動。實驗中，由電壓加速的氖離子在鈉蒸氣中通過電荷交換變成亞穩(wěn)態(tài)的氖原子（其速度 v 在 103C 左右）。這束氖原子垂直通過形成駐波的激光束，氖原子吸收激光而激發(fā)到高能態(tài) （ 2P 2）。實驗通過探測處于激發(fā)態(tài)的氖在 2P2→ 1S2躍遷中放出的熒光，來觀察飽和吸收度。由于飽和吸收譜線的寬度很窄，因此可以很精確地測定出共振吸收頻率。實驗在八種不同的速度下，測量了橫向多普勒移動，與相對論的預言值符合的精確度達到 % 。（張仲元《狹義相對論實驗基礎》 P80）。 現(xiàn)在我們 應 用本文的理論 來 分析 ： 由于做橫向的測量十分困難，測量方向稍有偏離垂直方向就會引入偏角的一級效應而使實驗難以觀測二級效應。因此， snyder 和 hall 實驗不是在垂直方向上，而是在氖原子束的前后兩個相反方向上觀測，其中一 個方向上放有一塊平面反射鏡，把光線反射到另一個方向上一同來觀測（見下圖）： 光譜儀 n β 氖原子 V θ 平面鏡 V0 運動氖原子對激光的飽和吸收實驗示意圖 設， 在 矢線 n上傳播的光速 為 Cn，反向傳播的光速為 Cn，矢線 n 與 氖原子運動速度 v 的夾角為β，那么新理論的 多普勒效應公式為： λ n=λ 0(1+vcosβ /Cn)K （ 71） λ n=λ 0(1vcosβ /Cn)K （ 72） 式中 K 為本文 的 時 間膨脹因子， 由 微分方程 （ 57）確定 ，即： K≈ 1+v2/2C2+v0v cosθ /C2 （ 73） 已有的實驗 證明 了 平均 回路光速不變 ，我們 引入?yún)?shù) x，則有： Cn=C/（ 1+x） Cn= C/（ 1x） （ 74） 現(xiàn)把 （ 71）與（ 72）相加 ，并結合式（ 73） 、（ 74） 得： λ n+λ n=2λ 0K（ 1xvcosβ /C） ≈ 2λ 0(1+v2/2C2)+2(v0v cosθ /C2 –xvcosβ /C) （ 75） (略去更高級小量 ) snyder 和 hall觀測了原子所發(fā)光速沿 n 與 n 兩方向的光譜，根據(jù)相對論有： λ n+λ n =2λ 0K 相≈ 2λ 0（ 1+V2/2C2） (76) snyder 的 實驗驗證了式（ 76）中的左邊等于右邊，其精確度達到 %。 對比式 （ 75）、（ 76）得： 2(v0v cosθ /C2 –xvcosβ /C) =0 故有： x = v0cosθ /C cosβ 考慮到 snyder 實驗中采用的 β很小，可以不計 (即在實驗精確度內(nèi) cosβ≈ 1） ， 故上式簡化為： x = v0cosθ /C 即有： Cn=C/（ 1+ v0cosθ /C） ≈ C v0cosθ 這樣，正如我們以太論所預計的那樣，在飄移以太中傳播的光速約為 C177。 v0cosθ。雖然 snyder 和 hall做實驗的 目的是為了證明相對論 時間膨脹 ， 現(xiàn)在 ， 我們 有理由 把它看成是 檢測 單向光速 有效而 精確 的 實驗 。 由此可見， 在 snyder（ 1975）所做的實驗中，絕對運動對時間膨脹的影響恰好為 以太的飄移所抵消。很明顯， 試圖從這類 實驗 中尋找 相對 性原理正確性的證據(jù)是無意義的。 綜上所述，目前所有的實驗與新理論是相容的。如果說有實驗證明了正子公設 2b 的正性，不如說實驗證明了反子公設 2b。究竟那個理論才是真理，將是爾后物理實驗學家 進行下面實驗，由其結果所判別的事情。 8． 運動物體上做力學實驗以便確定該物體絕對運動 我們在 snyder 和 hall（ 1975 年）氖原子的激光的飽和吸收實驗基礎上來設計實驗方案。 實驗方案 1 當 β =900 時， 根據(jù)本文的多普勒效應公式 （ 2） ， 簡化為 ： λ n=λ 0K≈λ 0（ 1+V2/2c2 + VV0cosθ /c2） 因此，我們可以 通過橫向多普勒效應來確定 K 的大小。接下來，我們不斷改變發(fā)光原子的運動方向來重做實驗，對比所有 K 的實驗測量值，那么 K 為最大值所對應的運動原子方向則與 V0同向（ θ =0）。這樣，我們就可測定出了 V0 的大小和方向。 然而， 實驗的難度在于稍有偏角（不垂直）就被一級效應所掩蓋 。在實際操作中，我們可以采用下面設計的方案 克服這一困難。 實驗方案 2 在方程（ 75）中，只要我們把β的值選取于 850— 950 之間，那么在實驗精確度范圍內(nèi)可以近似地認為 cosβ ≈ 0，因此 方程（ 75）可簡化為： λ n+λ n≈ 2λ 0(1+v2/2C2)+2v0v cosθ /C2 接下來，我們 旋轉整個實驗裝置 來重做實驗，對比所有的λ n+λ n 實驗測量值。 λ n+λ n 最大值所對應的運動原子方向則 與 V0 同向（ θ =0）。這樣，我們就可測定出了 V0 的大小和方向。 實驗方案 3 我們認為， Snyder 實驗 的最大貢獻 —— 證明了 矢線 n 方向上的光速為 Cn=C/（ 1+v0cosα /C） α為矢線 n 與 v0 的 夾角 。因此有α =θ +β 。式（ 75）應記作： λ n+λ n≈ 2λ 0(1+v2/2C2)+2[v0v cosθ /C2 –v v0cos（ θ +β ） cosβ /C)] 改變 β 的取值（如 β =450和 β =600），則可以得出只含未知數(shù) v0和 θ 的兩方程組。解這個方程組，則可以求出 v0 和 θ 的值。 實驗（ 2）和（ 3）已有的條件是完全可以實現(xiàn)的。 如果物理實驗學者能利用目前的條件來做檢測實驗，那是最好不過了。 9．運動場效應與量子力學一些幾何效之間的關系、 磁矢勢效應 任何場都有波動性，運動場也不例外。就運動著微觀粒子來說，運動場局限于以粒子為中心的鄰近區(qū)域，它的波動性應該是可測的。從這種意義上說來，物質(zhì)波的證實為運動場的客觀存在提供了有力的依據(jù)。也就是說，物質(zhì)波是粒子運動勢的一種表 現(xiàn)。對于宏觀物體來說，運動勢存在于物體內(nèi)各分間隙中，它的波動性難以觀測。 如果把微觀粒子抽象為質(zhì)點，那么在相對點粒子靜止的坐標系中，它的時空形象一定會使得坐標出現(xiàn)一個不確定量。 [3] 1959 年所提出 AharonovBohm 效應的證實，表明定域描述是不完備的。 AB 效應指出，電子在無電磁場而有電磁勢的復連通區(qū)域中運動，電子并不受到力的作用，但電子波的衍射圖樣會發(fā)生移動，從而證明電磁勢在量子力學是有意義的。 在 1965 年所進行的測量超導電子的康普頓波長實驗 ，實際上是慣性場幾何效應的有力證明。 ZM 實驗可看成是非電子磁范疇的 AB 效應的第一實驗證明。這是因為慣性場中的粒子的哈密頓與電磁場中荷電粒子哈密頓在形式上是等價的。此外，在引力場中運動的粒子也存在這種幾何效應，根據(jù)等效原理不難理解這點。 現(xiàn)在把這理論搬到運動場中來，依照它的處理方法，則可證明：粒子在 W=0 而 ?? ≠ 0 的區(qū)域運動，薛定格方程有解 [4]。雖然說這個理想的區(qū)域目前還不能在實驗室中實現(xiàn)，但上面的討論已告訴我們，質(zhì)點在這個區(qū)域中運動和在 W=0 而 ?? ≠ 0（或是單指 ?? 的矢量不為零）的坐標系中運動是等效的。此外，由于 ?? 矢量的存在，勢必會使得粒子運動路徑的幾何結構和空間性質(zhì)發(fā)生變化。實質(zhì)上，這是AharohovCarmi 幾何效應的思想 。 我們相信，量子力學的一些幾何效應與 “同地對鐘”的運動場 效應僅是從不同的角度對同一事物的描述，即二者是同一回事。 我們知道，運動的點電荷會產(chǎn)生磁場和磁矢勢。根據(jù)第一公設，我們將有這樣的結論 [5]：若參照系建立在點電 荷上，則磁場為零但磁勢 的矢量 不為零， 而且磁勢的矢量與優(yōu)越靜止系存在依賴關系?？紤]到磁矢勢與運動場的梯度在形式上是可比似的，類似運動場的推導，我們將有： 能被 運動電荷上的 觀察者想像為靜止的空間不再是均勻和各向同性的了， 在該空間 運動 點電荷 的“時空形象”隨著運動方向的不同而不同。據(jù)此，我們可以用 運動 點電荷實驗來確定優(yōu)越靜止系的存在。另一方面 ，若 點電荷 所走的路徑是閉合的，則新理論將退化回相對論 或是量子力學幾何效的 計算上來。 結語 從 上面 討論中 我們看到，愛因斯坦最大 錯誤在于 “把運動 質(zhì)點的時空形象 看成與 Ek/ c2 的依賴關系”這個假設上 。 物理學發(fā)展中常有這樣的情況，即某一理論為更為全面的理論開辟道路，而在這更為全面的理論中，原來的理論作為一種特殊情況繼續(xù)存在下去。 致謝： 對 正和教授在挑戰(zhàn)相對論網(wǎng)站 與我的有益討論表示感謝！ 參考文獻 [1]吳沂光 不要光速不變原理的狹義相對論 《北京相對論研究聯(lián)誼會動態(tài)》 （ 2020） P220 [2]美 相對論狹義、廣義和宇宙學相對論 (1986) P 65 [3] 李萍 宣和文章有價值嗎？ 北京相對論聯(lián)誼網(wǎng) 學術動態(tài) №982 盧所北京部 [4] 周義昌、李華鐘 量子力學的一些幾何效應 物理學進展 15 4（ 1995） P118 [5] 吳沂光 新時空觀 的 作用和地位 格物 6 期 P107