【正文】 據(jù)此，我們可以用 運動 點電荷實驗來確定優(yōu)越靜止系的存在。 現(xiàn)在把這理論搬到運動場中來，依照它的處理方法，則可證明：粒子在 W=0 而 ?? ≠ 0 的區(qū)域運動，薛定格方程有解 [4]。對于宏觀物體來說，運動勢存在于物體內(nèi)各分間隙中，它的波動性難以觀測。式（ 75）應(yīng)記作： λ n+λ n≈ 2λ 0(1+v2/2C2)+2[v0v cosθ /C2 –v v0cos（ θ +β ） cosβ /C)] 改變 β 的取值（如 β =450和 β =600），則可以得出只含未知數(shù) v0和 θ 的兩方程組。這樣，我們就可測定出了 V0 的大小和方向。 由此可見， 在 snyder（ 1975）所做的實驗中，絕對運動對時間膨脹的影響恰好為 以太的飄移所抵消。由于飽和吸收譜線的寬度很窄，因此可以很精確地測定出共振吸收頻率。 此外，旋轉(zhuǎn)體的穆斯保爾共振橫向多普勒效應(yīng)實驗、薩克奈克效應(yīng)中，在計算中 V0 項都 被抵消 ，使得本文理論預(yù) 言值與相對論的計算值相同。就是說，試圖從這類實驗中找 否定 優(yōu)越靜止系 的判據(jù)是不可能的（在實驗精確度內(nèi)）。以變換式（ 66）相聯(lián)系。 有了這個原理，上述 假想的 “加速場線” 通過 強 等效 原理 就獲得了物理內(nèi)容 。 所謂“目前實驗精確（達(dá)到 1012 的數(shù)量級）證明 了引力質(zhì)量和慣性質(zhì)量相等”，實質(zhì)只是證 明了極弱等效原理的正性。 此外， 超光速 現(xiàn)象不會出現(xiàn)時間的倒流。X/C2) 由此得到“尺伸”、“時快”和“質(zhì)減”等效應(yīng)。 因此我們有： K=1φ 39。（ V39。/c2）減小。 =KT (K21)X/c 類似（ 64）的 方法得： K=1φ 39。 2 + Y39?！?0， 場梯度為零矢量， 此外，φ 39。,t39。）為虛像，它與真實圖像（ X39。這個矢量的存在勢必破壞 S39。 這樣， 方程（ 56）決定了φ， 而 參照系的絕對運動速 V0 由實驗所確定。區(qū)域中沿 x39。）的質(zhì)量方程 。 y=y39。考慮到 S0 和 S39。 2 = 0 從 S0來看，但這個 “ 靜止 ” 區(qū)域中的場 W=0 但φ≠ 0，它的梯度矢量指向 x軸負(fù)方向。 讓我們作這樣的想象 ：如果說有什么魔力使得 S39。 當(dāng) C＞＞ |v0|或是 |v |時， v0+v 可以近似地 歐氏幾學(xué)法則疊加，從而求出近似的解。 結(jié)合式 (53)、 (54)、 (55） ， 化簡得： d[ (1φ /c2)v]= dφ /(v0+v) (56) 必須強調(diào)的是 ， 方程 (56)是有精確解的。 這樣 ， 運動物體的物質(zhì)質(zhì)量 M 方程 記作： M= m0 +Δ E/c2 (51 ) 式中 Δ E 為 的轉(zhuǎn)移能量 ，若 Δ E＞ 0，則表示物體借助于外力做功從環(huán)境吸了物質(zhì)；若Δ E＜ 0，則表示物體借助于外力做功向環(huán)境輻射了物質(zhì)。為此，我們給出 物質(zhì)多少的定義。此外，盡管在此特例中洛倫茲變換成立，但 S39。 5. 新理論的 第二公設(shè) 和 物質(zhì)多少的定義 相對論的 靜 質(zhì)能方程無數(shù)次在核反應(yīng)以及正反物質(zhì)湮滅實驗中得到了驗證。 ． ． ． ． ． ． ． ． ． ． ． 方法 $2： 第一公設(shè)已經(jīng)指出 ， 運動 的 S39。 推論Ⅰ告訴了我們： 在無引力場 空間中 相對靜止 的 時鐘具有相同的外部運行環(huán)境。 所謂“ 優(yōu)越靜止系 ”（以下簡稱 S0系 ），是指用其坐標(biāo)表述的物理規(guī)律最為簡單（比一般慣性系更簡單）， 它 滿足下例幾個條件： （ 1）在 S0 系上所做的一切物理實驗與方向的選擇無關(guān)，即空間是均勻和各向同性的； （ 2）這 S0系上觀察者有權(quán)力宣布他在“以太” （這里，并沒有賦予以太物理性 質(zhì)，可看成是個虛構(gòu)的量）中靜止，因而光速 c 各向相同； （ 3）用 S0 系坐標(biāo)表述的質(zhì)點的動能增量Δ Ek與質(zhì)點的實際能量轉(zhuǎn)移量Δ E 相等，即： Δ Ek=Δ E （ 41） 實際上，（ 2）、（ 3）僅是（ 1）的子集。現(xiàn)在的問題是，我們究竟要 選?。?2）還是 要 選取 （ 3）呢？ 可惜 目前的實驗無法分辨那種選取是正確的 ， 因為下面 將會看到，在選取 （ 3）上建立的理論同樣與目前的一切實驗相容。這就意味著我們 可以 從 實驗的角度 回答上一問題。 因此我們應(yīng)該認(rèn)為質(zhì)點對于熱量Δ Q 的貢獻(xiàn)為Δ E。 不難驗證，在所有滿足“生產(chǎn)實踐”經(jīng)典力學(xué)習(xí)題中，我們用定義式（ 32）來解題，與采用動能的定義式來解題，其結(jié)果是一致的 （ 在實例中， 絕對位移 r0 都能被消除） 。 轉(zhuǎn)移能量Δ E 滿足能量多少定義，因此它對于任何 觀察者都是一樣的 ，而 單個質(zhì)點動能增量Δ Ek 的計算依賴于參考系的選擇。盡管靜能 E0=m0c2 的形式多樣，但是它們都是不隨參考系的改變而改變的物理量。 另一方面， 既然子原理 2b沒有為已有的實驗所驗證，我們 就 有權(quán)力、 也有必要把它 降為命題考查 。由此可見， 子原理 2a、 2b 的聯(lián)合表述指出 了 二級效應(yīng)也不存 優(yōu)越靜止 系的實驗判據(jù)。 子 原理 3：運動勢對光速沒有影響。 上面，我們用運動場這個 動力學(xué)因素來解釋 “ 尺縮 ”、“時慢” 效應(yīng)，而且，不必象 Holst 那樣，為了滿足因果性條件，去引證存在于宇宙中的所有物質(zhì) 。只要我們認(rèn)為“能量具有質(zhì)量”這句話是正確有，那么這個時空形象就可以用通俗的物理語言來表述。在那里，時間是絕對均勻流失的，因此，人們可以通過一只移動的標(biāo)準(zhǔn)時鐘把各地的鐘對準(zhǔn)。 從現(xiàn)代觀點看，在力學(xué)范圍內(nèi)，堅持所有慣性系中力學(xué)規(guī)律有相同形式這個相對性原理陳述，并沒有規(guī)定不同慣性系之間的時空變換必須是伽利略變換，也沒有規(guī)定必須選擇牛頓定律作為力學(xué)規(guī)律的基礎(chǔ)。 要確定 h2 = c2，還須引入第二公設(shè)。這意味著相對論在宇觀尺度范圍內(nèi)必須從根本上加以改造 。現(xiàn)在，已有人測出地球相對于各向同性背景輻射 (優(yōu)越的背景空間 )的速度為 每秒數(shù)百公里，這和地球相對于典型星系或星系團(tuán)的速度是基本一致的。 能不能找到更為基本的對鐘手段，或者通過其他途徑，來檢驗光速不變所包含的假定，是有待于科學(xué)實驗進(jìn)一步發(fā)展來解答的基本問題。 情況完全不是這樣 。不受歡迎總是新發(fā)現(xiàn)經(jīng)常遇到的，因為它常常動搖了舊的信仰。 《關(guān)鍵詞》 子原理 2b， 隱參量，運動勢， 質(zhì)能方程，場梯度。從 邏輯推理上看 來 ， 相對論 與 幾何學(xué)相似 ，如果某人承認(rèn)幾何公理是正確的話，他也就不得不承認(rèn)由此而導(dǎo)出的所有其他定理也是正確的。 相對性原理是狹義相對論的另一個基本原理， 它 認(rèn)為一切慣性系彼此等價，沒有任何實驗?zāi)艽_定那個更為優(yōu)越。 盡管我們不能 以此 來 指證 宇宙背景 空間 就 為電動力學(xué)上的 優(yōu)越空間，但 在概念的物理意義上畢竟有可以比擬之處 。 下面我向大家展示這種理論模型。第二公設(shè)必須滿足如下兩個條件：一是能夠把這些變換群中的某個群分離出來，與相對性原理相協(xié)調(diào)、但與伽利略變換群不協(xié)調(diào)；二是它必須是定量。若選擇以 F=d(mv)/dt 為力學(xué)基礎(chǔ)之一， 同時性可能是相對的。顯然，處處有時鐘、處處有觀察者也是伽利略變換的特征。 誠然， 任意兩個相互作勻速直線運動的參考系都可以把它們看成經(jīng)歷了這樣的歷史：即原先二者相對靜止，后來經(jīng)過加速運動而形成的。這也沒有什么可驚奇的，因為 “ 能量具有質(zhì)量”這句話本身包含于光學(xué)不變原理中，它與 相對性原理相協(xié)調(diào)、而與伽利略變換群不協(xié)調(diào)。 在 靜態(tài)引力場 問題中，引力勢是位置函數(shù)，因而不含子原理 2b 所表述的內(nèi)容。 容易看出 ， 子原理 3 的聯(lián)合表述與 愛因斯坦的相對性原 理的其它形式的表述是平行的，它注定了所有慣性系之間或以伽利略變換相聯(lián)系，或以某種形式的洛倫茲變換相聯(lián)系。從現(xiàn)在起，由子原理 2b導(dǎo)出 或被 排斥 的一切概念和見解都要貼上“待考查”字樣的標(biāo)簽 。然而，質(zhì)點因運動而具有的動能 Ek 除了動能定理所賦予它的意義外不再有別的意思，即動能是物體機(jī)械能運動的一種度量，它的定義規(guī)定了他們的計算在不同參考系中有不同的結(jié)果。 敏銳和嚴(yán)謹(jǐn)?shù)奈锢韺W(xué)家不會根據(jù)直覺草率地排斥“轉(zhuǎn)移能量Δ E”這個物理參量，相反，他必須反復(fù)推敲這個參量是否對物理現(xiàn)象有著影響，并作一些確定的實驗來驗證其究竟可不可以觀測，正像他要用實驗去驗證其他每一個關(guān)于客體的見解一樣。 這 就表明，來自于“生產(chǎn)實踐”經(jīng)典力學(xué)并沒有規(guī)定 Ek 比Δ E 更優(yōu)越。 但是 ，在子 原理 2b 上建立起的理 論 不允許轉(zhuǎn)移能量 Δ E 這一概念的存在， 這就勢必要求 我們認(rèn)為 質(zhì) 點對于熱量Δ Q 的貢獻(xiàn)為Δ EK。然而， “ 質(zhì)點 A對熱量貢獻(xiàn)的多少 ”究竟 要用Δ E來表征 ，還是要用 Ek 來表征呢？ 顯然 ， 把子原理 2b 降為命題后，我們無法從思維上作出選擇，乃 是爾后的科學(xué)實踐所回答的 問題 了。 從 “空間任何物質(zhì)和能量的分布都會使得空間幾何學(xué)成為非歐幾里得的”這個角度說， 更 合理的判斷應(yīng)該是后一種，因為 空間 物 質(zhì)或能量 分布 的多少 應(yīng)該是用滿足“能量多少”定義的 轉(zhuǎn)移能量 Δ E 來表征 的 。 顯然易見， 如果Δ E 可測，那么在所有慣性參考系集合中總存在這樣一個參考系，使得Δ E=Δ Ek.這樣 一來 ，這個參考系在力學(xué)上就特別優(yōu)越；與此同時，Δ E 所產(chǎn)生的時空形象就成了 優(yōu)越靜止系 的實驗判據(jù)。 有了這個條件還不夠，我們還要用場信號把各地的時鐘指針調(diào)節(jié)到同步。系 觀察者能夠用力學(xué)實驗來確定 S0 系 的存在，此外， S0 系 觀察者有權(quán)力宣布他在“以太”中靜止。這里，我們把它提到公設(shè)地位， 并 以此取代 光速 不變原理， 即 ： 第二公設(shè)： 靜能方程 E0=m0c2各系成立 事實上， 如果我們 就 “ 描述 S39。系觀察者也無權(quán)宣布他在“以太”靜止，這又表明第二公設(shè)與單向光速 “不變”或“ 變 ” 都相容。 定義 3： 能量的多少 E 與常數(shù) A 的比值，則稱之為物質(zhì)的多少，用 M 表示 ，即有： E=MA （ A為當(dāng)量常數(shù)） 若讓常數(shù) A選取適當(dāng)單位，則 M 具有質(zhì)量的量綱，故以后稱 M 為 物質(zhì)質(zhì)量， 以便與慣性質(zhì)量區(qū)分開來。此外，Δ E 是可測的，因而 M 也是可測的。但是， 正子公設(shè) 2b 摒棄后，能被慣性觀察者想象為靜止的空間不再是均勻和各向同性的， 在該 空間 運動質(zhì)點的時空形象隨著方向的不同而不同。例如，設(shè) v0 與 v 的夾角為θ，且 C＞＞ |v0|和 |v |， 并考慮初始條件，則 微分方程的近似解為： K=1φ /c2≈ 1+v2/2c2 + vv0cosθ /c2 (略去更高級小量 ) （ 57） 式中的 K=1φ /c2就為相對運動效應(yīng)因子。系原先在 S0中靜止時的所有物理屬性都消失，那么剩下的是一個由轉(zhuǎn)移能量 Δ E構(gòu)成運動場區(qū)域，該區(qū)域相對于 S0系以速度 v 平動。然而，空間任何能量或物質(zhì)分布都會使得空間幾何學(xué)成為非歐幾里得的，區(qū)域中的物質(zhì) 也 可能會使得橫向（場梯度線上）光速變慢。區(qū)域內(nèi)的觀察者不可能用光學(xué)現(xiàn)象來確定 S39。 z=z39?？紤]到 y=y39。軸 (場梯度線 )放置的剛桿會以 1： 1/（ 1φ /c2）的倍數(shù)收縮；時鐘會以 1：（ 1φ /c2）的倍數(shù)變慢。為了便于理解，下面我們來探討這個“拓擴(kuò)”的合理性?？?間的均勻性，即 S39。,Y39。） 與 （ X39。在微分方程 （ 56） 中的解必然有 φ 39。 2 + Z39。/c2 (φ 39。 可想而見，（ 62）式中的“φ”用“