電動(dòng)力學(xué)chapter12(介質(zhì)的電磁性質(zhì))(編輯修改稿)
2024-08-16 05:32 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 ,束縛電荷不易受實(shí)驗(yàn)條件限制 ,我們可以將其消去 ,得 14 ? ? fPE ?? ???? ??0引入電位移矢量 D，定義為 PED ??? ?? 0?可以得 fD ????? 對(duì)于一般各向同性線性介質(zhì)，極化強(qiáng)度和之間有簡(jiǎn)單的線性關(guān)系 b. D和 E之間的實(shí)驗(yàn)關(guān)系 15 EP e ?? 0????e稱為介質(zhì)的極化率。 errED??????????1 ,0??于是 16 三、介質(zhì)的磁化 a. 宏觀磁化電流密度 JM 在沒(méi)有外場(chǎng)時(shí)，介質(zhì)不出現(xiàn)宏觀電流分布，在外場(chǎng)作用下，分子電流出現(xiàn)有規(guī)則分布，形成了宏觀電流密度 JM 。 1. 磁化電流密度與磁化強(qiáng)度的引入 17 b. 磁化強(qiáng)度 M 分子電流可以用磁偶極矩描述，把分子電流看作載有電流 i的小線圈，線圈面積為 分子電流相應(yīng)的磁矩為 aim ?? ?介質(zhì)磁化后，出現(xiàn)宏觀磁偶極矩分布，用磁化強(qiáng)度 M，其定義為： VmM i??? ??18 2. 磁化電流密度與磁化強(qiáng)度的關(guān)系 若分子電流被邊界線 L鏈環(huán)著，這分子電流就對(duì) IM有貢獻(xiàn)。在其他情形下，或者分子電流根本不通過(guò) S,或者從 S背面流出來(lái)后再?gòu)那懊媪鬟M(jìn)，所以對(duì) IM沒(méi)貢獻(xiàn)。因此，通過(guò) S的總磁化電流JM
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