電動力學chapter13(電磁場邊值關系電磁場的能量和能流)(編輯修改稿)
2025-08-16 05:30 本頁面
【文章內容簡介】 示投射到界面上的矢量 18 此式表示界面兩側 E的切向分量連續(xù)。 ? ? 012 ??? EEn ???可得電場切向分量的邊值關系： ?? ???? SL SdBdtdldE ,????同理，應用 19 以后在公式中出現(xiàn)的 ?和 ?, 除特別聲明者外，都代表自由電荷面密度和自由電荷線密度，不再寫出角標 f?？偫ㄎ覀兊玫降倪呏店P系為 這組方程和麥氏方程積分式一一對應。邊值關系表示界面兩側的場以及界面上電荷電流的制約關系，它們實質上是邊界上的場方程。 ? ?? ?? ?? ? .0,012221212????????????BBnDDnHHnEEn?????????????????????????????????SSfSLfSLSdBQSdDSdDdtdIldHSdBdtdldE.0,????????????20 例 無窮大平行板電容器內有兩層介質 (如圖 )，極板上面電荷密度 ??f，求電場和束縛電荷分布。 由對稱性可知電場沿垂直于平板的方向，把邊值關系應用于下板與介質 1界面上，因導體內場強為零，故得 同樣，把邊值關系應用到上板與介質 2界面上得 fD ??1fD ???? 2解 21 由這兩式得 2211 , ???? ffEE ??束縛電荷分布于介質表面上。在兩介質界面處， ?f=0 由 得 ? ? Pfnn EE ??? ??? 120? ? fP EE ??????? ???????? ????102012022 在介質 1與下板分界處 在介質 2與上板分界處 容易驗證 ???????? ???????1010 1 ??????ffP E???????? ??????2020 1 ??????ffP E0?????? PPP ???由 得 ? ? Pfnn EE ??? ??? 120介質整體是電中性的 23 第四節(jié) 電磁場的能量和能流 1. 場和電荷系統(tǒng)的能量守恒定律的一般形式 能量是按一定的形式分布于場內的，而由于場在運動，場能量不是固定地分布于空間中，而是隨著場 在空間中傳播 因此，我們需要引入兩個物理量來描述。 24 1. 場的能量密度 w(x,t), 它是場內單位體積的能量。 2. 場的能流密度 S, S在數(shù)值
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