電動(dòng)力學(xué)chapter13(電磁場(chǎng)邊值關(guān)系電磁場(chǎng)的能量和能流)-文庫(kù)吧
2025-07-05 05:30 本頁(yè)面
【正文】 EDPED 22021101 , ???? ??? ? Pfnn EE ??? ??? 120利用 實(shí)際上主要應(yīng)用關(guān)于 Dn的邊值關(guān)系式 9 Dn的躍變式可以較簡(jiǎn)單的由麥?zhǔn)戏匠探M的積分形式直接得出 ? ? SSDD fnn ???? ?12? ??S fQSdD ??由于側(cè)面的積分趨于零，得 在扁平狀區(qū)域上應(yīng)用 10 對(duì)于磁場(chǎng) B，在邊界上的扁平狀區(qū)域上應(yīng)用積分形式的麥?zhǔn)戏匠? nn BB 21 ?? ??S SdB .0??11 二、切向分量的躍變 面電荷分布使界面兩側(cè)電場(chǎng)法向分量發(fā)生躍變，我們可以證明面電流分布使界面兩側(cè)磁場(chǎng)切向分量生躍變。我們先說(shuō)明表面電流分布的概念。 1 面電流分布 面電流實(shí)際上是在靠近表面的相當(dāng)多分子層內(nèi)電流的平均宏觀效應(yīng) 12 lI ??? ?定義電流線密度 ?，其大小等于垂直通過單位橫截線的電流。如圖界面的一部分，其上有面電流，其線密度為 ?， ?l為橫截線，垂直流過 ?l段的電流為 13 由于存在面電流，在界面兩側(cè)的磁場(chǎng)強(qiáng)度發(fā)生躍變。如圖，在界面兩旁取一狹長(zhǎng)形回路，回路的一長(zhǎng)邊在介質(zhì) 1中，另一長(zhǎng)邊在介質(zhì) 2中。長(zhǎng)邊 ?l與面電流 ?正交。 2 切向分量的躍變 ?? ???? SL f SdDdtdIldH ????在狹長(zhǎng)形回路上應(yīng)用麥?zhǔn)戏匠? 14 取回路上下邊深入到足夠多分子層內(nèi)部，使面電流完全通過回路內(nèi)部。從宏觀來(lái)說(shuō)回路短邊的長(zhǎng)度仍可看作趨于零 ,因而有 ? ? lHHldHL tt ????? 12??其中 t表示沿 ?l的切向分量。通過回路內(nèi)的總自由電流為 lI ff ?? ?15 由于回路所圍面積趨于零，而 ?D/?t為有限量，因而 代入 0??? SdDdtd??ftt HH ??? 12?? ???? SL f SdDdtdIldH ????得 16 上式可以用矢量形式表示。設(shè) ?l為界面上任一線元， t為 ?l方向上的單位矢量。 流過了 ?l的自由電流為 lnlnI fff ?????? ???????? ??對(duì)于狹長(zhǎng)形回路用 ? ? lnIlHHldH ffL ???????? ??????????? ?12得 ?? ???? SL f SdDdtdIldH ????17 由于 ?l為界面上任一矢量，因此 上式再用 n矢乘 , 注意到 磁場(chǎng)切向分量的邊值關(guān)系 ? ? nHH f ???? ??? ?//12? ? ? ?12//12 HHnHHn ?????? ?????0?? fn ???? ? fHHn ????? ??? 12//表
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