工程電磁場素材包(編輯修改稿)
2025-08-31 15:57 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 態(tài)場中的動(dòng)態(tài)位方程 磁準(zhǔn)靜態(tài)場中的動(dòng)態(tài)位方程 靜態(tài)場中的位函數(shù)方程 動(dòng)態(tài)場中的動(dòng)態(tài)位方程 A動(dòng)態(tài)矢量位函數(shù)； ? 動(dòng)態(tài)標(biāo)量位函數(shù) 磁準(zhǔn)靜態(tài)場中的動(dòng)態(tài)位方程 靜態(tài)場中的位函數(shù)方程 定解條件 初始條件和邊界條件 無限遠(yuǎn)處的邊界條件 不同媒質(zhì)分界面上的邊界條件 初始條件和邊界條件 (1)初始條件 —— 與時(shí)間坐標(biāo) t相聯(lián)系，給出初始瞬間待求場函數(shù) u在場域各處的值 (2)邊界條件 —— 與空間坐標(biāo)變量 r相聯(lián)系，給出場域邊界 S上待求場函數(shù) u的所謂邊值，通常有下列３種情況： (1)初始條件 與時(shí)間坐標(biāo) t相聯(lián)系，給出初始瞬間待求場函數(shù) u在場域各處的值 (2)邊界條件 1)給定的是整個(gè)場域邊界 S上的場函數(shù)值 2)給定的是場函數(shù)在邊界 S上的法向?qū)?shù)值 ３ )給定的是邊界 S上的場函數(shù)與其法向?qū)?shù)的線性組合 無限遠(yuǎn)處的邊界條件 不同媒質(zhì)分界面上的邊界條件 注意到工程電磁場問題所涉及的場域往往由多種不同物理性質(zhì)的媒質(zhì)所組成，而在不同媒質(zhì)分界面上則伴隨有場量 E、 H、 D和 B不連續(xù)的物理狀態(tài)，此時(shí)就位于分界面上的場點(diǎn)而言，麥克斯韋方程組的微分形式已失去意義，為此，必須按媒質(zhì)的物理性質(zhì)，分域定解處置。這樣，作為定解條件的又一方面，必須給出不同媒質(zhì)分界面上的邊界條件 (數(shù)學(xué)上亦稱為銜接條件或內(nèi)邊界條件 )。 電介質(zhì)極化場的分析 靜態(tài)電場中的媒質(zhì)可按其導(dǎo)電特征分為導(dǎo)電體 (即導(dǎo)體 )和絕緣體 (電介質(zhì) )兩大類。由于良導(dǎo)體的電導(dǎo)率是典型電介質(zhì)電導(dǎo)率的 ２０ 倍，因而通?？梢哉J(rèn)為電介質(zhì)是不導(dǎo)電的。電介質(zhì)在電場中的行為，按其微觀的極化機(jī)理分析，可以歸結(jié)為兩種情況：一是分子中的束縛電荷受力發(fā)生相對位移，形成感生電偶極子的位移極化現(xiàn)象；另一是極性分子中因正、負(fù)電荷作用中心不相重合而形成的電偶極子，在外電場作用下，該電偶極子發(fā)生轉(zhuǎn)向，形成永久偶極子的取向極化現(xiàn)象。兩種極化現(xiàn)象均導(dǎo)致電介質(zhì)內(nèi)部或表面呈現(xiàn)極化電荷，這種極化電荷在真空中產(chǎn)生的極化電場與真空中的外電場相疊加，形成有電介質(zhì)存在時(shí)的合成電場。在各向同性的線性媒
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