[工學(xué)]第6章交流繞組的磁動(dòng)勢(shì)(編輯修改稿)
2025-02-15 09:00 本頁面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 ? ?23 ??2i?0?t?f?2??2?23 ??00t?2? ?23 ??2i4?? ?t121KF121KF1KF1KF上頁 下頁 目錄 脈振磁動(dòng)勢(shì)的分解 ?結(jié)論 ? 一個(gè)脈振磁動(dòng)勢(shì)可以分解為兩個(gè)波長(zhǎng)與原脈振波完全一樣 ， 朝相反方向旋轉(zhuǎn)的旋轉(zhuǎn)波 ， 旋轉(zhuǎn)的電角速度分別為 ? 和 － ? ， 每個(gè)旋轉(zhuǎn)波的幅值是原脈振波最大振幅的一半 ， 等于 FK1/2 。 ?當(dāng)通電電流為正的最大值時(shí)，脈振波的振幅為最大值，兩個(gè)旋轉(zhuǎn)波的正振幅正好都轉(zhuǎn)到 ?＝ 0的地方， 即在通電線圈的軸線處，這時(shí)兩個(gè)旋轉(zhuǎn)波重疊在一起。 上頁 下頁 目錄 磁動(dòng)勢(shì)的矢量表示法 ?矢量的長(zhǎng)度等于幅值，位置表示磁動(dòng)勢(shì)波正幅值所在的位置。 ?只要知道幅值和位置，就可以確定其他位置的磁動(dòng)勢(shì)值。 ?矢量圖只能表示某一時(shí)刻矢量的位置。 上頁 下頁 目錄 磁動(dòng)勢(shì)的矢量表示法 f?π2?0 t?π2π3 π2i0t? ?π4t? ?K112FI2K112F?fiI202 πt?π2π3 π22 π0π2π3 π2π2?0π2π3 π2? j??0?t??A??45?t?I j?A?K1FK1F?I??K1?FK1?FK1??FK1??F?上頁 下頁 目錄 三相單層集中整距繞組的磁動(dòng)勢(shì) ?三相繞組空間上互差120?電角度； ?三相電流在時(shí)間上互差 120?電角度。 A 2 c o si I t??B 2 c o s( 1 2 0 )i I t???C 2 c os ( 24 0 )i I t???上頁 下頁 目錄 三相單層集中整距繞組的磁動(dòng)勢(shì) ?A相繞組基波磁動(dòng)勢(shì) A 1 K 1 c os c osf F t???? 空間上以 A相繞組的軸線為中心按余弦分布 。 ? 時(shí)間上則隨著 A相電流以角頻率 ? 脈振 。 IIa?KKK 1 K114 2 4 2π 2 π 2420 .9π 2pqN IF q N IpaN I N Ipp????K線圈電流 （其中 I 為 相電流） 上頁 下頁 目錄 三相單層集中整距繞組的磁動(dòng)勢(shì) ?B、 C相繞組基波磁動(dòng)勢(shì) B 1 K 1 c os( 120 ) c os( 120 )f F t??? ? ??空間上分別以 B、 C相繞組的軸線為中心按余弦分布 。 ?時(shí)間上則分別隨著 B、 C相電流以角頻率 ? 脈振 。 C1 K 1 c os( 240 ) c os( 240 )f F t??? ? ?上頁 下頁 目錄 三相單層集中整距繞組的磁動(dòng)勢(shì) （ 1）解析法 ?求三相繞組合成基波磁動(dòng)勢(shì) K 1 K 1K 1 K 1K 1 K 111c os( ) c os( )2211c os( ) c os( 240 )2211c os( ) c os( 120 )22F t F tF t F tF t F t? ? ? ?? ? ? ?? ? ? ?? ? ? ?? ? ? ? ?? ? ? ? ?1 A 1 B 1 C 1f f f f? ? ?1 A 1 B 1 C 1f f f f? ? ??將每相脈振磁動(dòng)勢(shì)分解為正、反轉(zhuǎn)旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì)； ?分別求和，得到正、反轉(zhuǎn)合成磁動(dòng)勢(shì)； K 1 13 c o s ( ) c o s ( )2 F t F t? ? ? ?? ? ? ??再將兩者合成，求出總的磁動(dòng)勢(shì)。 上頁 下頁 目錄 三相單層集中整距繞組的磁動(dòng)勢(shì) ?結(jié)論 ? 三相合成產(chǎn)生基波旋轉(zhuǎn)磁動(dòng)勢(shì) f1 。 ? 每相基波脈振磁動(dòng)勢(shì)的振幅大小隨時(shí)間變化 ，而三相合成基波
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