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[工學(xué)]第6章 交流繞組的磁動勢-文庫吧

2025-01-04 09:00 本頁面


【正文】 2??2?23 ??00t?2? ?23 ??2i4?? ?tK 1 K K42 0 . 9π 2F N I N I??FK1為基波磁動勢的最大振幅 。 上頁 下頁 目錄 電流交變時的磁動勢 ? 3次、 5次諧波磁動勢 FK3 、 FK5分別為 3次 、 5次諧波磁動勢的最大振幅 ,分別是基波最大振幅的 1/3 和 1/5 。 K 5 K 5 c o s c o s 5f F t???K 3 K K 11 4 2 13 π 23F N I F??K 3 K 3 cos cos 3f F t????K 5 K K 11 4 2 15 π 25F N I F??上頁 下頁 目錄 電流交變時的磁動勢 ?結(jié)論 ( 1)線圈通入交流電產(chǎn)生的氣隙磁動勢沿定子內(nèi)圓周呈矩形波分布,磁動勢幅值隨時間脈動。 ( 2) 矩形波磁動勢分解成的基波和諧波磁動勢,都是在空間按余弦分布,都是 空間電角度的函數(shù) ;幅值都隨時間角頻率按余弦變化,是時間電角度的函數(shù) 。 所以基波和諧波磁動勢都 既是空間函數(shù),又是時間函數(shù)。 上頁 下頁 目錄 電流交變時的磁動勢 ( 3)基波和各次諧波磁動勢的振幅位置均在線圈軸線 + A處,即空間坐標的原點,振幅位置不隨時間變化,稱為脈振磁動勢。 上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 ?基波脈振磁動勢 K 1 K 1 c os c osf F t???K 1 K 1 K 1K 1 K 111c os( ) c os( )22f F t F tff? ? ? ?? ? ? ?? ????上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 ?第一部分 K 1 K 11 c o s( )2f F t??? ??既隨時間變化,又與位置有關(guān)。 的最大值始終出現(xiàn)在 cos(?- ?t)= 1 即 ?=?t 的位置。 K1f? 隨著 ?t 的推移在向 ? 的正方向移動。 K1f? 實際上是正向旋轉(zhuǎn)的磁動勢波。 K1f?上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 f?2??2?23??00 t?2??23??2i?0?t?f?2??2?23??00 t?2??23??2i6t?? ?121KF121KFI2I2?0?t?K 1 K 11 c os2fF ?? ??30?t?K 1 K 11 c o s( 3 0 )2fF ?? ??上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 ?特點 ? 在空間按余弦分布,隨時間的推移向 ? 的正方向移動,是一個行波。 ?行波旋轉(zhuǎn)的電角速度為 ? ,數(shù)值上與線圈電流的電角頻率 ? 相等。 K1f ?上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 ?第二部分 K 1 K 11 c o s( )2f F t???? ??f?2??2?23 ??00t?2? ?23 ??2i?0?t?f?2??2?23 ??00t?2? ?23 ??2i4?? ?tI2I2121KF121KFt????dd t? ???旋轉(zhuǎn)的角速度為 正幅值位置 上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 ?特點 ? 在空間按余弦分布,隨時間的推移向 ? 的反方向移動,是一個行波。 ?行波旋轉(zhuǎn)的電角速度為- ? ,其大小與線圈電流的電角頻率 ? 相等。 K1f??上頁 下頁 目錄 脈振磁動勢的分解 一個脈振磁動勢可看成是兩個朝相反方向旋轉(zhuǎn)的磁動勢波的合成。 f?2??2?23 ??00t?2
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