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正文內(nèi)容

[理學(xué)]量子力學(xué)導(dǎo)論(編輯修改稿)

2025-01-04 01:22 本頁面
 

【文章內(nèi)容簡介】 o),0(,0 axx ???? ?axxE ???? ,0,p?22π8hmEk ?axE ??? 0,0p0π8dd 2222?? ?? h mEx0dd 222?? ?? kx??pEa xokxBkxAx c o ss in)( ???0dd 222?? ?? kx波函數(shù)的 標(biāo)準(zhǔn)條件: 單值、有限和連續(xù) . 0,0,0 ???? Bx ??kxAx s in)( ???? pEa xoπ,0s in nkaka ????22π8hmEk ?2228 mahnE ??,3,2,1,π ?? nank量子數(shù) 0s in, ??? kaAax ??0s in ?? ka?? pEa xokxAx s in)( ??xanAx πs i n)( ???,3,2,1,π ?? nank 歸一化 條件 1dd0*2 ?? ?? ??? xxa ???1dπs in0 22 ?? xxanA a aA 2??? pEa xo)0(,πs i n2)( axxanax ???? ?kxAx s in)( ???ank π?aA 2?得 0π8dd2222?? ??hmEx 波動方程 ?? pEa xoxanax πs in2)( 22 ?? 概率密度 2228 mahnEn ? 能量 )0(,πs in2 axxana ???)( x?),0(,0 axx ?? 波函數(shù) ?? pEa xoa 粒子 能量 量子化 討論 1: 基 態(tài) 能 量 )1(,8 221 ?? nmahE2228 mahnEn ? 能 量 激發(fā)態(tài) 能量 ),3,2(,8 12222 ???? nEnmahnEn 一維無限深方勢阱中粒子的 能量 是 量子化 的 . ?? pEa xob 粒子在 勢阱中各處 出現(xiàn)的 概率密度 不同 概率密度 )π(s i n2)( 22 xanax ??xanax πs i n2)( ??波 函 數(shù) 例如,當(dāng) n =1時, 粒子在 x = a /2處出現(xiàn)的幾率最大 c 波函數(shù)為 駐波形式 ,阱壁處為波節(jié),波腹的個數(shù)與量子數(shù) n 相等 0?x a1?n2?n3?n4?nn? 2n?xanA
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