量子力學(xué)第二章(編輯修改稿)
2024-09-12 02:21 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 幾率：電子穿過狹縫１出現(xiàn)在Ｐ點的幾率密度電子穿過狹縫２出現(xiàn)在Ｐ點的幾率密度相干項 正是由于相干項的出現(xiàn)，才產(chǎn)生了衍射花紋。3. 若電磁波： 表示來自窄縫 S1和 S2的兩個波由于振幅相等，相位相反相互 抵消，電磁波在該點消失。粒子波： 不表示來自 S1和 S2的兩個電子相互抵消而消失，而是代表同 一個電子分別通過 S1和 S2兩種可能的運動狀態(tài)波函數(shù)疊加為 0，電子在該點出現(xiàn)的可能性消失。? 動量空間波函數(shù)的表述二、動量空間與坐標(biāo)空間的轉(zhuǎn)化按態(tài)的疊加原理與 一一對應(yīng)是以 為自變量的波函數(shù)，坐標(biāo)空間的波函數(shù)，坐標(biāo)表象波函數(shù)是以 為自變量的波函數(shù)，動量空間的波函數(shù)，動量表象波函數(shù)相同狀態(tài)是粒子 t時刻具有動量 P的概率密度若 Ψ (r,t) 已歸一化，則 C(p, t)也是歸一化的? 例： 在電子雙窄縫衍射實驗中，利用平面波函數(shù)的疊加，計算電子到達(dá)屏上任一點 B的相對幾率，從而導(dǎo)出電子波強(qiáng)度取極大值的條件：薛定諤方程? 微觀粒子的基本方程，討論粒子狀態(tài)隨時間變化所遵從的規(guī)律167。3 薛定諤方程 ——基本假定 2?1935年薛定諤貓(18871961） ,奧地利物理學(xué)家實驗內(nèi)容? 量子糾纏態(tài)? 量子通信、量子計算機(jī)引進(jìn)方程的基本考慮? 從牛頓方程，人們可以確定以后任何時刻 t 粒子的狀態(tài) r 和 p 。因為初條件知道的是坐標(biāo)及其對時間的一階導(dǎo)數(shù)，所以方程是時間的二階常微分方程。讓我們先回顧一下經(jīng)典粒子運動方程，看是否能給我們以啟發(fā)。（ 1）經(jīng)典情況（ 2） 量子情況? 3．第三方面，方程 不能包含狀態(tài)參量 ，如 p, E等，否則方程只能被粒子特定的狀態(tài)所滿足，而不能為各種可能的狀態(tài)所滿足。1．因為， t = t0 時刻，已知的初態(tài)是 ψ( r, t 0) 且只知道這樣一個初條件，所以，描寫粒子狀態(tài)的波函數(shù)所滿足的方程 只能含 ψ 對時間 的一階導(dǎo)數(shù) 。2．另一方面， ψ 要
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