工程電磁場導論第一章-資料下載頁
2025-08-23 11:15本頁面
【正文】 ??????? 穿出包圍連續(xù)分布電荷的閉合面的電通量。 0ddEqESε? ? ? ? ?? E 的通量等于閉合面 S 包圍的凈電荷與真空介電常數(shù)之比。 結(jié)論 第 一 章 靜 電 場 S 面上的 E 是由系統(tǒng)中全部電荷產(chǎn)生的。 下 頁 上 頁 ? 0 (有正源 ) ? 0 (有負源 ) ? = 0 (無源 ) 注意 閉合面外的電荷對場的影響 第 一 章 靜 電 場 00d ( ) d dVq ρ ( r39。)E S E r V Vε ε? ? ? ? ? ? ?? ? ?0???? ?E0???? ?E 0???? ?E 靜電場是有源場，電荷是電場的通量源。 下 頁 2. 散度定理 0()r ??? ? ?E 高斯定律的微分形式 結(jié)論 第 一 章 靜 電 場 計算步驟： a） 分析場分布的對稱性，判斷能否用高斯定律求解。 b） 選擇適當?shù)拈]合面作為高斯面，使 容易積分。 ? ?S SD d② 對于具有高度對稱性的電場，利用高斯定律可以方便的求出場強分布，但對于一般電場，高斯定律只能確定任意閉曲面上的場強通量。 下 頁 上 頁 3. 高斯定律的應(yīng)用 ① 高斯定律是描述電場特性的規(guī)律。 ③ 應(yīng)用高斯定律可以導出電場分界面上法線分量的邊界條件。 第 一 章 靜 電 場 球殼內(nèi)的電場 球殼外的電場 02π4d εqrESES ?????rrqE e20π4 ??哪些區(qū)域的電場能用高斯定律直接求解？ 下 頁 上 頁 177。 q分別在金屬球內(nèi)外 q在金屬球殼內(nèi) 例 02π4d εqrESES ?????rrqE e20π4 ??第 一 章 靜 電 場 球?qū)ΨQ電場 230 d4 π 4 π 3SraE r r ???? ? ? ?? ES03rr???Ee求半徑為 a，體電荷密度為 ? 的球產(chǎn)生的 電場。 下 頁 上 頁 例 230 d 4 π 4 π 3Srara ???? ? ? ?? E S E204 πrqr??Ee解 ? a r E 第 一 章 靜 電 場 試求電荷線密度為 ? 的無限長均勻帶電體的電場。 分析場分布 ,取 圓柱坐標系 0dSq ,ε??? ES由 CEυ ????? ?? ???????? lnπ2π2 dd00?? ??? 1 dd SS SESE0l???0π2 ετlρlE ??得 下 頁 上 頁 無限長均勻帶電體 例 解 不 能取無窮遠為電位參考點 注意 r02 π????Ee第 一 章 靜 電 場 電力電纜 上 頁 上 頁 第 一 章 靜 電 場 電纜多層絕緣的工程意義。 下 頁 上 頁 例 rrE e02 π ???33m a x322m a x211m a x1 π2π2π2 rετErετErετE ?????dυ Er???a r E r1 a r E r1 r2 r3 332211111rεrεrε??第 一 章 靜 電 場 軸對稱電場 02 lrl2EdEa rερππSS?????? rreερ02rE ?求半徑為 a，體電荷密度為 ? 的導線產(chǎn)生的 電場。 下 頁 上 頁 例 02 lal2EdE a rερππSS?????? rreπεqr02E ?解 a r E 0 ? 第 一 章 靜 電 場 面對稱電場 0ΔΔ2εSσSE ?求無限大均勻帶電荷密度為 ? 的平板產(chǎn)生的 電場 下 頁 上 頁 例 解 02???E? ? ? 0E εσ?0E εσ?0?E? ? 0E εσ?0?E0?E第 一 章 靜 電 場 面對稱電場 0Δ2Δ2εSaρSE ?求無限大均勻帶體電荷密度為 ? 的平板產(chǎn)生的 電場。 下 頁 上 頁 例 解 0??aE ?平板外 平板內(nèi) 0Δ2Δ2εSxρSE ? x a 0ερxE ?
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