氣體動力學(xué)基礎(chǔ)ppt課件(編輯修改稿)
2025-06-01 01:13 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 ?Ma與 M*的關(guān)系 167。 速度系數(shù) 同馬赫數(shù)一樣，速度系數(shù)也是劃分氣體高速流類型的標(biāo)準 . ?用速度系數(shù)表示的靜總參數(shù)比 167。 速度系數(shù) 167。 正激波和斜激波 一、激波的定義、分類和形成 二、激波前后氣流參數(shù)的變化 167。 激波的定義、分類和形成 一、激波的定義： 當(dāng) 超聲速氣流 流過大的障礙物（或超聲速飛機、炮彈和火箭等在空中飛行）時，氣流在障礙物前將受到急劇的壓縮，它的 壓強、溫度和密度 都將突躍地 升高 ，而 速度 則突躍地 降低 。 這 種使流動參數(shù)發(fā)生突躍變化的強壓縮波叫做 激波。 二、產(chǎn)生激波的的情形 : –各種超聲速飛行器飛行時 –超聲速氣流繞過葉片、葉柵或其它物體流動時 –超聲速風(fēng)洞啟動時 –縮放噴管在非設(shè)計工況運行時，在噴管的超聲速流中也可能出現(xiàn)激波。 –原子彈、氫彈爆炸時產(chǎn)生的破壞力很大的高壓強鋒面是激波，又稱沖擊波 . 167。 激波的定義、分類和形成 三、激波的分類 激波 正激波 ：波面與氣流方向相垂直的平面激波。 斜激波 ：波面與氣流方向不垂直的平面激波。 曲激波 ：波形是彎曲的。 167。 激波的定義、分類和形成 四、正激波的形成（ 0 t1） 167。 激波的定義、分類和形成 四、正激波的形成 后面的微弱壓縮波總比它前面的微弱壓縮波傳播得快 167。 激波的定義、分類和形成 四、正激波的形成 (t t2) 167。 激波的定義、分類和形成 四、正激波的形成 (t t3) 這種突躍的壓縮或強壓縮波便是激波， 激波是無數(shù)微弱壓縮波相交而疊加的結(jié)果。 167。 激波的定義、分類和形成 四、斜激波的形成 超聲速氣流沿內(nèi)折轉(zhuǎn)一微小角度 dθ的內(nèi)凹壁面流動時產(chǎn)生的馬赫波是 微弱壓縮波 。氣流越過微弱壓縮波的流動為等熵的壓縮過程。 167。 激波的定義、分類和形成 四、斜激波的形成 超聲速氣流經(jīng)過每一個擾動點，都要產(chǎn)生一道微弱壓縮波。氣流越過這一系列的微弱壓縮渡時，其 速度逐漸降低，而壓強、密度和溫度逐漸升高，氣流的馬赫數(shù)逐漸減小，而馬赫角逐漸增大 167。 激波的定義、分類和形成 四、斜激波的形成 由于往下游延伸的微弱壓縮波系是聚攏的，所以延伸到一定距離后，它們便開始相交，直至聚集而成強壓縮波，稱作 包絡(luò)激波。 氣流越過激波時，氣流參數(shù)將發(fā)生突躍變化，壓縮過程是非等熵的。 膨脹波！！ 167。 激波的定義、分類和形成 五、激波的厚度 在工程上通常把激波視為沒有厚度的流動參數(shù)的 突躍面 或 間斷面 ，也稱作強突躍面或強間斷面。 實際上激波是有厚度的，流動參數(shù)是連續(xù)變化的。 實測表明激波的厚度非常小。 激波的厚度只有幾個分子的平均自由行程。此外，激波的厚度還隨馬赫數(shù)的增大而迅速減小。 mm102 . 5 4 2 41 ?? ＝時 ?Ma167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 一、藍金 —許貢紐（ RankineHugoniot)公式 167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 一、藍金 —許貢紐（ RankineHugoniot)公式 167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、正激波前后氣流參數(shù)的變化 連續(xù)方程： 動量方程： 能量方程： 167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、正激波前后氣流參數(shù)的變化 普朗特激波公式 由于 11* ?M 則 12* ?M正激波后氣流永遠為亞聲速流 12*1*221??MMcvv cr167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、正激波前后氣流參數(shù)的變化 167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、正激波前后氣流參數(shù)的變化 正激波前后氣流參數(shù)比都只決定于波前的無量綱速度 Ma1以及完全氣體的絕熱指數(shù) γ 。 標(biāo)志激波強度的壓強比幾乎與波前馬赫數(shù)的平方成正比。 這就是說，來流馬赫數(shù)的高低同樣是激波強弱的重要標(biāo)志。 來流馬赫數(shù)越高，突躍變化越大，激波越強；反之亦然。 粘性、導(dǎo)熱 167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、正激波前后氣流參數(shù)的變化 激波氣流的能量損失問題 突躍變化
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