《屈服條件與破壞條》ppt課件-文庫吧
2025-04-13 23:54 本頁面
【正文】 度理論 （第四強(qiáng)度理論） －構(gòu)件危險點的形狀改變比能 －形狀改變比能的極限值，由單拉實驗測得屈服條件強(qiáng)度條件實驗表明：對塑性材料，此理論比第三強(qiáng)度理論更符合試驗結(jié)果，在工程中得到了廣泛應(yīng)用。強(qiáng)度理論的統(tǒng)一表達(dá)式：塑性模型三要素屈服條件 流動法則 硬化規(guī)律判斷何時達(dá)到屈服屈服后塑性應(yīng)變增量的方向，也即各分量的比值決定給定的應(yīng)力增量引起的塑性應(yīng)變增量大小彈 塑性計算分析的首要條件判斷何時達(dá)到屈服. 屈服條件的概念? 屈服? 屈服條件? 屈服函數(shù)? 屈服曲面? 子午線與 π平面上 屈服線 屈服 物體受到荷載作用后，隨著荷載增大，由彈性狀態(tài)到塑性狀態(tài)的這種過渡，叫做 屈服 。 物體內(nèi)某一點開始產(chǎn)生塑性應(yīng)變時，應(yīng)力或應(yīng)變所必需滿足的條件，叫做 屈服條件 。屈服條件是判斷材料處于彈性還是塑性的準(zhǔn)則。 屈服條件Twist and extension only twist屈服點圖 著名的 TaylorQuinney銅管拉扭屈服試驗 (1931) 屈服函數(shù) 在各向同性的情況下，可以用三個主應(yīng)力分量或應(yīng)力不變量表示： 一般情況下，屈服條件與應(yīng)力、應(yīng)變、時間、溫度等有關(guān)，而且是它們的函數(shù)，這個函數(shù) F稱為 屈服函數(shù)。 在不考慮時間效應(yīng) (如應(yīng)變率 )和溫度的條件下： 屈服面 在應(yīng)力空間內(nèi)屈服函數(shù)表示為 屈服面 。 根據(jù)不同的應(yīng)力路徑實驗，在應(yīng)力空間將這些屈服點連接起來，就形成一個區(qū)分彈性和塑性的屈服面。圖 屈服曲面主應(yīng)力空間與 ?平面等頃線?平面應(yīng)力點圖 應(yīng)力空間 各剪應(yīng)力與 J2廣義剪應(yīng)力八面體剪應(yīng)力π平面上的剪應(yīng)力分量應(yīng)力偏量第二不變量純剪應(yīng)力表 各剪應(yīng)力與應(yīng)力偏量第二不變量 J2之間的關(guān)系圖 p ,q,??空間金屬材料屈服面圖 傳統(tǒng)塑性力學(xué)中與 I1無關(guān)pq?? 子午線與 π平面上的屈服線 屈服面在 π平面上的跡線一般稱為 π 平面上的屈服曲線 ；而屈服面與子午平面的交線稱為 子午平面上的屈服曲線 。圖 屈服曲線與屈服面子午面與 π平面上的屈服線圖 π平面上的屈服曲線子午 平面上二次式屈服曲線的三種形式： (a)雙曲線 (b)拋物線 (c)橢圓圖 子午平面二次式屈服曲線的三種形式 基本概念小結(jié)屈服條件屈服函數(shù)屈服曲面屈服曲線以 應(yīng)力 (應(yīng)變 )函數(shù)形式表達(dá)在應(yīng)力空間內(nèi)的表示在 π平面或子午面上的投影屈服彈性到塑性的過渡應(yīng)力 (應(yīng)變 )滿足條件 描述屈服條件的坐標(biāo)體系 (σ1,σ2,σ3) ： 力學(xué) (土力學(xué) ) (p, q, θσ)： 土力學(xué)圖 屈服條件的研究歷史167。 Coulumb (1773) – 把土及巖石看成磨擦材料167。 Tresca (1864)– 作了一系列的擠壓實驗，發(fā)現(xiàn)金屬材料在屈服時，可以看到有很細(xì)的痕紋；而這些痕紋的方向接近于最大剪應(yīng)力方向 屈服條件的研究歷史 2(續(xù)上 )167。 Mises (1913) Mises指出 Tresca試驗結(jié)果在 π平面上得到六個點，六個點之間的連線是直線？曲線？還是圓？Mises采用了圓形，并為金屬材料試驗所證實167。 Drucker and Prager (1952) Drucker和 Prager首先把不考慮 σ2影響的 Coulomb屈服準(zhǔn)則與不考慮靜水壓力 p影響的 Mises屈服準(zhǔn)則聯(lián)系在一起，提出了廣義的 Mises模型，后被稱為 DP模型。 屈服條件的研究歷史 3(續(xù)上 )167。 Drucker(1957年 )
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