【正文】 驗中，蒙特卡羅假說也許不適合在CTD中測量流失的能量，對比用次頂點方法得到的Λ交叉項與用方法得到的Λ交叉項，可以用后者的交叉項的值來估算系統(tǒng)不確定度。與Λ，以及它們的反粒子的交叉項是在運動學區(qū)域：，和中進行測量的，交叉項由來確實，其中N是或的重整化數(shù)量，A是可信度，L是流明積分，BR是分歧率，可信度由重整化數(shù)去除產(chǎn)生的數(shù)并被用在數(shù)目遷移、效率及輻射效果。與的分歧率從PDG來的。實驗重整化數(shù)用一個恰當?shù)娜齾⒘康亩囗検郊由蟽蓚€高斯數(shù)來的，在1522MeV的寬度內(nèi)高斯數(shù)被確定為6MeV。圖1救出了恒定質(zhì)量頂部范圍內(nèi)的值，對于Λ重整，單一的高斯數(shù)與一個二次多項式用于描述背景。蒙特卡羅模型與HERACLES的結(jié)合是要和第一弱電修正進行合并。整個實驗接下來要用GEANT熱水器的完整假說來重新計算，且選用與處理數(shù)據(jù)相同的程序?？尚哦刃拚肦APGAP模型計算，其中重子被認為成具有質(zhì)量為1522MeV的重子。它被近以100%的分歧速率衰變成為最終態(tài)。在，和時的可信度在4%附近。對于Λ重子，整個DIS都用到了ARIADNESAGA，這個可信度的修正大約在10%左右。測量交叉項時的系統(tǒng)不確定度是由改變可選的聚會及分析過程來確定的，與交叉項的可信度一起考慮到的方面是如下用計算出的：1) 事件的重整及選擇 系統(tǒng)檢測用改變，及頂點坐標位置（5%）來執(zhí)行的，電子學方法被比角法（＋21%）來替代。其它的DIS選項聚會是在最終交叉態(tài)可忽略的情況下用到的。2) 不確定度與重整的關聯(lián) 高斯頒的寬度還不確定（－6%），雙高斯數(shù)被間高斯數(shù)取代。匣子尺寸約改變1MeV(5%)，loglikelihood法取代了法（3%）用在高斯數(shù)測定過程中。范圍在數(shù)據(jù)處理中要比蒙物卡羅假說中要復雜些，所以RAPGAP 重新測量一次。3) 不確定度與和Λ重整兩個都有關聯(lián) (12%)。質(zhì)子的最大動量分布在數(shù)據(jù)上要優(yōu)質(zhì)一致（＋10%）而一直改變，用得到的Λ交叉項與次頂點法得到的不同之處包含在交叉項φ（－12%）中?？偟南到y(tǒng)不確定度是把以上的各種不確定度求積分并加起來得到的，不確定度的正?；⒃诹髅鳒y量誤差上，而建立在Λ與衰變的分歧率上的誤差不包含在系統(tǒng)不確定度內(nèi)。在運動學區(qū)域內(nèi)，由，和來確定重子及其反料子的交叉項可表示為：圖2表示了積分大于時的交叉項，圖3表示了這個交叉項向積分大于的Λ交叉項的轉(zhuǎn)換率，此處的轉(zhuǎn)換率ratio在與上面相同的運動學區(qū)域內(nèi)表示為：這個轉(zhuǎn)換率ratio，在時為，而且在這組數(shù)據(jù)中，沒有顯示地依賴于，由于在附加的中有其它的衰變通道，因此由產(chǎn)生Λ重子的轉(zhuǎn)換率上設置了一個下限。附圖： 文獻翻譯二BNLHET04/01OKHEP0401UTHEP0401hepph/0402172February 2004俄克拉荷馬州大學用介子和底夸克發(fā)現(xiàn)最小超對稱性希格斯玻色子Sally Dawsona, Duane Dicusb, Chung Kaoc and Rahul Malhotrab aDepartment of Physics, Brookhaven National Laboratory, Upton, NY 11973, USAbCenter for Particle Physics, University of Texas, Austin, TX 78712, USAcDepartment of Physics and Astronomy, University of Oklahoma, Norman, OK 019, USA摘要在歐洲核子中心（CERN）的大型強子加速器（LHC）中，緊隨著希格斯介子衰變成介子對，我們研究了由一個底部夸克產(chǎn)生的中性希格斯玻色子。我們是在最小超對稱性模型的框架下研究的。占有強勢地位的物理背景是從這個結(jié)果得來的：，　以及，它們地在實際能接受的取舍的情況下計算的。有希望的結(jié)果是在是在假標量奇CP與較重些的標量偶CP希格斯介子聚集到600GeV的情況下發(fā)現(xiàn)的。這個發(fā)現(xiàn)渠道強有力地提高了大型強子加速器的發(fā)現(xiàn)能力，包括。Ｉ．簡介在最小超對稱標準模型中（MSSM），希格斯介子部分與湯川交互子各自以弱同位旋由成對的和構(gòu)成費米子。在自發(fā)對稱破壞后，還剩下五種實際的希格斯玻色子，分別是：一對單獨帶電的希格斯玻色子，兩個中性的偶CP標量，重部分與輕部分，以及一個中性奇CP假標量。希格子勢在超對稱的作用下所有級別的玻色子都聚集在一起，并在兩個獨立的參數(shù)下結(jié)成對，一般地，由選擇出的奇CP假標量（）和中性希格斯場真空比率的期望值聚集（）。在歐洲核子中心（CERN）的大型強子加速器（LHC）中，當大約小于５時，膠子溶化（或）是中性希格斯玻色子在MSSM中的主要來源。如果大于７，中性希格斯玻色子便主要是從底夸克的溶化得來（）。當?shù)臏詈咸岣吡?，剛中性希格斯玻色子，尤其是或的出產(chǎn)率會提高至少。對于大，衰變模型是或在MSSM中有希望的發(fā)現(xiàn)渠道。在LHC發(fā)現(xiàn)能力包括介子對渠道的最小超對稱中性希格斯玻色子，被Kao和Stepanov示范了一次，并隨后被ATLAS協(xié)作確定下來。在最小超引力模型中，的重要性極大地推動了大下的重整化方程組，因為大耦合使和在演變的過程中變小。在橫向動力下的一個希格斯玻色子連同一個底夸克下，處于主次序的是 ，當在聯(lián)合時，如果兩個高的底夸克與一個希格斯玻色子同時需要時，則主序應該是。最近有人提出，在LHC的中，一個希格斯玻色子同一個高底夸克的產(chǎn)生比在兩個高底夸克下產(chǎn)生一個希格斯玻色子的希望更大。在這封信中，我們介紹了在希格斯子衰變成介子對的過程中，MSSM中性希格斯玻色子同一個底夸克產(chǎn)生的前景。我們在實際取舍內(nèi)并對比了它的發(fā)現(xiàn)潛力并包含了最終情形，計算了希格斯信號和占有優(yōu)勢的標準模型（SM）背景：或。這個發(fā)現(xiàn)渠道與一個高能底夸克極大地推動了發(fā)現(xiàn)潛能，不僅超出了兩個底夸克的聯(lián)合，而且包含這個渠道：。II．交叉部分與分支小部分的產(chǎn)生我們在LHC用CTEQ6L1核部分子分布函數(shù)計算了（）經(jīng)過時的交叉部分。因數(shù)分解的范圍被定在。在那封信中，如果不精確地確定下，則可能代表了一個底夸克，也可能是反底夸克。底夸克在湯川耦合中聚合被選中為NLO（NexttoLeading Order）聚合（），所謂NLO聚合就是在＝，我們還是把重整化范圍定在內(nèi)，這個有范圍的選擇有效地重新產(chǎn)生了NLO次序。因此我們把K因數(shù)作為一個希格斯信號。我們可以的交叉部分認為是產(chǎn)出的希格斯子交叉部分（）乘以一個希格斯衰變成介子對的分支小分量（），（實際上，我們把看成一個質(zhì)心，質(zhì)量為）。當模式相對于希格斯衰變占優(yōu)勢的時候，則分支大約是，此處的（）是度量中的運轉(zhuǎn)質(zhì)量。這是個當時并近似為時的分支結(jié)果。當且時，或的交叉部分將被提高到大約；而介子部分卻在希格斯衰變成底夸克的廣闊范圍內(nèi)持續(xù)保持不變。III．物理背景最終狀態(tài)比較流行的物理背景來源于（）以及由的衰變過程中產(chǎn)生的和（），在我們看來，我們實際計算了和其主要貢獻源于，另外我們在計算中還包括了和，其主要貢獻來自和（），背景的交叉部分是由近似了。衰變成的介子可以把其孤立有效地去除，我們曾在背景中運用到因數(shù)，在中用到，以及中用到。圖1出示了的費曼圖。我們同樣考慮到了，以及，我們用來計算這個射流與匹配過程的。每一步結(jié)果中，這兩個介子中的每一個，都需要達到下面這個要求：以及。對于一個流明積分為30，我們需要以及。連接功率（）提高到60%后，則cjet與bjet的非連接概率就為10%，以及其它射流與b射流丟失連接的概率將達到1%。對于一個流明積分高達300來說，我們需要同樣能接受的取舍，如，不包括和的情形。另外，為了抑制帶有微中子的和，我們要求在每一步的橫向能量應該在的時候小于20GeV，或者在的情況下小于40GeV。我們曾經(jīng)雇傭了MADGRAPH和HELAS來計算和的交叉部分背景。從來的背景計算應視為b連接的特殊情況，如果只有一個b通過了切割，則交叉部分需要乘以，當有兩個b通過時，我們需要在交叉部分上乘以。我們對比了觀察希格斯信號的以下兩種情景：用包括渠道的高底夸克（），和用兩個高（）底夸克的聯(lián)合發(fā)現(xiàn)模式。聯(lián)合希格斯信號的主要物理背景源于，和，包括的最終態(tài)的主要物理背景是從DrellYan process的，來的。IV．大型強子對撞機（LHC）的發(fā)現(xiàn)能力研究了LHC上的的發(fā)現(xiàn)能力后，我們計算了從SM過程在質(zhì)量窗口中得出的背景，其中。是希格斯玻色子的總寬度，介子質(zhì)量，我們決定指定其質(zhì)量為希格斯玻色子的2%，希格斯玻色子質(zhì)量的時候，其質(zhì)量應比要大些。因此，觀察介子對在CMS探測器中的發(fā)現(xiàn)渠道比在那封信中要好些。在圖2中，我們示出了當?shù)臅r候，并且標量強子，標量輕子，及膠子的質(zhì)量有如下關系的時候：同底夸克一同從希格斯玻色子出來的介子對的交叉部分，（）。我們同樣提出了在質(zhì)量窗口下滿足SM過程的，及時候的背景交叉部分。取舍聯(lián)系著效率，以及上面提到過的K因數(shù)，都包含在內(nèi)。對于這個圖，有兩個東西需要注意一下：a． 對于流明積分為30，在可接受的取舍后，下的希格斯信號的交叉部分比物理背景大得多。的時候，SM次過程和將對物理背景做出主要貢獻。但對介子對更高的恒定質(zhì)量，和成為背景的主要部分。b． 在更高的流明積分如300，當，和組成了背景的主要部分，對底夸克的更高的舍入會降低希格斯信號，而當時較大的值會比希格斯信號更容易讓使成為背景中的強勢部分。如果在背景上，下限加上背景比相應的上限還大，即：相應的這里的L是流明積分，是希格斯信號的交叉部分，而則是背景交叉部分。這兩個交叉部分都被置于以為中心、寬為的箱中，在這個規(guī)定中，N = 對應于的信號。我們用的是流明積（L）分為30和300。在MSSM中,對于，當時，和幾乎要退化，而時，和幾乎要靠地一塊了。因此在計算時，我們在時引入和，而在時，引入和。在圖3中出示了在MSSM希格斯玻色子的發(fā)現(xiàn)輪廓，MSSM的發(fā)現(xiàn)領域是上述輪廓的參數(shù)空間的一部分。我們選擇。如果很較小，其在的發(fā)現(xiàn)領域會稍微地受到抑制，因為希格斯玻色子會衰變成為SUSY粒子，而且，的分支部分也受到抑制，對， 的發(fā)現(xiàn)領域?qū)晕⒃黾右稽c，但的可觀察能力卻要減少一些，因為輕的頂夸克使和變得輕些，同時在對減少時，對卻受到加強。在LHC上介子對衰變模式是一種在最小超對稱模型上尋找中性希格斯玻色子的希望的發(fā)現(xiàn)渠道。在的參數(shù)空間中，和應該是可觀察到的最大領域。更詳細些，在圖3中如果，在LHC中用完整的流明為30應該能由的聯(lián)合最終態(tài)發(fā)現(xiàn)和。在更高些的流明中，的發(fā)現(xiàn)領域可在下擴展到。這個用高能底夸克的發(fā)現(xiàn)渠道可由原來的渠道擴展LHC的發(fā)現(xiàn)能力。在LHC發(fā)現(xiàn)希格斯玻色子的歷程中，CMS和ATLAS探測器的介子質(zhì)量決議將是非常重要的。對于大，介子對的發(fā)現(xiàn)模式也許是在LHC中唯一的渠道，它允許和質(zhì)量的精確重建。和的聯(lián)合最終態(tài)的發(fā)現(xiàn)將提供關于湯川耦合的信息及測量的機會。和的發(fā)現(xiàn)將使我們理解輕子的希格斯湯川耦合。致謝我們非常感激Tim Stelzer，他提供給我們FORTRAN源碼和MADGRAPH，這些可幫助我們計算在最終態(tài)下的至少五種以上粒子的過程，我們還非常感激Scott Willenbrock的持續(xù)的鼓勵。. 非常感激John Campbell在bH計算過程中提供如何使用MCFM的幫助。. 想感謝Laura Reina和Doreen Wackeroth在這方面的討論。. 想感謝John Ellis和CERN理論物理學部門，一部分工作是在那里完成的，還有他們的熱情好客。研究是經(jīng)美國能源部在許可號：No. DEAC0298CH10886，No. DEFG0398ER41066， No. DEFG0203ER46040，以及No. DEFG0393ER40757支持的。附錄：