【正文】 運(yùn)行EGRM得到一個(gè)結(jié)果。但是，我們不提倡這樣做。通常推薦使用的流程是：讓EGRM去計(jì)算它所能得到的信息（延遲時(shí)和折射層速度），由分析員去提供所缺少的信息，象近地表速度，折射面高程和外推區(qū)域指導(dǎo)（如果需要的話）。可能出現(xiàn)這樣的情況，就是分析員希望提供給EGRM一個(gè)折射面和近地表速度的綜合信息。例如，假定分析員已經(jīng)建立了一個(gè)初始的單層的折射模型，這個(gè)模型中第一個(gè)層的速度在整條線上是保持不變的，就象圖14中那樣。用戶可能覺得這個(gè)模型不太可靠，認(rèn)為折射面應(yīng)該更平滑一些，但不是水平的。在平滑折射模型時(shí)，分析員能夠平滑任意層或所有層。平滑的程度沿測(cè)線是可變的，平滑因子在遠(yuǎn)端線性變化到0。對(duì)折射面高程的平滑不改變已計(jì)算出的延遲時(shí)，因此，EGRM把對(duì)折射面的平滑所產(chǎn)生的差值計(jì)算到那個(gè)層的速度場(chǎng)里去。我們建議采用25點(diǎn)的平滑半徑，這樣將只改進(jìn)靜校正的高頻分量而不影響長(zhǎng)波長(zhǎng)分量。當(dāng)然，分析員也可以指定平滑半徑，在選用任何平滑半徑時(shí)，分析員必須認(rèn)真考慮可能得到的結(jié)果是否合理。 通常，對(duì)折射面進(jìn)行平滑都會(huì)得到更好的靜校正高頻分量。這可能是因?yàn)檎凵涿鎽?yīng)該是一個(gè)連續(xù)的界面，在一定范圍內(nèi)可能是平滑的。如果一個(gè)折射面本來是比較光滑的，但是由于某些原因而使EGRM得到的折射模型中折射面有嚴(yán)重的高頻誤差，根據(jù)這個(gè)模型得到的靜校正量中，將會(huì)有高頻靜校正誤差。這個(gè)誤差是由于從起伏劇烈的折射面到基準(zhǔn)面的校正引起的。如果說在實(shí)際情況中，從折射面到基準(zhǔn)面的校正量沿測(cè)線應(yīng)該是平緩變化的（和平滑的折射面一致），那么，從起伏劇烈的折射面到基準(zhǔn)面的時(shí)移量將產(chǎn)生高頻靜校正誤差，并且這個(gè)時(shí)移量和從折射面到基準(zhǔn)面的距離有關(guān)。如果認(rèn)為某個(gè)地區(qū)折射面應(yīng)該是不光滑的，當(dāng)然，也可以不去平滑。分析員應(yīng)該認(rèn)識(shí)到，在本章討論的refraction elevation overrids和折射面高程平滑這兩者實(shí)際上都是一個(gè)對(duì)近地表的認(rèn)識(shí)和解釋過程。建議對(duì)客戶培訓(xùn)這兩個(gè)流程的含義。 第3步——計(jì)算靜校正一旦確立了折射模型，計(jì)算靜校正就很簡(jiǎn)單了。EGRM認(rèn)為靜校正是從地表到地下一連串界面的一系列時(shí)移量之和。從地表開始，在每一個(gè)站點(diǎn)上，第一個(gè)時(shí)移量是到最淺的折射面的時(shí)間延遲，第二個(gè)時(shí)移量是到下一個(gè)折射面的時(shí)間延遲，一直到最深的折射面。接下來的時(shí)移量是從最折射面到用戶定義的折射面上的校正量，在EGRM中，也可選擇中間基準(zhǔn)面。最后的時(shí)移量是到一個(gè)水平的成圖面或最終基準(zhǔn)面，這個(gè)面通常是由客戶提供的一個(gè)高程值。 中間基準(zhǔn)面中間基準(zhǔn)面的原理是去定義一個(gè)既靠近最深的折射面的底又要比較光滑的最簡(jiǎn)單的面，最好是水平面。下面的例子可以看到確實(shí)需要這樣一個(gè)中間基準(zhǔn)面。圖16 風(fēng)化層底的速度空變的一個(gè)折射模型圖16顯示了一個(gè)簡(jiǎn)單的折射模型，地表面為0 ft高程。我們已經(jīng)確定了一個(gè)100ft的折射面。假定風(fēng)化層的速度和風(fēng)化層下的地層的速度已經(jīng)準(zhǔn)確的計(jì)算出來。首先，以折射面為基準(zhǔn)面計(jì)算一個(gè)靜校正，然后，計(jì)算靜校正到另一個(gè)基準(zhǔn)面500ft。根據(jù)以下公式來計(jì)算：這里：DT=時(shí)間延遲Es=地表高程Er=折射面高程Ed=基準(zhǔn)面高程V1=風(fēng)化層速度V2=風(fēng)化層下地層速度當(dāng)基準(zhǔn)面在折射面上時(shí)，A點(diǎn)計(jì)算的靜校正是：當(dāng)基準(zhǔn)面在折射面上時(shí)。然而，當(dāng)基準(zhǔn)面在500ft時(shí)， ， 。換句話說，僅僅是換了不同的基準(zhǔn)面。這些延遲值的正確性是未知的，它依賴于V1和V2的準(zhǔn)確估算。校正到較淺的基準(zhǔn)面（例如折射面）上是根據(jù)比較可靠的信息，但是在向更深的基準(zhǔn)面校正時(shí)，必須假設(shè)對(duì)接下來的400ft 的校正所使用的風(fēng)化層下的速度V2是正確的，但實(shí)際上，所做的這種假設(shè)是很難成立的。也就是說，選用較深的基準(zhǔn)面所帶來的問題是，折射模型僅僅提供了最淺的100ft 的信息，然而卻期望EGRM能計(jì)算更深處的靜校正量。通常，我們建議中間基準(zhǔn)面的選擇應(yīng)靠近折射面的底部，同時(shí)，又要盡可能的簡(jiǎn)單。有時(shí)，在簡(jiǎn)單折射模型下，可以滿足這兩條標(biāo)準(zhǔn)。在其他復(fù)雜的模型下，有時(shí)也可以找到一個(gè)滿足這兩條標(biāo)準(zhǔn)的比較合適的中間基準(zhǔn)面。在起伏非常劇烈的地表?xiàng)l件下，可能找不到一種折衷方案，將使中間基準(zhǔn)面的選擇根本沒辦法解決。在這種情況下，靜校正量很可能 是不合適的，應(yīng)該使用波動(dòng)方程基準(zhǔn)面校正。圖17和圖18列舉了兩種常見情況下中間基準(zhǔn)面的選取。圖17 簡(jiǎn)單模型下，中間基準(zhǔn)面是水平面，并靠近折射面的底部圖18 在這個(gè)模型中，折射面起伏不平，中間基準(zhǔn)面是一個(gè)靠近折射面底部的光滑面 圖17顯示的例子中，中間基準(zhǔn)面的選取是比較簡(jiǎn)單的。但是，圖18顯示了一個(gè)比較難以選取的情況，因?yàn)榛鶞?zhǔn)面的選取必須兼顧基準(zhǔn)面既要簡(jiǎn)單又要接近最深的折射面。 最終基準(zhǔn)面如果采用了中間基準(zhǔn)面，那么最終的時(shí)間延遲就包含了從中間基準(zhǔn)面到最終基準(zhǔn)面的校正值，所用的校正速度橫向不變。如果不采用中間基準(zhǔn)面，最后的計(jì)算步驟是從最深的折射面以一個(gè)固定替換速度校正到最終基準(zhǔn)面。（最終基準(zhǔn)面和替換速度可從identification header中得到）。 靜校正計(jì)算公式對(duì)于一個(gè)N層的折射模型（中間基準(zhǔn)面和最終面在最深的折射層之下），對(duì)任一個(gè)站點(diǎn)，靜校正的計(jì)算公式為：這里TS=總的靜校正Thicki=第I層的厚度Vi=第I層的速度Ern=折射面n 的高程Er=中間基準(zhǔn)面的高程Vn+1=第n層下的速度Ed=最終基準(zhǔn)面的高程Vr=替換速度Tup=井口時(shí)間*注：如果一個(gè)炮點(diǎn)數(shù)據(jù)帶有一個(gè)井口時(shí)間，并且前面已經(jīng)做過井口校正，炮點(diǎn)靜校正量應(yīng)減去井口時(shí)間。 特別選件 定義多個(gè)折射層分析員可以定義多個(gè)折射層，每一層可以根據(jù)站點(diǎn)范圍來限定。如果分析員不希望EGRM去計(jì)算某一層的延遲時(shí)和該層下的折射面速度，那么就不應(yīng)該給出該層的偏移距范圍。但是，EGRM所需要的該層的延遲時(shí)和折射面速度的信息必須用其他方法提供。淺層信息總是比深層的信息優(yōu)先考慮。如果分析員提供了第1層的延遲時(shí)， EGRM計(jì)算出的第2層的延遲時(shí)比第1層的延遲時(shí)小，那么，層2的延遲時(shí)將不被轉(zhuǎn)換成折射面高程，因?yàn)榈?層的折射面比第2層的折射面還要深。 刪除不可靠的拾取值對(duì)于需要被刪除的道，可以把關(guān)鍵字（stackword）定義為0，可使用道頭修改模塊（trace header modify）來實(shí)現(xiàn)，也可使用交互地震數(shù)據(jù)拾取和編輯功能（interactive seismic event picker and editor）來進(jìn)行編輯修改。但是，分析員必須注意，對(duì)于任一炮，不能刪掉所有的道，否則EGRM將沒有足夠的信息（炮點(diǎn)高程、跑號(hào)、井口時(shí)間和井深等）去計(jì)算這一炮的靜校正量。因此，除非分析員準(zhǔn)備刪掉該炮所有的反射數(shù)據(jù)，否則，每炮至少保留一道（即使這一道位于EGRM計(jì)算靜校正所選的偏移距范圍之外），因?yàn)镋GRM仍然需要從該炮提取必要的觀測(cè)系統(tǒng)信息去計(jì)算靜校正。 指定井口校正方式如果道頭中提供了井口信息，首先要確定是否必須要應(yīng)用這些井口信息把炮點(diǎn)校正到地表。（EGRM延遲時(shí)算法要求折射旅行時(shí)來自于地表），缺省的話，EGRM將對(duì)炮點(diǎn)進(jìn)行校正。在井口時(shí)間應(yīng)用的方向（direction of application of uphole time）參數(shù)設(shè)置中，允許炮點(diǎn)以垂直方向或斜的射線路徑校正到地表。折射旅行時(shí)根據(jù)井口時(shí)間做相應(yīng)的調(diào)整，以便使觀測(cè)到的旅行時(shí)就象是炮點(diǎn)在地表一樣。在圖19中，就是把位于較深位置A點(diǎn)的炮點(diǎn)校正到地表B點(diǎn)。垂直校正就是簡(jiǎn)單地把井口時(shí)間加到該炮所有的初至?xí)r間上，這樣就能近似的認(rèn)為折射路徑是從B點(diǎn)到A點(diǎn)然后從A點(diǎn)到地表C點(diǎn)。當(dāng)井深比較淺的時(shí)候，由于垂直校正和射線校正的誤差很小，垂直校正是首選的方案。圖19 這個(gè)模型展示了從深處的A點(diǎn)到C點(diǎn)和從地表B點(diǎn)到C點(diǎn)的路徑對(duì)于圖19中的情況，更準(zhǔn)確的校正是，首先以折射層速度V2從A點(diǎn)校正到D點(diǎn)，然后沿斜線路徑DB以井口速度Vu向上校正到地表。對(duì)于每一個(gè)檢波點(diǎn)C，射線路徑校正是：這種射線校正在數(shù)值上和井口時(shí)間所包含的延遲時(shí)是一致的這里：射線路徑校正假定炮點(diǎn)位于折射面之上。實(shí)際上，假如井穿過了折射層，這種射線路徑校正將是錯(cuò)誤的。如果按這種方法校正，那么，位于折射面之下的炮點(diǎn)將包含一個(gè)入射時(shí)間偏差。這種偏差將在EGRM算法中產(chǎn)生一個(gè)錯(cuò)誤的延遲時(shí)計(jì)算。但是，由于GaussSeidel 迭代法和Hybrid EGRM/迭代法可以計(jì)算分開的炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)延遲時(shí)，因此，可對(duì)這些誤差進(jìn)行彌補(bǔ)。 定義空變的偏移距范圍沿測(cè)線偏移距范圍可以空變。根據(jù)互換法的原理，偏移距范圍是根據(jù)中心點(diǎn)來定義的，而不是根據(jù)站點(diǎn)。這種偏移距范圍的定義也考慮到了由于折射面的傾斜而引起的同一炮上兩個(gè)方向偏移距的變化。這也是互易法計(jì)算公式的要求。例如，考慮下列已給定了偏移距的這些炮點(diǎn)：這些偏移距范圍必須變成相對(duì)于中心點(diǎn)的偏移距范圍。如果站點(diǎn)間隔是100，對(duì)于在站點(diǎn)100上的炮點(diǎn)1，根據(jù)最小偏移距得到的中心點(diǎn)是100+（800/100）/2，也就是104。根據(jù)最大偏移距得到的中心點(diǎn)是100+（2400/100）/2=112。前面的表可改成下表：這5個(gè)結(jié)果在圖20中被繪出。為了看起來方便，把最大、最小偏移距用線連起來。圖20 折射面偏移距范圍和中心點(diǎn)對(duì)應(yīng)圖請(qǐng)注意互易法仍然保留了以下的偏移距選取方式：即在站號(hào)為150的炮上，反方向排列上選取了最小偏移距約為1000、最大偏移距約為2000的范圍，在正方向的排列上也選取同樣的偏移距范圍。但是，確定偏移距范圍的工作仍未完成，EGRM要求偏移距范圍要根據(jù)中心點(diǎn)來定義。因此，對(duì)于前面的例子，必須把10個(gè)偏移距定義點(diǎn)提供到Layer參數(shù)中的表格中。 海洋資料處理要考慮的因素標(biāo)準(zhǔn)的海洋采集的觀測(cè)系統(tǒng)和陸上采集有一個(gè)根本的不同：在海洋采集中，由于電纜的漂移，檢波點(diǎn)位置是不固定的。這種特點(diǎn)，違反了地表一致性的假設(shè)。實(shí)際上，違反了西方地球物理公司所有靜校正模塊的假設(shè)。也就是說，在EGRM模塊中，假設(shè)了一個(gè)檢波點(diǎn)占有空間上同一位置，與它離炮點(diǎn)的距離無關(guān)。畫一個(gè)折射路徑圖，就可以很容易理解在EGRM中，計(jì)算延遲時(shí)和折射層速度時(shí)為什么需要做這種假設(shè)。因此，我們總是希望電纜的漂移可以忽略不計(jì)，或者，至少在所使用的偏移距范圍之內(nèi)是固定不變的，嚴(yán)重的電纜漂移只能得到一個(gè)不穩(wěn)定的結(jié)果。在速度分析中，這種不穩(wěn)定性表現(xiàn)為計(jì)算出的折射層速度中，有大幅度的（非地質(zhì)原因）擺動(dòng)。分析員應(yīng)該在Velocity Override參數(shù)中，毫不猶豫的舍棄這些速度，而不能似是而非。這些被舍棄的速度值可以要求熟悉該地區(qū)的地質(zhì)家來提供。雖然EGRM算法求取延遲時(shí)，對(duì)折射層速度誤差不敏感，但是要受觀測(cè)系統(tǒng)的影響。使速度結(jié)果不穩(wěn)定的觀測(cè)系統(tǒng)問題也將使延遲時(shí)不穩(wěn)定。因此，當(dāng)認(rèn)為折射層的速度不穩(wěn)定時(shí)，計(jì)算出的延遲時(shí)也認(rèn)為是不可靠的，不管延遲時(shí)的分布多么地的收斂。在這種情況下，只能使用GaussSeidel 迭代算法，而不能使用EGRM或Hybrid 法。從折射分析的角度來看，海洋數(shù)據(jù)和陸上數(shù)據(jù)另一個(gè)明顯的不同是近地表的自然條件。在陸上，我們認(rèn)為絕大部分延遲時(shí)的差異是由于近地表速度不均勻性引起的，而折射面是非常光滑的，甚至常常是平坦的。在海洋數(shù)據(jù)中，很明顯，近地表那一層就是水層，有著非常均勻的速度，并且，所有的風(fēng)化層問題都是由水底以下的地層產(chǎn)生。然而，海底以下的那些折射面仍然是比較光滑的，延遲時(shí)的差異是海底到折射面之間的地層速度突變引起的。因此，我們強(qiáng)烈建議對(duì)折射面進(jìn)行平滑。 控制手段 初至拾取時(shí)間可以用初至?xí)r間繪圖（Plot first Breaks）參數(shù)，繪出初至?xí)r間。在雙邊排列時(shí)，初至?xí)r間分成兩個(gè)圖來畫，在單邊排列時(shí)，初至?xí)r間畫成一個(gè)圖。所有輸入到EGRM中被使用的初至?xí)r間都被顯示出來。連續(xù)炮點(diǎn)的初至?xí)r間用不同的字符繪出，以便視覺上能區(qū)分開。對(duì)于那些落在選擇的偏移距范圍（已在Layer參數(shù)中定義）之內(nèi)的那些初至，用大的字符標(biāo)記出來。而采用Option to Accept Traces IN Refractor Offset Ranges Only選件，只能繪出那些用于求解折射模型而使用的初至?xí)r間。圖21，22是拾取時(shí)間繪圖的例子。從初至繪圖中，可以觀察到地表一致性的形態(tài)并檢查出錯(cuò)誤的拾取值。風(fēng)化層的差異可以從初至?xí)r間的垂向排列上顯示出來。從相同的偏移距上可以顯示出從一個(gè)折射層到另一個(gè)折射層的變化，在初至?xí)r間圖上就是在水平或近乎水平方向的突變。初至?xí)r間非地表一致性的、隨機(jī)的起伏，表明初至拾取存在問題，如果錯(cuò)誤的初至數(shù)量很多，必須進(jìn)行編輯或刪除。初至?xí)r間輸出模式（Pick Times Printout Modulus）以一定均勻間隔輸出所有的初至?xí)r間。初至?xí)r間被放到一個(gè)表中，并以輸入時(shí)的順序排序。表3是一個(gè)這樣的例子。 速度當(dāng)使用速度繪圖（Plot Velocities）參數(shù)時(shí)，在折射速度分析結(jié)束時(shí)，得到的速度可繪出來?？梢岳L出的速度包括任何用戶提供的速度、井口速度（Velocity Factor）以及由EGRM速度分析得到的速度。圖23是單風(fēng)化層情況下一個(gè)速度繪圖的例子。如果后續(xù)處理修改了速度，速度也將重新顯示。就象在Phase 2 中討論的兩種處理那樣。如果折射面高程已經(jīng)被平滑（Refractor Elevation Smoothing）或者被修改（VELOCITYS 選件，Adjustment Method，Refractor Elevation Overrid），被平滑或修改的那個(gè)折射面以上的層的速度也將改變。另一個(gè)能修改速度場(chǎng)的處理是Hybrid EGRM/迭代算法。如果編碼中選擇了速度修改和速度繪圖，修改后的速度場(chǎng)自動(dòng)的重繪。速度控制輸出（Velocity Diagnostic Printout）因?yàn)樗俣仁钦凵潇o校正計(jì)算中非常重要的方面，EGRM提供了兩級(jí)控制輸出。第一級(jí)是在速度分析這一步結(jié)束時(shí)產(chǎn)生一個(gè)速度場(chǎng)的總表。表4是這樣一個(gè)總表的例子?！?9—