量子力學(xué)公設(shè)ppt課件-資料下載頁
2025-01-17 10:31本頁面
【正文】 不 同 于 、 和 ) ， 則 測 到 、 和 的 概 率 分 別 為 、 和 。2111221222222212cEcccEcc????表 示 測 量 時(shí) ， 得 到 值 得 概 率 ， 即 存 在 的 概 率表 示 測 量 時(shí) ， 得 到 值 得 概 率 ， 即 存 在 的 概 率說明 態(tài)疊加原理 薛定諤的貓 + 11=2 2?? ?死 貓貓 活 貓態(tài)疊加原理 Pauli(泡利 )原理 假設(shè) 5 在 同一個(gè)原子軌道或分子軌道上 ， 最多只能容納兩個(gè)電子 ， 這兩個(gè)電子的自旋狀態(tài)必須相反 。 或者說兩個(gè)自旋相同的電子不能占據(jù)同一軌道 。 Pauli 微觀粒子除作空間運(yùn)動(dòng)外還作自旋運(yùn)動(dòng) ，包括自旋在內(nèi)的全同微觀粒子的完全波函數(shù) ，在任意兩粒子間交換坐標(biāo)時(shí) （ 包括空間及自旋坐標(biāo) ） ， 對于 玻色子體系 （ 自旋量子數(shù)為零或整數(shù) ） 是對稱的 ， 而對 費(fèi)米子體系 （ 自旋量子數(shù)為半整數(shù) ） 是反對稱的 。 Pauli(泡利 )原理 對于電子等費(fèi)米子，描述其運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的全波函數(shù)必須是交換 反對稱波函數(shù) 。 ? ?1 2 1 2( , , , , , , , ) ( , , , , , , )( , , , )nnn n n n ni j ijq q q q q qq x y z wqq q q?? ???其 中 ：Pauli(泡利 )原理 1 2 1 2 2 1 2 1 1 21 2 1 2 1 2 2 1? ?S c hr odi nge r( , ) ( ) ( ) ( , ) ( ) ( ) ( , )( , ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( , )H E Hq q f q g q q q f q g q q qq q f q g q g q f q q q??? ? ????? ? ? ?? ? ? ?算 符方 程 ， 不 含 關(guān) 于 波 函 數(shù) 對 稱 的 部 分 ，需 要 我 們 構(gòu) 造 交 換 反 對 稱 性 的 波 函 數(shù) ， 如 ：波 函 數(shù) 不 具 有 反 對 稱 性波 函 數(shù) 具 有 反 對 稱 性 Pauli(泡利 )原理 假設(shè) 5 在 同一個(gè)原子軌道或分子軌道上 ， 最多只能容納兩個(gè)電子 ， 這兩個(gè)電子的自旋狀態(tài)必須相反 。 或者說兩個(gè)自旋相同的電子不能占據(jù)同一軌道 。 Pauli不相容原理－兩個(gè)自旋相同的電子不能占據(jù)同一軌道 Pauli排斥原理－多電子體系中 ， 自旋相同的電子盡可能避開 1 2 1 2( , , , , , , , ) ( , , , , , , ) 0i nni i iq q q q qq q q qq? ? ?? ? ? ?經(jīng)典力學(xué)無法描述，考慮 Pauli原理，體系的能量會更低。
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