第三章非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱-資料下載頁(yè)
2025-08-22 21:45本頁(yè)面
【導(dǎo)讀】①非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的基本概念及特點(diǎn)；②集總參數(shù)法的基本原理及應(yīng)用；③一維及二維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。②確定在一時(shí)間間隔內(nèi)物體所傳導(dǎo)熱量的計(jì)算方法。參與換熱以后，物體中的溫度分布不受to影響，過程進(jìn)入到正規(guī)狀況階段。別的兩個(gè)不同階段，而后者不存在。溫度變化特征與邊界條件參數(shù)的關(guān)系。并隨著時(shí)間的推移，整體地下降，逐漸。這時(shí)，平板內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻幾乎可以忽略，兩種極端情況之間。1/h與的數(shù)值比較接近。中非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的溫度場(chǎng)的變化具有重要影響。畢渥數(shù)屬特征數(shù)（準(zhǔn)則數(shù)）。溫度均勻一致的分析方法。與空間位置無(wú)關(guān)，因此，也稱為零維問題。如圖所示，任意形狀的物體，參數(shù)均為已知。t將其突然置于溫度恒為的流體中。）,由能量守恒可知。即與的量綱相同，當(dāng)時(shí)，則?的過余溫度已經(jīng)達(dá)到了初始過余溫度的％。稱為時(shí)間常數(shù)，用表示。如果導(dǎo)熱體的熱容量（?電偶對(duì)流體溫度變化的響應(yīng)越快。
【正文】 ??????????????????hxxxxxxxxaxxx 利用以下兩組方程便可證明 ),(),(),( ??? yxyx ?????及 ),(),(0),(01)0,(022022???????????????????????????????hyyyyyyyyayyy 即證明了 是無(wú)限長(zhǎng)方柱體導(dǎo)熱微分方程的解 ， 這樣便可用一維無(wú)限大平壁公式 、 諾謨圖或擬合函數(shù)求解二維導(dǎo)熱問題 ),(),( ?? yx ???其中 其中 ffx tttxt????0),( ?ffy tttyt????0),( ?0),x(???0),v(???Rl222 1232? ? ? ? 21 ),(),(),( PP yxyx ??? ????? ? ? ? ? ? 321 ),(),(),(),( PPP zyxzyx ???? ?????? ? ? ? cP yxyx ),(),(),( ??? ????限制條件： （ 1） 一側(cè)絕熱，另一側(cè)三類 （ 2） 兩側(cè)均為一類 （ 3） 初始溫度分布必須為常數(shù) 167。 35 半無(wú)限大的物體 半無(wú)限大物體的概念 0tt0xttxtat0w22???????????wtt0tx誤差函數(shù)： ????????? ? 1)(1)(2)(02xe r fxxe r fxdvexe r f x v有限大小時(shí)，?)(0??? e r f?令 ???? ax4 無(wú)量綱坐標(biāo) 引入 過余溫度 24002(4)wxyattxd e rfae?????? ???????問題的解為 誤差函數(shù) 無(wú)量綱變量 說明： (1) 無(wú)量綱溫度僅與無(wú)量綱坐標(biāo) ? 有關(guān) . (2) 一旦物體表面發(fā)生了一個(gè)熱擾動(dòng)，無(wú)論經(jīng)歷多么短的時(shí)間無(wú)論 x有多么大，該處總能感受到溫度的化。 (3) 但解釋 Fo,a 時(shí)，仍說熱量是以一定速度傳播的，這是因?yàn)?，?dāng)溫度變化很小時(shí)，我們就認(rèn)為沒有變化。 )y(er f?a4xy ? 令 若 即 可認(rèn)為該處溫度沒有變化 9 9 5 9 9 5 )2(e r f2ya4xy0 ???????① 幾何位置 若 對(duì)一原為 2δ 的平板，若 即可作為半無(wú)限大物體來處理 ?a4x2y ????? a4?兩個(gè)重要參數(shù) : ② 時(shí)間 若 對(duì)于有限大的實(shí)際物體，半無(wú)限大物體的概念只適用于物體的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的初始階段，那在惰性時(shí)間以內(nèi) a16x22y 2???即任一點(diǎn)的熱流通量： 2401 x axq x a e??? ? ?????? ? ? ??[0,?]內(nèi)累計(jì)傳熱量 00 2 ?????? ???? ? cdzqqw吸熱系數(shù) 0wq a??????0x?令 即得邊界面上的熱流通量
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