第三章非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱-免費閱讀
【正文】 解的應(yīng)用范圍 書中的諾謨圖及擬合函數(shù)僅適用恒溫介質(zhì)的第三類邊界條件或第一類邊界條件的加熱及冷卻過程，并且 F0 167。 00 tt ?? 時，??t將其突然置于溫度恒為 的流體中。為此，我們引入表征這兩個熱阻比值的無量綱數(shù) 畢渥數(shù) ： 1）畢渥數(shù)的定義： 1hBih? ? ????畢渥數(shù)屬特征數(shù)（準則數(shù)）。 5 熱量變化 Φ 1－－板左側(cè)導(dǎo)入的熱流量 Φ 2－－板右側(cè)導(dǎo)出的熱流量 6 學習非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的目的： (1) 溫度分布和熱流量分布隨時間和空間的變化規(guī)律 (2) 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的導(dǎo)熱微分方程式： ) 。第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 １、重點內(nèi)容： ① 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的基本概念及特點； ② 集總參數(shù)法的基本原理及應(yīng)用； ③ 一維及二維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。 ),( ?? f(Φzyxft ????????????????????? ?)()()( ztzytyxtxtc ?????(3) 求解方法： 分析解法、近似分析法、數(shù)值解法 分析解法： 分離變量法 、積分變換、拉普拉斯變換 近似分析法： 集總參數(shù)法 、積分法 數(shù)值解法： 有限差分法 、蒙特卡洛法、有限元法、分子動力學模擬 討論物體處于恒溫介質(zhì)中的第三類邊界條件問題 在第三類邊界條件下，確定非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱物體中的溫度變化特征與邊界條件參數(shù)的關(guān)系。 2） Bi 物理意義： Bi 的大小反映了物體在非穩(wěn)態(tài)條件下內(nèi)部溫度場的分布規(guī)律。 當物體被冷卻時（ t t?） ,由能量守恒可知 ?? ddtVctthA )( ??????? dVchAd ??方程式改寫為： 過余溫度—令： ??? tt? ，則有 ??????????? 00)0(???????ttddVchA初始條件 控制方程 ?? ?? ??? ???? 00 dVchAd???? VchA?? ln0???? dVchAd ?? 積分 ? ? ? ???? VchAetttt ??? ????00? 過余溫度比 其中的指數(shù)： vvFoBiAVaAVhcVAAhVcVhA??????222)()( ????????2)()(AVaFoAVhBivv?? ??vFo 是 傅立葉數(shù) vv FoBiVchAee ?????????0物體中的溫度呈指數(shù)分布 方程中指數(shù)的量綱： 2233Wm1mKk g J k g[ m ]Kmh A wV c J s??? ?????????? ? ?? ? ? ??? ? ? ?? ? ? ?% 10?? ?e??即與 的量綱相同，當 時，則 ?1 hAVc?? ?1?? VchA?? 此時， 上式表明：當傳熱時間等于 時，物體的過余溫度已經(jīng)達到了初始過余溫度的 ％ 。 34 二維及三維問題的求解 考察一無限長方柱體 (其截面為 的長方形 ) 22 ?12 ?21 22 ?? ?ft00),(??? ?????fftttyxt)( 2222yxa ????????????10 ????xyxyhx??????? ),(),(11
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