第三章非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱-預(yù)覽頁
【正文】 Kmh A wV c J s??? ?????????? ? ?? ? ? ??? ? ? ?? ? ? ?% 10?? ?e??即與 的量綱相同，當(dāng) 時，則 ?1 hAVc?? ?1?? VchA?? 此時， 上式表明：當(dāng)傳熱時間等于 時，物體的過余溫度已經(jīng)達(dá)到了初始過余溫度的 ％ 。 32 集總參數(shù)法的簡化分析 1 定義： 忽略物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻、認(rèn)為物體溫度均勻一致的分析方法。 2） Bi 物理意義： Bi 的大小反映了物體在非穩(wěn)態(tài)條件下內(nèi)部溫度場的分布規(guī)律。 / 1 / h?? ??（ 2） ??/?t 這時，平板內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻 幾乎可以忽略，因而任一時刻平板中各點的溫度接近均勻，并隨著時間的推移，整體地下降，逐漸趨近于 。 ),( ?? f(Φzyxft ????????????????????? ?)()()( ztzytyxtxtc ?????(3) 求解方法： 分析解法、近似分析法、數(shù)值解法 分析解法： 分離變量法 、積分變換、拉普拉斯變換 近似分析法： 集總參數(shù)法 、積分法 數(shù)值解法： 有限差分法 、蒙特卡洛法、有限元法、分子動力學(xué)模擬 討論物體處于恒溫介質(zhì)中的第三類邊界條件問題 在第三類邊界條件下，確定非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱物體中的溫度變化特征與邊界條件參數(shù)的關(guān)系。 31 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的基本概念 1 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的定義 物體的溫度隨時間而變化的導(dǎo)熱過程稱非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 １、重點內(nèi)容： ① 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的基本概念及特點； ② 集總參數(shù)法的基本原理及應(yīng)用； ③ 一維及二維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。 167。 5 熱量變化 Φ 1－－板左側(cè)導(dǎo)入的熱流量 Φ 2－－板右側(cè)導(dǎo)出的熱流量 6 學(xué)習(xí)非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的目的： (1) 溫度分布和熱流量分布隨時間和空間的變化規(guī)律 (2) 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的導(dǎo)熱微分方程式： ) 。并隨著時間的推移，整體地下降，逐漸趨近于 。為此，我們引入表征這兩個熱阻比值的無量綱數(shù) 畢渥數(shù) ： 1）畢渥數(shù)的定義： 1hBih? ? ????畢渥數(shù)屬特征數(shù)（準(zhǔn)則數(shù)）。 167。 00 tt ?? 時，??t將其突然置于溫度恒為 的流體中。 對于測溫的熱電偶節(jié)點，時間常數(shù)越小、說明熱電偶對流體溫度變化的響應(yīng)越快。 解的應(yīng)用范圍 書中的諾謨圖及擬合函數(shù)僅適用恒溫介質(zhì)的第三類邊界條件或第一類邊界條件的加熱及冷卻過程，并且 F0 167。 )y(er f?a4xy ? 令 若 即 可認(rèn)為該處溫度沒有變化 9 9 5 9 9 5 )2(e r f2ya4xy0 ???????① 幾何位置 若 對一原為 2δ 的平板，若 即可作為半無限大物體來處理 ?a4x2y ????? a4?兩個重要參數(shù) : ② 時間 若 對于有限大的實際物體，半無限大物體的概念只適用于物體的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的初始階段，那在惰性時間以內(nèi) a16x22y 2???即任一點的熱流通量： 2401 x axq x a e??? ? ?????? ? ? ??[0,?]內(nèi)累計傳熱量 00 2 ?????? ???? ? cdzqqw吸熱系數(shù) 0wq a??????0x?令 即得邊界面上的熱流通量
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