熱學(xué)的研究對象和研究方法(編輯修改稿)
2025-06-08 18:53 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 sd對器壁作用力 nsPf ?dd ??lfA ?? ddd ??lsPlf dddd ????VPA dd ??f?dldsdVdP在某一時刻 sd準(zhǔn)靜態(tài)過程中體積功的計算 32 準(zhǔn)靜態(tài)過程中體積功的計算 ?? ??2121VVVVVPdAA d1)準(zhǔn)靜態(tài) 與系統(tǒng)種類無關(guān) 2)示功圖 PV示功圖 討論 33 ??21VVVPA d3)功是過程量 4)一般元功 qfA dd 廣義位移廣義力 ??為了說明功是過程量 通常在微分號上畫一小 橫，同理 或 pdVdA ?，體積縮小則體積膨脹則0,0,0,0????dAdVdAdVdQ34 167。 5 理想氣體的內(nèi)能和熱容 一、 物質(zhì)的熱容量 二、 摩爾熱容量 三、 熱量的計算 35 TQcdd??與過程有關(guān) 一、 物質(zhì)的熱容量 二、 摩爾熱容量 TQCm dd?m o l1TQC PmP dd?, TQC VmV dd?,等壓摩爾熱容 等容摩爾熱容 Q可以 0 = 0 0 36 理想氣體等容摩爾熱容 （ 1） 等容過程方程 .c o n s t?V（ 2）熱力學(xué)第一定律 PV過程曲線 若加一些條件 若為準(zhǔn)靜態(tài) 若為理想氣體 若理氣準(zhǔn)靜態(tài) VPEQ ddd ??ATRiQ ddd ?? ?2VPTRiQ ddd ?? ?237 RiC V2?RRR262523剛性單原子 剛性雙原子 剛性多原子 （ 3）理氣等容摩爾熱容 dTCdQ VV ?? R d TidE ?2?RidTdQC VmV 2)(1, ?? ??0?dA dEdQ V ?38 （ 4）理氣內(nèi)能 TCE VV dd ??適用范圍 : 理氣任意小過程 R d TidE ?2?RidTdQC VmV 2)(1, ?? ?39 理氣等壓摩爾熱容 (1)等壓過程方程 過程曲線 c o n s t.?PPV(2)能量關(guān)系 dTCdE V??? ?1221VVPVPAVV??? ? dTRA Δ??R dTdA ??40 (3)理氣等壓摩爾熱容 比熱容 )()(1 , dT dTCR d TdTdQC mVpmP ? ??? ???RiC mP 2 2, ??邁耶公式 dTCdE V??TRdA d??EdAdQ d??得 mVmp CRC , ??41 比熱容 iiCCmVmP 2, ????ii 2???685735= 剛性單原子 = 剛性雙原子 = 剛性多原子 42 m o l? TCQ VV dd ????21TTVV TCQ d?TCQ VV ?? ?溫差不太大 CV可看作常數(shù) 三、 熱量的計算 1. 等容過程 43 TCQ PP dd ?? ?m o l??21TTPP TCQ d?溫差不太大 CP可看作常數(shù) TCQ PP Δ??1)熱量與過程有關(guān) 2)熱量或傳熱與分子的無序運(yùn)動相聯(lián)系 討論 44 167。 6熱力學(xué)第一定律對理想氣體 在典型準(zhǔn)靜態(tài)過程中的應(yīng)用（重點(diǎn)） （ 20頁） 45 一、 理氣準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過程 二、自由膨脹 非準(zhǔn)靜態(tài)過程 167。 7 絕熱過程 46 絕熱壁 0?Qd0?? AE dd 絕熱過程 特征： 熱一律： 即： EA dd ??適用于一切絕熱過程 介紹兩種情況 47 一、 理氣準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過程 絕熱 理氣準(zhǔn)靜態(tài)的條件 絕熱（熱一定律） 理氣準(zhǔn)靜態(tài) 理氣狀態(tài)方程 0?? AE dd0?? VPTC V dd?R d TPVVP ??? dd RTPV ??聯(lián)立得解 48 結(jié)果： 1CPV ?? ?? ??? nn VPVPVP ?? 2211 CPV ??EA Δ??曲線SAE ??ΔTCA V Δ???3121 , CTpCTV ?? ??? ??? 或或 1VPCC?? oPV等溫線2V1V21絕熱線絕熱過程的過程方程 例 （ 27頁） 理解記憶 30頁表 49 二、 自由膨脹 特點(diǎn)： 迅速 來不及與外界交換熱量 則 Q = 0 ?非靜態(tài)過程 ?無過程方程 辦法： 只能靠普遍的定律（熱 ?律） EA dd ?? EA Δ??自由膨脹 22V 2V絕熱（熱 一定律） 50 自由膨脹 22V2V0?A210EEE???0?? T理氣 狀態(tài)方程 P能量守恒
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