靜電場中的導體(2)(編輯修改稿)
2025-05-27 18:17 本頁面
【文章內容簡介】 ABq1qq23RRR123（ 3）如果外殼接地，情況如何？ （ 4）如果內球接地，情況又如何？ （ 3）如果外殼接地 則： 外殼電勢 = 無窮遠處電勢 =0 外殼帶電量 =Q’ 31 01 ?E )( 1Rr ?2012 4 rqE???)( 21 RrR ??03 ?E )( 32 RrR ??2039。14 4 rQqE???? )( 3Rr ?球殼電勢 =0 32 RR ?? ? drER???34 043 2039。1 ??? ??drrQqR ??32 139。 qQ ??（ 4）如果內球接地 內球電勢 =無窮遠處電勢 =0 內球帶電量 = ,1q01 ?E )( 1Rr ?20,12 4 rqE???)( 21 RrR ??03 ?E )( 32 RrR ??20,14 4 rQqE???? )( 3Rr ?外殼接地時，外殼 外表面 不帶電 33 內球電勢 =0 drEdrEdrERRRRRR ???????332211 432?drEdrERRR ?????3214230,1210,14)11(4 RqQRRq????????0?34 QRRRRRRRRq31322121,1 ????內球接地時，外殼所帶 總電量 不變，內球所帶 總電量 變化但帶電，所帶電荷與外殼電荷異號，電量小于外殼所帶電量。 35 本 章 重 點 內 容 （課 后 重 點 復 習） 一、靜電平衡特征 二、導體帶電特點 三、有導體存在時靜電場的分析與計算 ?仔細分析例一、例二，總結解決此類 問題的方法。 四、導體接地時， 接地點電勢等于 0 接地時靜電場的分析與計算 接地時的電荷變化 36 導體帶電體 帶電特點： 電荷只分布在表面，體電荷密度 ρ 等于零 。帶電體內場強 E等于零，表面場強垂直表面。 對于導體帶電體，常?？筛鶕?jù)下列條件列方程： 如果導體沒有與其它物體接觸，則 不論它上面 所帶的電荷 如何重新分 配，電荷總量保持不變（電荷守恒）。 37 導體內任意一點的場強 E等于零。 在無限大平板的情況下。由上述 條件及場強疊加原理可以列出 所有 表面產生的場強在導體內任意一點 的矢量和等于零。 接地：接地點的電勢等于零。 在無限大平板的情況下 : 由 電勢等于零可得與地相連的 表面不帶電荷（面電荷密度 σ等于零）。 38 在球狀導體的情況下： 接地點的電勢等于無窮遠處的電勢等 于零，但與地相連的表面一般有電荷。 注意：公式 中 E是所有表面 電荷產生的總場強大小。 σ是 緊靠場點處那個帶電表面的面 電荷密度。而 中 E是 無限大平板情況下一個表面的 電荷產生的場強大小。 / oE ???/2 oE ???作業(yè)： P109 39 課堂練習 :（ 1483）如圖所示，兩個同心球 殼，內球殼半徑為 R1，均勻帶有 電量 Q；外球殼半徑為 R2，殼的 厚度忽略，原先不帶電，但與地 相聯(lián)接。設地為電勢零點，則在 兩球之間、距離球心為 r的 P點處 電場強度的大小與電勢分別為多 少？ 204 rQE??? )11(4 20 RrQU ????1R2R40 第五章 靜電場中的電介質 41 一、電介質的電結構 電介質 絕緣體 在外電場 E內 ?0 每個分子 帶負電的電子（束縛電子） 帶正電的原子核 一般分子內正負電荷不集中在同一點上 所有 負電荷 ?負 重心 所有 正電荷 ?正 重心 分類 重心不重合 重心重合 p 有極分子電介質 0p? 無極分子電介質 不導電 42 電介質的電極化與導體有本質的區(qū)別： E?E??0E ?內? 0E ?內?E?電介質： 導體： 兩種電介質放入外電場， 其 表面上 都會出現(xiàn)電荷。 電極化 面束縛電荷（面極化電荷） 43 二、電極化現(xiàn)象 (1) 有極分子 0E ?外0ip ??E?p?M p E??取 向 極 化 可見： E外 ?強， 排列越整齊p?端面上束縛電荷越多，電極化程度越高。 (2) 無極分子 0E ?外?電中性 E?? ?0p?位移極化 p?感生電矩 44 同樣： E外 ?強， p?大 ， 端面上束縛電荷越多， 電極化程度越高。 1186。 對均勻電介質體內無凈電荷，束縛電荷只出現(xiàn) 在 表面上。 2186。 束縛電荷與自由電荷在激發(fā)電場方面，具有同 等的地位。 說明 45 三、電極化強度矢量 PipPV? ??(2) P ? ?1orPE????相對
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