外文翻譯--沸騰的攪拌罐中葉輪附近的蒸汽生成量(中文）-全文預(yù)覽
【正文】 輪系統(tǒng)需要更大的葉輪速度來阻 止電加熱器表面非均勻結(jié)核。 ?另一方面，蒸汽停止從電加熱器生成時(shí)葉輪的速度隨 Ug 的增大而增大，無論是雙還是三葉輪系統(tǒng)，而且 PDT 葉輪系統(tǒng)要比 CD 和 DT 葉輪系統(tǒng)漲幅要快。這表明在頂部葉輪附近的結(jié)核很可能受葉輪附近混合的液體控制。在圖 4 中，表示了雙葉輪系統(tǒng)和三葉輪系統(tǒng)的 NHe， NIm與表面蒸汽速度 Ug 的關(guān)系。特別是，絕大多數(shù)結(jié)核發(fā)生在頂部葉輪附近。Dohi 等 ,2020)。 Figueiredo Calderbank(1979)提出的關(guān)于冷卻的氣體分布 系 統(tǒng)（如圖 3所示）蒸汽滯留量與功耗的公式（僅供參考）如下： gg UVP ???????? (3) ?從圖 3 中可清楚 的看到在沸騰的系統(tǒng)中蒸汽滯留量比冷卻的氣體分布系統(tǒng)小得多。衡量的蒸汽氣泡在沸騰的攪拌罐中的分布情況一致。在沸騰的攪拌罐中，當(dāng)葉輪速度很高時(shí)，大量的蒸汽氣泡在頂部葉輪附近生成而不是電加熱器。隨沸騰和蒸汽生成率的增加，蒸汽滯留系數(shù)增大。因此，公式 (2)對(duì)于氣體分布系統(tǒng)的計(jì)算結(jié)果比起雙 DT 葉輪系統(tǒng)的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)要低。正如下面所說：從沸騰系統(tǒng)中生成的蒸汽氣泡比從分布器中形成的氣泡要多得多，因此蒸 ?汽滯留量比分布系統(tǒng)要少。(Dohi等 ,1999)?。從圖 2b看出，對(duì)彎葉圓盤渦輪式葉輪系統(tǒng)功耗降低量隨蒸汽生成量 P的變化很少，這可能是因?yàn)樵谌~片背面缺少漩渦。另一方面，對(duì)于斜葉圓盤渦輪式攪拌器，功耗比率 P/P0隨著沸騰過程的進(jìn)行也有 ，但與 Ug大小無關(guān)。在攪拌罐中存在蒸汽氣泡將減少葉輪的功耗，由于較純液體來言氣液混合物的密度要小。 DT形式的葉輪系統(tǒng)功耗比 PDT形式的和 CD形式的葉 輪系統(tǒng)大得多，原因是 DT系統(tǒng)擁有較大的葉片面積。電熱偶通過空心的攪拌軸接近各葉輪的一個(gè)葉片來測量液體的溫度，這種測量液體溫度方法非常接近葉輪的附近真實(shí)溫度。在每十分鐘測 20 個(gè)溫 度值。 蒸汽停止從電加熱器生成時(shí)葉輪的速度 NHe，蒸汽開始從頂部葉輪生成時(shí)葉輪的速度 NIm，都是通過觀察視頻圖像的。蒸汽生成率用濃縮的蒸汽量來衡量與葉輪速度無關(guān)。用一變頻驅(qū)動(dòng)器將葉輪的速度由 0調(diào)到 。 多葉輪配置：由（六葉）平直葉圓盤渦輪式 (Rushton turbine。 靠近頂部不銹鋼金屬板的攪拌軸用機(jī)械密封。 攪拌罐中裝四塊擋板，擋板寬度為攪拌罐直徑的 1/10。我們檢測攪拌罐中液體的溫度和結(jié)核位置的改變。沸騰攪拌罐中液體的溫度已經(jīng)在公開文獻(xiàn)中公布。葉輪速度改變，結(jié)核位置改變；而結(jié)核位置又是影響沸騰攪拌釜反應(yīng)罐中流 體力學(xué)的關(guān)鍵。盡管目前全反混和氣固分散體現(xiàn)象同時(shí)出現(xiàn)在沸騰的攪拌釜反應(yīng)罐中相當(dāng)容易被接受，但局部現(xiàn)象與全返混現(xiàn)象不能完全被薦定。 Smith等 , 2020)和我們的團(tuán)隊(duì) (Dohi等 ,1999。然而很多現(xiàn)象在煮沸過的攪拌釜反應(yīng)器是不適用的。當(dāng)沒有葉輪攪拌時(shí)，靠近加熱器的蒸汽壓力 (Pr)同蒸汽生成區(qū)的蒸汽壓力 (Po)的聯(lián)系，即前者與后者之差正比于葉輪速度 次方 )N)(P r( 0 .2 4?? Po 。為了研究結(jié)核位置的改變，葉輪速度在哪個(gè)范圍段蒸汽 停止從電加熱器中生成，葉輪速度在哪個(gè)范圍階段蒸汽從頂部的葉輪生成，即 NHe 和 NIm需檢測。由于在表面蒸汽流率的增加，功耗降低。在雙葉輪系統(tǒng) （ 有兩個(gè)葉輪 ） 和三葉輪系統(tǒng)（有三個(gè)葉輪）中，分別用平直葉圓盤渦輪式，斜葉圓盤渦輪式，彎葉圓盤渦輪式的葉輪。隨著葉輪速度的提高，相當(dāng)多的氣泡在葉輪葉片背后生成，而且比起底部的葉輪和電加熱器，大多數(shù)的蒸汽生成于頂部的葉輪。隨著葉輪速度的提高，這幾個(gè)測溫點(diǎn)的溫度也降低了。 在沸騰的反應(yīng)器中，反應(yīng)熱經(jīng)常被忽略由于反應(yīng)中夾雜著蒸汽的縮合。 Smith和 Millington,1996。在沸騰的攪拌反應(yīng)罐中的功耗、蒸汽滯留時(shí)間、反混時(shí)間和固體懸浮已經(jīng)經(jīng)過檢測。然而在較高的葉輪速度下，絕大多數(shù)氣泡在葉 輪葉片的背后生成而不是在電加熱器附近。在我們知識(shí)范圍內(nèi)，很少出版的作品適用于有蒸汽生成的機(jī)理（如沸騰的攪拌罐中）。 本研究的目的是檢驗(yàn)沸騰系統(tǒng)中蒸 汽的生成量。攪拌罐的工作 體積為 。為觀察結(jié)核現(xiàn)象而留一個(gè)小的狹長縫隙但不影響沸騰攪拌釜反應(yīng)罐中溫度的分布。環(huán)狀電加熱器的直徑為 。對(duì)于雙葉輪系統(tǒng)，葉輪與葉輪之間的距離為 ，頂部葉輪于水面之間的距離為 。液相用自來水。 Bao等 ,2020)。D Co., Japan)測量液體表面的溫度，而葉輪和電加熱器的溫度在每變動(dòng) 是就測量一次。已經(jīng)證明數(shù)據(jù)記錄器的旋轉(zhuǎn)不影響溫度測量。如圖 2a所示在沸騰的攪拌罐中功耗是單調(diào)遞增的。單相系統(tǒng)的功耗 P0，在溫度為 （就是沒有觀察到結(jié)核現(xiàn)象時(shí)）的功耗。(b)不同葉輪形式的功耗減少量 DT葉輪系統(tǒng)的功耗比率從 。由于葉輪的旋轉(zhuǎn)葉輪葉片背面形成一個(gè)低壓區(qū)，葉輪或電加熱器附近生成的蒸汽積累起來，在葉輪葉片背 后形成真空腔 (Middleton Smith, 2020)，這導(dǎo)致機(jī)械功耗的降低。這個(gè)結(jié)果與我們以前的結(jié)論一致 (Ug)?。在圖 2b中（僅供參考），沸騰系統(tǒng)現(xiàn)有的數(shù)據(jù)與公式 (1)用 于六葉圓盤渦輪式葉輪攪拌器
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