外文翻譯--沸騰的攪拌罐中葉輪附近的蒸汽生成量(中文-wenkub
2023-05-19 06:29:27 本頁面
【正文】 攪拌罐中的液相。一個數(shù)字 CCD 攝像機 (DCRPC120,Sony Co., Japan)用來記錄沸騰的攪拌罐的圖像。用扭矩計測量功耗 (ThreeOneMotor RX, Shinnto Sci. Co,Japan)?。蒸汽生成率或沸騰率Q 隨電加熱器電流的改變而從 1mls1。DT)， 其直徑為 （葉片高度為 ， 葉片寬度為 ， 圓盤直徑為 ） ,（四葉） 斜葉圓盤渦輪式 (PDT)， 其直徑為 （葉片高為 ，寬度為 ，圓盤直徑為 ）或（六葉）彎葉圓盤渦輪式（ CD） ，其直徑為 （葉片高為 ，寬度為 ，圓盤直 徑為 ）。在攪 拌罐頂部裝三個冷凝器為了濃縮沸騰的蒸汽。 攪拌罐底部封頭空心軸 數(shù)據(jù)記錄器 機械密封 四塊擋板 熱電偶 3KW電加熱器 圖 1實驗裝置（雙 ＰＤＴ 葉輪系統(tǒng)） 為蝶形封頭。目前的結(jié)果將對改善煮沸過的攪拌釜的中結(jié)核領(lǐng)域的理解產(chǎn)生重大的影響。這些文獻已提供定量的信息關(guān)于結(jié)核位置附近液體的溫度。在沸騰的攪拌釜反應(yīng)罐中，來自葉輪葉片背面的蒸汽生成量有可能被反應(yīng)罐中局部的流體溫度和蒸汽的壓力限制。在較低的葉輪速度下，蒸汽主要出現(xiàn)在電加熱器表面。Dohi等 , 2020。在沸騰的攪拌釜反應(yīng)罐中出現(xiàn)的現(xiàn)象和在冷的氣體分散攪拌罐出現(xiàn)的現(xiàn)象區(qū)別非常大 (Smith, 2020)。 關(guān)鍵詞 ： 煮沸的 ；攪拌罐；局部液體溫度； 結(jié)核點 1 引言 在攪拌反應(yīng)罐中發(fā)生的許多化學(xué)反應(yīng)都伴隨著蒸汽的巨變 (如 Zhao等 , 2020。盡管 NIm 幾乎與蒸汽生成率和葉輪形式無關(guān)，但NHe隨蒸汽生成率的提高而猛增。伴著功耗增加或葉輪速度的加快，沸騰系統(tǒng)中蒸汽滯留量增加，但是其滯留量比起冷氣體水力旋流系統(tǒng)要小得多。 中文 7100字 附件 1：外文資料翻譯譯文 沸騰的攪拌罐中葉輪附近的蒸汽生成量 R. Fukuda, M. Tokumura, . Znad, Y. Kawase? Research Centre of Biochemical Environmental Engineering, Department of Applied Chemistry, Toyo University,Kawagoe, Saitama 3508585, Japan 摘要 用筒體內(nèi)徑為 3千瓦的電加 熱器還有多個葉輪的系統(tǒng)來研究沸騰的攪拌罐的蒸汽生成量。在較低的葉輪速度下，蒸汽在電加熱器附近生成。我們檢測電加熱器附近液體的溫度，葉輪葉片附近的溫度和自由表面附近的溫度。Smith, 2020)。 Smith等 (Smith和 Katsanevakis, 1993。 Takahashi等 ,2020)已經(jīng)研究在攪拌釜反應(yīng)器中夾帶的沸騰液體了。在過熱的條件下，非均相結(jié)核發(fā)生在電加熱器附近。 Gao等 . (2020), Smith等 (2020)和 Bao等 (2020)探討了不同的液體溫度下，氣體擴散、固體懸浮三相共存于攪拌反應(yīng)罐。然而，在沸騰的攪拌釜反應(yīng)罐中結(jié)核領(lǐng)域的研究是必不可少的。 2 實驗 實驗設(shè)備如圖 ， 所有的試驗在內(nèi)徑為 有機玻璃中進行。攪拌罐頂部封頭是不銹鋼板制成的平蓋，攪拌罐與平蓋之間用絕緣的玻璃棉墊片來觀察結(jié)核位置。在攪拌罐底部安裝一個額定功率為 3KW的環(huán)狀電加熱器。底部葉輪安置在距離封頭曲面和直邊的過渡點上方 ，其距頂部冷凝器很近。因此，表面蒸汽速度 Ug(=Q/(πD2/4))控制在 。分散的蒸汽凝結(jié)量用簡單的液位計測量 (Dohi等 ,1999。用溫度計 (Thermo Recorder TR52, Tamp。在軸和旋轉(zhuǎn)的葉輪上安裝小的數(shù)據(jù)記錄器。如圖 2所示：不同的葉輪速度和表面蒸汽速度在對應(yīng)的功耗。從圖 2b看出：功耗比率 P/P0隨著 Ug的增加而降低。當(dāng)液體表面蒸汽速度從 ，功耗，Ｐ（Ｗ） 葉輪速度，Ｎ（Ｓ 1） 圖 2在沸騰的攪拌罐中雙葉輪系統(tǒng)的功耗（ a）不同葉輪形式的葉輪在 Ug=。在較高的葉輪速度下，蒸汽集結(jié)現(xiàn)象主要發(fā)生在葉輪附近，在較低的葉輪速度下，蒸汽集結(jié)現(xiàn)象主要發(fā)生在電加熱器附近，正如我們先前的結(jié)果 (Dohi等 ,1999)。在這項研究中，蒸汽生成率的改變直接影響該區(qū)域的 Ug。從圖 2b看出 ： 對于雙 PDT沸騰系統(tǒng)來說，公式 (1)的預(yù)示的功耗比率 P/P0實際數(shù)據(jù)要小一點。在沸騰系統(tǒng)中，有如下 描述：蒸汽氣泡主要在頂部葉輪附近而不是安置在攪拌罐底部的電加熱器。 ? ? 蒸汽滯留系數(shù) ?研究氣體分散現(xiàn)象需要高效率、設(shè)計合理的沸騰攪拌罐。盡管隨著功耗的增 大或葉輪速度的變大，蒸汽滯留系數(shù)也不斷增大，但較大的功耗對應(yīng)著較大的滯留系數(shù)。相當(dāng)多的蒸汽液泡從頂部葉輪附近上升到液面，在液面短暫的停留。 如圖 3所示，蒸汽滯留量隨蒸汽生成率增加而增加。蒸汽滯留的方式在沸騰的系統(tǒng)中和在氣體分布系統(tǒng)中差別 ?很大。正如上所述，當(dāng)葉輪速度較低時，非均勻結(jié)核發(fā)生在電加熱器的過熱表面靠近攪拌罐底部。蒸汽氣泡的解體、分散和循環(huán)使得結(jié)核遍布液體中。換句話說，在本研究中，對于各個類型的葉輪，蒸汽開始從頂部葉輪生成時的葉輪速度相等。因此，在相同的葉輪速度下，即使葉輪的形式不
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