電動力學chapter32(磁標勢)-在線瀏覽
2024-09-11 17:45本頁面
【正文】 H?靜電場微分方程 0/)( ??? pfE ?????0??? E?11 在 J=0區(qū)域內， 所滿足的微分方程 0/ ?? mH ????0??? H?靜電場微分方程 0/)( ??? pfE ?????0??? E?兩組方程對比，差別僅在于沒有自由磁荷，這是由于磁荷都是由分子電流的磁偶極矩假想而來的，到目前為止實驗還沒有發(fā)現(xiàn)以磁單極子形式存在的自由磁荷。公式推導 此式表示一般的函數(shù)關系，是由于在鐵磁性物質中，線性關系 B=?H不成立。 7 總結起來，在某區(qū)域內能夠引入磁標勢的條件是該區(qū)域內的任何回路都不被電流所鏈環(huán)，就是說該區(qū)域是沒有自由電流分布的單連通區(qū)域。因此，在除去這個殼形區(qū)域之后，在空間中就可以引入磁標勢來描述磁場 6 又例如電磁鐵，我們想求出兩磁極間隙處的磁場，在這個區(qū)域內也可以引入磁標勢。如果所有回路都沒有鏈環(huán)著電流，則 因而在這個區(qū)域內可以引入標勢。如果回路L環(huán)著電流，即有電流穿過 L所圍曲面 S，則 由磁場環(huán)路定律得 ,0???LldH??在這種情況下 H和力學中的非保守力場相似，因而不能引入標勢。矢勢描述雖然是普遍的，但解矢勢 A的邊值問題比較復雜，因此，我們考慮在某些條件下是否仍然存在著引入標勢的可能性。1 167。 2 磁標勢 2 在一般情況下磁場不能用標勢描述，而需要矢勢描述。 標勢的引入 3 ,?? ???SLSdJldH????L為 S的
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