高斯定理ppt課件-展示頁
2025-01-24 17:32本頁面
【正文】 第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 ??????niiS qSEΦ10e1d???高斯定理的數(shù)學(xué)表達(dá)式： 第二節(jié) 第四章 高斯定理的含義： 在真空中，通過任一閉合曲面的電場強(qiáng)度通量 ,等于該曲面所包圍的所有電荷電量的代數(shù)和的 1/?0倍。 第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 E?S二 . 電場強(qiáng)度通量 (electric flux) 通過電場中某一個(gè) 任意面 的電場線的條數(shù)叫做通過這個(gè) 面 的電場強(qiáng)度通量 Φ e. 均勻電場 ， 垂直平面 E?ESΦ ?e?c o se ESΦ ? 均勻電場， 與平面夾角 E? ??ne??SEΦ ,e?SS en ??? ???E?S第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 E?E? 非均勻電場強(qiáng)度電通量 ?? ?? s SEΦΦ dc osd ee ?? ?? s SEΦ ?? deSEΦ ?? dd e ??ne?SdSd ??? 為封閉曲面 SS?dE??ne?1dS?2dS?2?2E?1?1E?第二節(jié) 第四章 022??? e2d,π Φ??020 1 ??? e1d,π Φ?第七章 73 靜電場的高斯定理 ?? ??? SS SESEΦ dc o sde ??? 閉合曲面的電場強(qiáng)度通量 SEΦ ?? dd e ??E?S?d?E?S規(guī)定 1. 規(guī)定閉合曲面法線方向 :向外為正！ ，則電通量為正；反之，電通量為負(fù) 。第七章 73 靜電場的高斯定理 第二節(jié) 第四章 基本內(nèi)容： 一、電場線 二、電場強(qiáng)度通量 三、高斯定理 167。 靜電場的高斯定理 第七章 73 靜電場的高斯定理 一 . 電場線 1） 曲線上每一點(diǎn) 切線 方向?yàn)樵擖c(diǎn)電場方向 , 2） 通過 垂直 于電場方向 單位面積 電場線的條數(shù)為該點(diǎn)電場強(qiáng)度的大小 . 規(guī)定 E?SE?cE?bcaE?bE?a第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 點(diǎn)電荷的電場線 正 點(diǎn) 電 荷 + 負(fù) 點(diǎn) 電 荷 第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 一對(duì)等量異號(hào)點(diǎn)電荷的電場線 + 第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 一對(duì)等量正點(diǎn)電荷的電場線 + + 第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 一對(duì)不等量異號(hào)點(diǎn)電荷的電場線 q?q2第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 帶電平行板電容器的電場線 + + + + + + + + + + + + 第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 電場線的特點(diǎn) 1） 始于正電荷 ,止于負(fù)電荷 (或來自無窮遠(yuǎn) ,去 向無窮遠(yuǎn) )，不會(huì)在沒有電荷處中斷 . 2） 電場線不相交 . 3） 靜電場電場線不閉合 . 4) 電場線不僅能夠表示電場強(qiáng)度的方向，而且電場線在空間的密度分布還能表示電場強(qiáng)度的大小。 第二節(jié) 第四章 電通量是一個(gè)標(biāo)量，可正可負(fù) 第七章 73 靜電場的高斯定理 ,0???? sdEd e ??,0???? sdEd e ?? 左半球 :電力線穿入 , Φe為負(fù) 右半球 :電力線穿出 , Φe為正 S ?EdS? dS?第二節(jié) 第四章 第七章 73 靜電場的高斯定理 三 . 高斯定理 第二節(jié) 第四章 高斯定理 ：是關(guān)于電場線、電荷分布、空間曲面三者之間的關(guān)系； 高斯定理的導(dǎo)出 高斯 定理 庫侖定律 電場強(qiáng)度疊加原理 第七章 73 靜電場的高斯定理 + S?d 點(diǎn)電荷位于球面中心 20π 4 rqE???? ??? SS SrqSEΦ dπ 4d 20e ???0e ?qΦ ?r第二節(jié) 第四章 對(duì)以點(diǎn)電荷 q為中心的 任意 球面來說，通過它們的電通量都等于 q/?0 第七章 73 靜電場的高斯定理 + 點(diǎn)電荷在任意封閉曲面內(nèi) ??c osdπ 4d 20e SrqΦ ?S?d＇S?d第二節(jié) 第四章 通過任意形狀的包圍點(diǎn)電荷 q的閉合面的電通量等于 q/?0 任取兩個(gè)球面，一個(gè)包圍曲面，另一個(gè)在曲面內(nèi)：則兩個(gè)球面的電通量都為 q/?0 + S S′ ?由電場線的性質(zhì)可知 ， 通過 球面 S′的電場線必定全部通過 閉合面 S， 因此， 通過任意形狀的包圍點(diǎn)電荷 q的閉合面的電通量都等于q/ε0 第七章 73 靜電場的高斯定理 q 點(diǎn)電荷在封閉曲面之外 2dS?2E?0dd 111 ??? SEΦ ??0dd 222 ??? SEΦ ??0dd 21 ?? ΦΦ0d ???? ?SeSE ??1dS?1E?第二節(jié) 第四章 如果閉合面 S不包圍點(diǎn)電荷 q,則由電場線的連續(xù)性可知，由一側(cè)進(jìn)入 S的電場線條數(shù)一定等于從另一側(cè)穿出 S的電場線條數(shù)，那么凈穿出閉合面 S的電場線總條數(shù)為零，也即通過 S面的電通量為零。 （與 面外 電荷無關(guān)，閉合曲面稱為 高斯面 ） 第七章 73 靜電場的高斯定理 第二節(jié) 第四章 ??????n
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