【正文】 票、期貨等的投資術(shù)語，比如說當(dāng)你預(yù)計(jì)某一股票未來會(huì)跌，就在當(dāng)期價(jià)位高時(shí)賣出你擁有的股票(實(shí)際交易是買入看跌的合約)，再到股價(jià)跌到一定程度時(shí)買進(jìn),以現(xiàn)價(jià)還給賣方，這樣差價(jià)就是你的利潤。39。39。十一、槽孔不連續(xù)結(jié)構(gòu)的特點(diǎn)異質(zhì)集成技術(shù)和片上集成波導(dǎo)技術(shù)，將會(huì)在片上集成波導(dǎo)的孔和異質(zhì)集成部分產(chǎn)生不連續(xù)結(jié)構(gòu)FyFy39。十、異質(zhì)集成技術(shù)即在濾波器產(chǎn)生陷波性能部分和超寬帶天線的設(shè)計(jì)上采用不同的介質(zhì)，以此來實(shí)現(xiàn)更佳的陷波和寬帶阻抗性。泛函求極值計(jì)算可用微分方程的求解來代替，反之，微分方程的求解也可用泛函求極值計(jì)算來代替。.y歐拉方程的最后形式為：從上面已看出，應(yīng)用變分法為求解過程，首先是從泛函求極值出發(fā)，產(chǎn)生與變分代表同一物理過程的微分方程（歐拉方程）——必要條件，然后求解微分方程，得到滿足變分的極值曲線。x+Fy39。dy39。+dFydy39。dFydx39。39。=39。=39。當(dāng)把邊界條件y(x1)=y1,y(x2)=y2代入，就可得到唯一的極值曲線。=0或dFdyddxdy（dF39。F(x,y,y)dxx139。泛函數(shù)取極值的必要條件經(jīng)推導(dǎo)可得到一個(gè)歐拉方程【泛函I取極值（非充分條件）時(shí)y(x)必須滿足歐拉方程】。函數(shù)取極值必須滿足一定條件，即已知y=f(x)，那么dx為函數(shù)dI取極值的必要條件。dydx這里y(a)和y(b)值已經(jīng)給定，并且件y(a)=y1，相當(dāng)求函數(shù)y=y(x)滿足邊界條、y(b)=y2并使I達(dá)到極值的條件。aF(x,y(x),y(x))dx39。這里y(x)為一待求函數(shù)，它必須，滿足t為最小值的條件。01+_y2gy39。函數(shù)的自變量是數(shù)，而泛函的自變量是函數(shù)，所以說泛函數(shù)就是函數(shù)的函數(shù)。在結(jié)構(gòu)力學(xué)和應(yīng)力分析中，變分原理用得最多。變分原理是表達(dá)物理基礎(chǔ)定律的一種普遍形式，其表達(dá)可概括如下：給出一個(gè)依賴物理狀態(tài)v的變量J(v)，同時(shí)給出J(v)的容許函數(shù)集v，即一切可能的物理狀態(tài)，則真是的狀態(tài)是v中使J(v)達(dá)到極小值的函數(shù)。完整的有限元的求解過程如下圖所示：有限元的數(shù)學(xué)方法從更廣泛的觀點(diǎn)看，有限元法的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)是變分原理。對于這些方程組需要一定的計(jì)算數(shù)學(xué)方法解出其未知量。解有限元方程和輔助計(jì)算:引入強(qiáng)制邊界條件，解方程得到節(jié)點(diǎn)位移。一般用單元的剛度矩陣來描述單元的性質(zhì)，確定單元節(jié)點(diǎn)力與位移的關(guān)系。確定單元的性質(zhì):確定單元性質(zhì)就是對單元的力學(xué)性質(zhì)進(jìn)行描述。挑選形函數(shù)或插值函數(shù):選擇一組函數(shù)，通常是多項(xiàng)式，最簡單的情況是位移的線性函數(shù)。通常有限元法都遵循以下基本步驟: 物體的離散化:離散化是有限元法的基礎(chǔ)，這就是依據(jù)結(jié)構(gòu)的實(shí)際情況，選擇合適的單元形狀、類型、數(shù)目、大小以及排列方式，將擬分析的物體假想地分成有限個(gè)分區(qū)或分塊的集合體。圖2 自適應(yīng)網(wǎng)格（總體與局部）有限元法（FEM）有限元的基本思想有限元法的基本思想是將連續(xù)的求解區(qū)域離散為一組有限個(gè)、且按一定方式相互聯(lián)結(jié)在一起的單元的組合體。初始網(wǎng)格是基于單頻波長進(jìn)行的粗剖分，然后進(jìn)行自適應(yīng)分析，利用粗剖分對象計(jì)算的有限元解來估計(jì)在問題域中的哪些區(qū)域其精確解會(huì)有很大的誤差（收斂性判斷），再對這些區(qū)域的四面體網(wǎng)格進(jìn)行細(xì)化（進(jìn)一步迭代），并產(chǎn)生新的解，重新計(jì)算誤差，重復(fù)迭代過程（求解—誤差分析（收斂性判斷）—自適應(yīng)細(xì)化網(wǎng)格）直到滿足收斂標(biāo)準(zhǔn)或達(dá)到最大迭代步數(shù)。而且，由Ansoft HFSS和Ansoft Designer構(gòu)成的Ansoft高頻解決方案，是目前唯一以物理原型為基礎(chǔ)的高頻設(shè)計(jì)解決方案，提供了從系統(tǒng)到電路直至部件級的快速而精確的設(shè)計(jì)手段，覆蓋了高頻設(shè)計(jì)的所有環(huán)節(jié)。HFSS軟件擁有強(qiáng)大的天線設(shè)計(jì)功能，它可以計(jì)算天線參量，如增益、方向性、遠(yuǎn)場方向圖剖面、遠(yuǎn)場3D圖和3dB帶寬；繪制極化特性，包括球形場分量、圓極化場分量、Ludwig第三定義場分量和軸比。九、HFSS、CST Ansoft HFSS概述基于有限元方法（FEM）的分析微波工程問題的三維電磁仿真軟件，可以對任意的三維模型進(jìn)行全波分析求解。開路線的輸入阻抗只存在虛部，為余弦函數(shù)，輸入阻抗在∞到+∞之間變化。天線的輸入阻抗可以表示為： Zin1(li)=Z01Rr+jZ01tanbliZ01+jRrtanbli其中，Z01為輻射貼片面的特性阻抗，Rr為天線的輻射電阻。使用微帶線饋電的傳輸線模型如下：饋源的一端串聯(lián)長度為Ls的開路線，另一端通過長度為Li的傳輸線連接天線，可以看出兩部分傳輸線相互串聯(lián)。此時(shí)，電壓波腹點(diǎn)為短路時(shí)的波節(jié)點(diǎn)，波節(jié)點(diǎn)為短路時(shí)的波腹點(diǎn)。（3）傳輸線終端短路時(shí)，輸入阻抗為Zin(z)=jZ0tanβz=jZ0tan(2πz/λ)=jXin 當(dāng)工作頻率固定時(shí)Zin(z)為純電抗，在00呈感性，短路線等效為一電感；在λ/4終端短路傳輸線上的阻抗分布(b)終端開路終端開路時(shí)終端電流入射波與反射波等幅反相；電壓入射波與反射波等幅同相。當(dāng)z=nλ/2,（n=0,1,2…）時(shí)，電流振幅恒為最大值，即|I|max=2Ii,而電壓振幅恒為零，即|U|min=0,這些稱之為電流的波腹點(diǎn)和電壓的波節(jié)點(diǎn)。即電流的有效值最大而電壓恒為零，稱為電流的波腹和電壓的波節(jié)。八、開路線/短路線技術(shù)傳輸線中的開路、短路距負(fù)載z向負(fù)載方向看去的傳輸線上的阻抗為： Zi(z)=Z0Rr+jZ01tanbli01rZ+jRtanbli(a)終端短路負(fù)載阻抗ZL=0,Г=1時(shí)，距負(fù)載Z處向負(fù)載方向看去，傳輸線上的電壓、電流及阻抗的分布為： U(Z)=j2Ulsinβz I(Z)=2Ul/Z0cosβz Z(Z)=jZ0tanβz 其中，Ul為終端入射波電壓，Z0為傳輸線的特性阻抗。(c)最大輻射方向要求為了保證超寬帶信號的保真性，天線的最大輻射方向不能變化，否則波形保真不能滿足。對于脈沖輻血壓場的空間分布，不僅有幅度的要求，而且要求在空間一定的區(qū)域內(nèi)脈沖輻射場的波形不發(fā)生嚴(yán)重畸變。同時(shí)，必須觖天線終端不連續(xù)性引起的振鈴現(xiàn)象（超寬帶槽天線的過孔不連續(xù)性），要求天線特性阻抗沿天線縱向連續(xù)變化過渡，其上的電流為行波分布，所以，大多數(shù)起寬帶天線常常作阻抗加載處理，因而天線效率降低。后來FCC又將此帶寬值修改為500MHz。超低副瓣天線（副瓣電平低于－40分貝）就是在60年代后期用波導(dǎo)縫隙陣首先實(shí)現(xiàn)的。中國第一顆人造衛(wèi)星就使用了縫隙天線。非諧振陣的優(yōu)點(diǎn)是頻帶較寬。縫隙陣有兩類：諧振陣和非諧振陣。對于有限導(dǎo)體平面或曲面上的實(shí)際縫隙，只要導(dǎo)體面尺寸比波長大得多，特別是縫隙窄邊方向的尺寸較大，曲率較小，則其基本特性便近似于理想縫隙?？p隙在yz平面內(nèi)的方向圖為8字形,而在xy平面內(nèi)的方向圖為圓形。根據(jù)電磁場的對偶性可知，理想縫隙所輻射的電磁場與互補(bǔ)振子產(chǎn)生的電磁場具有相同的結(jié)構(gòu)，只是振子的電場矢量對應(yīng)于縫隙的磁場矢量，振子的磁場矢量對應(yīng)于縫隙的電場矢量而已。理想縫隙上的電場與縫隙的長邊垂直，其振幅在縫隙的兩端下降為零。如果所開縫隙截?cái)嗖▽?dǎo)內(nèi)壁表面電流線，則表面電流一部分繞過縫隙，另一部分以位移電流的形式沿原來方向流過縫隙，以維持總電流連續(xù)，因此縫被激勵(lì)。這時(shí)，縫隙上激勵(lì)有射頻電磁場，并向空間輻射電磁波。典型的縫隙形狀是長條形的，長度約為半個(gè)波長。：原理：通過引入寄生單元，使其上面的電流與輻射貼片上的電流方向相反，從而使被抑制的頻帶內(nèi)的反射系數(shù)大大增加，在超寬帶頻譜上實(shí)現(xiàn)頻帶抑制。：原理：添加調(diào)諧單元的方法是在天線結(jié)構(gòu)上增加與天線連接的部分通過增加調(diào)諧單元來改變天線上的電流分布，等效于引入相應(yīng)頻率上的濾波器，類似于容性加載，相當(dāng)于在需要抑制的頻帶內(nèi)串聯(lián)了諧振器來實(shí)現(xiàn)諧振，從而達(dá)到頻帶抑制的作用。輻射貼片開U型槽的原理，刻蝕的U形槽改變了它兩邊的電流分布，使電流的方向相反，從而實(shí)現(xiàn)頻帶抑制。槽可以添加在天線地板、輻射貼片和其它有用的位置上。比較常用的方法是刻蝕槽和增加輻射單元?，F(xiàn)行的方法可分為以逐點(diǎn)外推為基礎(chǔ)的局部射線追蹤法理論,和以整體分析、驗(yàn)算為出發(fā)點(diǎn)的全局射線追蹤法。80年代末以來,隨著Kirchhoff 積分疊前深度偏移在解決復(fù)雜構(gòu)造成像中獲得一系列成功,作為其算法基礎(chǔ)之一的射線追蹤方法也得到了很大的促進(jìn)和發(fā)展,出現(xiàn)了大量不同于傳統(tǒng)方法的新型算法。加入時(shí)域脈沖激勵(lì)后，在時(shí)間上迭代就可直觀地模擬出脈沖在求解區(qū)域上傳播、反射和散射的過程，進(jìn)而采用FFT將時(shí)域響應(yīng)變換到頻域就可獲得所希望的各種電參數(shù)，如無源電路的散射參數(shù)、天線