【正文】 容曲線維數(shù)表曲線條數(shù)，維數(shù)，數(shù)據(jù)類型曲線名稱表曲線名稱曲線單位表曲線單位參數(shù)名稱表參數(shù)名稱，參數(shù)單位參數(shù)描述表參數(shù)單位，數(shù)據(jù)類型，描述參數(shù)值表參數(shù)值核磁結構曲線名稱通常有兩種：CRKO**XX和PCKO**XX，分別表示刻度后的結構化原始回波數(shù)據(jù)曲線和經(jīng)相位校正的結構曲線。結構曲線數(shù)據(jù)塊由結構曲線數(shù)據(jù)塊與結構信息說明塊兩部分前后組成。一條結構曲線記錄的是特定頻率、回波間隔與等待時間參數(shù)觀測得到的回波串的信息。XTF分為文件頭塊與各曲線數(shù)據(jù)體塊兩部分，文件頭塊由8個部分組成，記錄的是井場信息與曲線深度、維數(shù)、數(shù)據(jù)類型和采樣點數(shù)等信息，曲線數(shù)據(jù)體塊由曲線頭塊與曲線數(shù)據(jù)塊組成。此外，還設置了一個超長的等待時間14097ms（21組和23組）可得到孔隙流體最充分極化時的信號。 PP Gas觀測模式有兩個長等待時間12223ms（1組、11組）、11303ms（3組、13組），還有一個短等待時間983ms（5組、7組、15組、17組）。圖46 PP Gas觀測模式回波串組及頻率分配示意圖 24組回波串中的1組、3組、5組、7組、11組、13組、15組、17組、21組和23組為T2譜測井。PP Gas觀測模式采用六個頻率觀測，f1頻率最高，f2f6頻率逐漸降低。等待時間分別為50ms、100ms和200ms，記錄回波串的個數(shù)分別為4。在500ms的時間窗口里記錄12個回波串。10組是對粘土束縛水部分的觀測。3組、9組、1組等待時間均為第一等待時間，、也可以選擇其中的任意兩組的T2譜都可進行位移譜分析。另外兩組的G例如表33中，最高頻率876kHz，GMREx是將G?TE的乘積進行改變，選擇高頻（高磁場梯度）與最長的TE結合，使擴散差異最大化。PP Oil模式對擴散特性的觀測采用了新的手段。3組和7組進行組合，就可以進行差譜分析。該組是完全極化T2譜測井，用于孔隙度計算。三個頻率中，f1頻率最高，ff3頻率依次減小。PP Oil觀測模式采集得到三種不同等待時間和回波間隔下的CMPG回波串，對觀測信息進行處理分析，就能得到地層孔隙及孔隙流體性質信息。表42 PP Basic觀測模式的采集參數(shù)回波序列工作頻率（kHz）等待時間（ms）回波間隔（ms）回波個數(shù)采集時間（ms）疊加次數(shù)NST2類型179534508335001T2279530161012CBW3555345050301BVI4664345050301BVI555510050301BVI666410050101BVI766430161012CBW PP Oil觀測模式PP Oil觀測模式的目的是油層評價。PP觀測模式共由14組回波串組成，后7組回波串是對前7組回波串的重復，只是采用的頻率不同（見圖44右）。對于2組和7組的CBW測井，在每個觀測時窗內重復觀測12次，得到相位角交替變換的回波串。1組是完全極化的T2譜測井，2組、7組是部分極化的粘土束縛水CBW測井，3組、4組、5組、6組代表部分極化的毛管束縛水BVI測井。PP Basic觀測模式采用三個不同的頻率觀測，f1的頻率最高，ff3依次降低。設計的幾種固有的測量模式的采集參數(shù)設置見表31，典型的測量模式是PP模式、PP OIL模式和PP GAS模式三種（早期版本分別稱為FE、FE+OIL和FE+GAS）。圖43 MREx儀器采用的 PAPS 脈沖序列對 MREx數(shù)據(jù)采集觀測模式 MREx核磁共振儀器提出目標定向數(shù)據(jù)采集包（OOA，Objective，Oriented， Acquisition）的概念，一次觀測可以采集到多組CPMG回波序列。此外，該儀器可耐高溫，溫度上限是204176。在6in井眼中，可以通過17176。對于粘土、束縛水、毛管束縛水信息的獲取采用多次獨立觀測，累加綜合處理，提高了信噪和計算精度。如圖43。同時，為了補償振蕩噪聲和系統(tǒng)振鈴，MREx儀器采用PAPS交替相位對觀測，每對相位對中90176。MREx儀器跟其他核磁共振儀器一樣，采用CMPG脈沖序列，不同的是脈沖序列中的原180176。同時，工作頻率的帶寬決定了扇形殼探測區(qū)域的厚度，MREx儀器各個頻率帶寬為12kHz，所以。圖41 MREx天線和磁鐵設計橫截面示意圖[6]圖42 MREx探測區(qū)域示意圖該儀器可用多達12個的頻率進行工作，頻率范圍在450～880kHz。MREx儀器工作時探測靈敏區(qū)為橫截面為120176。兩塊磁鐵的極性一致，既能迫使磁場方向轉入地層，又能保證B0和B1場垂直。 圖311 MRIL—Prime儀器示意圖4 MREx回波信號生成處理技術研究 MREx核磁共振測井儀器簡介MREx核磁共振測井儀器是貝克休斯公司推出的新一代核磁共振測井儀，它采用偏心測量的方式工作。脈沖重聚作用的結果，在原始NMR自由感應衰減信(FID)消失較長的一段時間后才出現(xiàn)，而且，能夠通180176?；夭ㄊ侵鼐鄣腘MR信號，它作為90176。而在存在磁場梯度的空間區(qū)域，根據(jù)Larmor頻率確定的共振條件，可以通過改變射頻電磁波的中心頻率來選擇觀測區(qū)域。在設計上要求磁體產(chǎn)生的靜磁場B0與射頻線圈產(chǎn)生的射頻場B1在任何地方都互相垂直，此時，兩個磁場的等場強度線都是同心柱殼，在徑向方向都服從平方反比率。另外還有一個泥漿排斥器，多個居中及扶正器，MRIL一Prime儀器探頭主要由長度為6in的強永久磁鐵和天線構成。這些工作的開展對中國盡早研制出具有自主知識產(chǎn)權的核磁共振測井儀器必將起到推動作用?！笆濉逼陂g國家科技部把研制核磁共振測井儀器列入國家重大攻關項目。中油測井技術服務有限公司（CNLC）和華北測井公司最早引進了Numar/哈里伯頓公司的MRILC型核磁共振成測井儀器。中國從1996年開始引進西方的核磁共振測井儀器。前蘇聯(lián)早在60年代就開展了核磁共振測井研究，到了80年代，俄羅斯研制出利用地磁場的核磁共振測井儀器，并投入油田使用。偏心貼井壁測量方式，不僅避免了來自于井眼信號的干擾，而且可以在斜井或水平井中進行測量。的圓弧形，與居中型MRIL儀器相比，雖然探測區(qū)較小，但探測區(qū)靠近儀器的天線，使得射頻信號較強。儀器操作頻率從400到800kHz，每種頻率的帶為12kHz，相鄰的兩個頻率的間隔最小為25kHz。多個探測深度可用于研究泥漿侵入剖面的變化。對應的磁場梯度從38到12Gauss/cm，縱向分辨率為18英寸。到目前為止，斯倫貝謝公司先后推出了CMRA、CMR200、CMRPlus以及最新一代MRScanner電纜磁共振測井儀。1992年，斯倫貝謝公司的科學家Kleinberg等人設計了一種貼井壁測量的偏心型組合式核磁共振測井儀器（Combinable Magnetic Resonance–CMR）。多頻率工作方式可以測量總孔隙度，而在每一圓柱殼上使用不同的觀測模式可以進行多參數(shù)數(shù)據(jù)采集，從而對地層流體進行識別和評價。至今，已推出了MRILB、MRILCMRILC/TP以及MRILPrime型四代儀器。MRILB型儀器于1990年開始投入油田服務，并很快得到成功應用。Shtrikman和Taicher的設計后來進一步發(fā)展為Numar/哈里伯頓公司的磁共振成儀器（Magnetic Resonance Imaging LoggingMRIL）。同時在操作過程中，環(huán)形的均勻磁場的位置和磁場強度是隨時間變化的，當射頻線圈調到一個固定的頻率時，很難滿足共振條件。為了克服NML儀器帶來地局限性，Jackson等人提出了利用永久磁鐵在井眼之外的地層中產(chǎn)生一個環(huán)形的均勻磁場，即“Insideout的概念，設計了基于反向磁體的核磁共振測井儀的方案。為了消除來自井眼信號的影響，需要在井中加入磁粉來縮短井眼信號；第二個限制是在檢測信號之前切斷的直流電流需要很長的時間，造成儀器“死時間”很長，小孔隙的信號無法觀測到，測量不到地層的總孔隙度。20世紀60年代，Chevron和斯倫貝謝合作研制出利用地磁場的核磁共振測井儀器（Nuclear Magnetism LoggingNML），并用于油田測井。測得的T2信息，通過信號處理技術，可將其轉換為T2分布。如果選擇不同的極化時間，進行一系列的測量，就可得到衰減幅度不同的信號分布，就能分辨出油、氣、水的信息。核磁馳豫會產(chǎn)生感應電流信息，即核磁共振信號。T1反映磁化矢量的縱向分量恢復到初值的過程，它決定于受激自旋與周圍晶格之間能量的傳遞速度。圖24 核磁共振原理圖脈沖結束后，核磁矩擺脫了外加磁場的影響，而只受主磁場的作用，進行自由進動，磁矩力圖恢復到原來的熱平衡狀態(tài)，這一從不平衡到平衡的過程稱為弛豫。原子核在外磁場中的運動(類似于陀螺在重力場中的進動)如圖23。沿著磁場方向排列。氫核與電磁場的作用強度和方向可用一組核磁矩(M)的矢量參數(shù)來表示。從理論上講，用核磁共振可測量任何有磁矩的核素。 （23）拉莫爾頻率() （24）核磁共振是磁場中的原子核對電磁波的一種響應，每一種元素的原子核都有特定的自旋量子數(shù)，自旋量子數(shù)大于0的原子核在自旋時會產(chǎn)生磁場。 圖22 核磁矩I=1/2的兩個可能的進動圓錐 核磁共振測井的計算方法動量矩核磁矩（為旋磁比）。在X軸方向上加一個交變磁場，如果其頻率滿足條件，那么，處在上進動圓錐上的核磁矩將吸收交變磁場能量而躍遷到下進動圓錐上來，即從低能態(tài)躍遷至高能態(tài)，反之若核磁矩從下面的圓錐躍遷至上面的圓錐，就會釋放出能量。外加磁場使核自旋的能級發(fā)生分裂。例如對氫核例如對氫核自旋量子數(shù)I=1/2，核磁矩只能有兩個取向，即只能在兩個可能的進動圓錐上進動（圖22）。這一現(xiàn)象就是核磁共振，式就是共振條件，共振頻率為?，F(xiàn)代核磁共振技術都采用脈沖方法。其結果是使與B之間的夾角發(fā)生變化（圖2lb），同時的勢能也發(fā)生變化。在旋轉坐標系中，不繞z’轉動，B1（也相對靜止。 經(jīng)典力學觀點與量子力學觀點為了使核磁矩在磁場中的勢能發(fā)生變化，或者說要使圖21中μ與B0的夾角θ發(fā)生變化，必須吸收能量，這可通過在與靜磁場B0方向相垂直的平面（xy平面）上加一個射頻場來實現(xiàn)，射頻場在時間上是交變的磁場，因為： （21）交變磁場可分解為兩個相反方向轉動的旋轉磁場和，其中同在B0中的進動方向一致，而B1+則與這一方向相反?？梢宰C明，這個矢量是共線的，且成正比，即式中γ為比例系數(shù)，稱為旋磁（Gyromagneticratio）。根據(jù)力學的定義，某矢量相對于某個點或某個軸的作用稱為矩，它等于矢量作用點到某點或某軸的矢量半徑r與作用矢量的矢量積原子核具有質量m，自旋時具有速度v，故原子核具有自旋角動量，這里r為質量m相對于原子核旋轉軸的距離。自旋的原子核引起繞核心沿旋轉方向環(huán)行的電流，從而產(chǎn)生磁矩，稱為核磁矩，又稱磁偶極子。 核磁矩與自旋角動量原子核對外的效應可將原子核看作是一個具有一定質量與體積、均勻帶電的球體。在外加磁場中，猶如一個旋轉的陀螺。如、等為有自旋的原子核。原子核按有無自旋可分為：有自旋的原子核與無自旋的原子核。根據(jù)原子核的電荷與質量這兩個特性，可解釋原子核與周圍粒子的強相互作用，如裂變、聚變等，但不能解釋一些弱相互作用，如核磁共振現(xiàn)象。原子核的基本特性表現(xiàn)在所帶的電荷與其具有的質量上。因此，研究核磁共振T2譜反演技術是進行核磁共振測井解釋和應用的基礎關鍵，對其進行深入研究意義深遠。但是，無法直接應用核磁測井原始回波數(shù)據(jù)，必須對其進行反演得到T2譜再經(jīng)過計算處理才能得到上有用息。而且，孔隙中的不同流體，如泥質束縛水、毛管束縛水、可動水、天然氣、輕質油、稠油等，具有不同的核磁共振性質通過精心設計的觀測模式，可有效地識別這些流體，并進行定量解釋。這些信息的獲取和應用極大地改善了對地層油氣評價的準確性、對儲量計算的合理性、對產(chǎn)能預測的合理性，以及對油氣田增產(chǎn)措施評價的可能性。所以，地層模型的不完善，提供的油氣參數(shù)不充分或者提供的參數(shù)與油氣特征無關都會引起我們測井解釋