恒定電流的磁場-文庫吧資料
2025-05-22 04:18本頁面
【正文】 電位，（電場為電位的梯度，不能無限大。泊松方程 在無源區(qū)，變?yōu)槔绽狗匠? 167。167。2）電荷系情況：疊加原理成立，求和。4）參考點的選擇不會影響電場，電場只與電位差有關(guān)，絕對電位沒有意義，只有電位差才有意義。2）電荷分布到無窮遠(yuǎn)，在有限區(qū)域任選一點作參考點。勢能本身就意味著它只與狀態(tài)有關(guān)，與過程無關(guān)。數(shù)值上也就是單位正電荷所具有的勢能。任何標(biāo)量梯度的旋度恒等于零： （梯度的物理解釋：最陡）因此只要讓 靜電場的旋度方程自然滿足。3）電位比電場易測量。 電位1 為什么需要電位：1）電位作輔助量，簡化求解過程，矢量變標(biāo)量。3）與磁場關(guān)系：無關(guān)。于是靜電場的基本方程是3 靜電場的物理特性；1）場源：電荷，散度源，旋度為零，是保守場，可以定義勢能。 靜電場的基本方程1 靜電場的定義：場的源－電荷，相對于觀察者（坐標(biāo)系）靜止。例：從太陽日照角度與氣候的冷暖的關(guān)系，解釋坡印亭矢量和通量的概念3．靜態(tài)場的情況：（“－”的意義）說明能量由外面空間（不是經(jīng)導(dǎo)體內(nèi)部）傳遞。故我們假設(shè)坡印亭矢量為單位時間內(nèi)垂直通過單位面積的電磁場能量，即功率流密度矢量。2）上式右邊第一項表示體積內(nèi)單位時間內(nèi)傳導(dǎo)電流的熱損耗、第二項表示體積內(nèi)單位時間內(nèi)電場能轉(zhuǎn)換為運動電荷的動能。 電磁場能量關(guān)系—坡印亭矢量1．可以導(dǎo)出（教科書227頁作業(yè)）各項的物理意義；1）和分別是電場和磁場能量密度。我們正是用積分方程導(dǎo)出邊界條件的。2）從數(shù)學(xué)上講，用麥克斯韋微分方程求解電磁場時必須有邊界條件才能有確定解。167。7．狀態(tài)方程：由此可以對媒質(zhì)進(jìn)行分類（作業(yè)）。積分形式： 微分形式： 5．由于存在電荷守恒定律，麥克斯韋方程組中后兩個散度方程可以從前兩個旋度方程導(dǎo)出，故不是獨立的。2． 如何從積分形式得到微分形式：利用高斯定理和斯托克斯定理如由麥克斯韋第二方程有由于閉合環(huán)路及上面的曲面是任意的，故有同理我們可以導(dǎo)出其它三個微分方程。2．任何矢量場最多只有兩種源：散度源和旋度源3．散度與閉合面積分通量有關(guān)： －高斯定理旋度與閉合回路線積分有關(guān)： －斯托克斯定理167。（麥克斯韋）方程的積分形式1． 第一積分方程： 第二積分方程： 第三方程： 第四方程： 幾點注解：1）偏導(dǎo)數(shù)代替了全導(dǎo)數(shù)，2）第二方程為什么有個負(fù)號？若正號會發(fā)生什么。即磁能生電。2． 法拉第電磁感應(yīng)定律的意義：感應(yīng)電動勢我們知道對于由電荷產(chǎn)生的電場－靜電場的環(huán)路積分為零：故環(huán)路積分不為零說明一定有其它類型的源產(chǎn)生了電場，并且這種電場的性質(zhì)不同于靜電場。ii. 麥克斯韋磁場環(huán)路定律iii. 全電流：傳導(dǎo)電流密度 （歐姆定律）運流電流密度 位移電流密度 167。來而不往非禮也，非禮則不能長久。3） 安培環(huán)路定律求解磁場：利用對稱性。4 安培環(huán)路定律（關(guān)于磁場的線積分）1）電流與閉合曲線方向的規(guī)定；右手螺旋法則。、 磁場、畢澳－沙
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