動(dòng)量和角動(dòng)量ppt課件(2)-文庫(kù)吧資料
2025-01-20 09:57本頁(yè)面
【正文】 示，一個(gè)質(zhì)量為 m 的小球以入射角 ?與一粗糙的表面發(fā)生斜碰。 (2) A， B 組成的系統(tǒng)所受的合外力的沖量。 x、 y方向動(dòng)量分別守恒： 解： o y x 設(shè)碰后兩球速度分別為 v v2 ，方向如圖。求 (1) 彈簧最大壓縮量， (2) 若只發(fā)生一次碰撞，則 v0 應(yīng)滿足什么條件？ 解： （ 1）碰撞時(shí)（ y方向碰撞） , 小球速度為： 彈性碰撞： h l m v0 k x y 解得： 碰后，板、彈簧、地球系統(tǒng)： 得： (2)小球從桌面下落至板上經(jīng)歷的時(shí)間： ght /21 ?球要與板發(fā)生碰撞， 首先須滿足條件 1： ltv ?10一次碰撞后，小球彈起再落回原碰撞處經(jīng)歷的時(shí)間： gvt y /22 ??h l m v0 k 得： ? ? lhgvlhgmMMm 2 23 0????lttv ?? )( 210設(shè)平板質(zhì)量很大，碰后彈簧的壓縮量 h， 即假定小球落回原碰撞處時(shí)板也位于同一高度處，則小球只與板發(fā)生一次碰撞須滿足的條件 2： 1021 tlvttl ????[例 49] 光滑桌面上， 質(zhì)量為 m1的小球以速度 u 碰在質(zhì)量為 m2的靜止小球上， u 與兩球的連心線成 θ 角 (稱為 斜碰 )。 ——恢復(fù)系數(shù) v2 v1 v20 v10 碰后兩球的速度： 機(jī)械能損失： 完全非彈性碰撞： e =0 v2=v1 非彈性碰撞： 0 e 1 彈性碰撞： e =1 （ v2v1） = （ v10v20） [例 48] 已知板 M， l；小球 m, v0 , h。 (2) 完全非彈性碰撞 動(dòng)量守恒： 機(jī)械能損失： v v20 v10 動(dòng)量守恒： (3) 非彈性碰撞： 碰撞定律： 碰撞后兩球的分離速度 (v2v1)與碰撞前兩球的接近速度 (v10v20) 成正比。 2. 若 v20=0，且 m2m1，則 : 質(zhì)量很小的質(zhì)點(diǎn)與質(zhì)量很大的靜止質(zhì)點(diǎn)碰撞后，調(diào)轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)方向，而質(zhì)量很大的質(zhì)點(diǎn)幾乎保持不動(dòng)。系統(tǒng)有機(jī)械能損失。 ? 非彈性碰撞： 碰撞后物體的形變只有部分恢復(fù)，系統(tǒng)有部分機(jī)械能損失。 人以相對(duì)于自己速度 u 拋出物體 m，下落后，人 M與物體 m之間的距離： 聯(lián)立方程后，可得落地時(shí)人離質(zhì)心距離為： END m M α R R+ΔR x y O 一、碰撞過(guò)程 1. 壓縮階段 2. 恢復(fù)階段 167。 人在最高點(diǎn)向后拋出物體的過(guò)程中，應(yīng)用動(dòng)量守恒定律： m M α R R+ΔR x y O 拋出物體后人的速度： 比不拋出物體時(shí)速度增加了： 拋出物體后多跳過(guò)的距離： [解法二 ] 質(zhì)心坐標(biāo)系中應(yīng)用動(dòng)量守恒定律。 解： 水平方向無(wú)外力 , 質(zhì)心水平位置不變。 已知 mC=4mA=16mB , ?=300， ?=600。 4. 質(zhì)點(diǎn)系相對(duì)慣性系的運(yùn)動(dòng)可分解成：
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