動(dòng)量和角動(dòng)量ppt課件(2)-閱讀頁(yè)
2025-01-29 09:57本頁(yè)面
【正文】 用動(dòng)量守恒定律求解。 在下落時(shí)間過(guò)程中，人相對(duì)于質(zhì)心運(yùn)動(dòng)的距離，即為人比不拋出物體時(shí)多跳過(guò)的距離 : m M α R R+ΔR x y O [解法三 ] 應(yīng)用質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定律求解。 碰撞問(wèn)題 微觀粒子：碰撞 ? 散射 ? 彈性碰撞： 碰撞后物體的形變可以完全恢復(fù)，且碰撞前后系統(tǒng)的總機(jī)械能守恒。 ? 完全非彈性碰撞： 碰撞后物體的形變完全不能恢復(fù)，兩物體合為一體一起運(yùn)動(dòng)。 (1) 彈性碰撞 v2 v1 v20 v10 動(dòng)量守恒： 動(dòng)能守恒： 1. 當(dāng) m1=m2時(shí)， 則 : 討論 在一維彈性碰撞中 , 質(zhì)量相等的兩個(gè)質(zhì)點(diǎn)在碰撞中交換彼此的速度。 3. 若 v20=0， 且 m2m1， 則 : 質(zhì)量很大的入射質(zhì)點(diǎn)與質(zhì)量很小的靜止質(zhì)點(diǎn)碰撞后速度幾乎不變，但質(zhì)量很小的質(zhì)點(diǎn)卻以近兩倍的速度運(yùn)動(dòng)起來(lái)。比值由兩球的質(zhì)料決定。彈簧 k，桌面光滑，掉下時(shí)與板為彈性碰撞。 設(shè)兩球表面光滑， 它們相互撞擊力的方向沿著兩球的連心線， 已知恢復(fù)系數(shù)為 e ，求碰撞后兩球的速度。 恢復(fù)系數(shù)： o y x 討論： 兩個(gè)質(zhì)量相等的小球發(fā)生彈性斜碰： m1=m2 , e =1 時(shí)， 聯(lián)立三個(gè)方程后求解，得： 解： (1) A球所受合外力的沖量 [例 410] 光滑球盤(pán)上有兩只光滑彈性小球 A和 B，質(zhì)量均為 m，半徑為 R， B球靜止在盤(pán)壁邊， A球以 m/s的速度斜射至 (R， R)處與盤(pán)壁和 B球同時(shí)碰撞 , 碰撞后，若 A球的速度為 ， 求 : (1) A球所受合外力的沖量。 (3) 球與壁之間的恢復(fù)系數(shù)。已知小球與表面的摩擦系數(shù)為 ? ，恢復(fù)系數(shù)為 e，求碰撞后小球的速度大小與方向。 火箭飛行基本原理 設(shè) t 時(shí)刻，火箭質(zhì)量為 m1，速度為 v (向上 )，在 dt 內(nèi)，噴出氣體 dm2，噴氣相對(duì)火箭的速度 (稱 噴氣速度 )為 u (向下 )。 時(shí)，加速上升。 ?目前技術(shù)只有： u =2500 m/s， m10 /m1 min=10 。 最終速度： 采用 多級(jí)火箭 技術(shù)： END “神州五號(hào)”運(yùn)載火箭長(zhǎng)征 2號(hào) F(CZ2F) 一、角動(dòng)量（動(dòng)量矩） 大?。? O 167。 O m m r r 分量式： 即質(zhì)點(diǎn)相對(duì)于三個(gè) 坐標(biāo)軸 的角動(dòng)量。 ? 角動(dòng)量定理是描述質(zhì)點(diǎn)轉(zhuǎn)動(dòng)的動(dòng)力學(xué)方程 (微分形式 ) (積分形式 ) 稱合力矩在 時(shí)間內(nèi)的 角沖量 或 沖量矩 。 (?0 是質(zhì)點(diǎn)的初始角位置 ) 解： (1) 當(dāng) Ncos ? mg 時(shí)，質(zhì)點(diǎn)將向上加速，向碗口運(yùn)動(dòng)。 (2) 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量不守恒。 質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量 1. 重力矩 O x y z c 2. 內(nèi)力矩 O i j ? 質(zhì)點(diǎn)系內(nèi)力矩的矢量和為零。 引力 慣性離心力 解釋天體系統(tǒng)的旋轉(zhuǎn)盤(pán)狀結(jié)構(gòu)： 這是銀河系外的 M83星系，它的形狀與大小和我們的銀河系非常相似
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