動量和角動量ppt課件(2)-免費閱讀
【正文】 質點系的角動量 1. 重力矩 O x y z c 2. 內(nèi)力矩 O i j ? 質點系內(nèi)力矩的矢量和為零。 O m m r r 分量式： 即質點相對于三個 坐標軸 的角動量。 火箭飛行基本原理 設 t 時刻，火箭質量為 m1，速度為 v (向上 )，在 dt 內(nèi)，噴出氣體 dm2，噴氣相對火箭的速度 (稱 噴氣速度 )為 u (向下 )。 設兩球表面光滑， 它們相互撞擊力的方向沿著兩球的連心線， 已知恢復系數(shù)為 e ，求碰撞后兩球的速度。 (1) 彈性碰撞 v2 v1 v20 v10 動量守恒： 動能守恒： 1. 當 m1=m2時， 則 : 討論 在一維彈性碰撞中 , 質量相等的兩個質點在碰撞中交換彼此的速度。 C α β h 設三棱體 位移為 ： [例 47] 質量為 M的人，手里拿著質量為 m的物體，此人用與地平線成 ? 的速度 v0 向前跳去，當他到達最高點時，把物體以相對于自己以速度 u 向后拋出，問由于物體的拋出，他跳過的距離與不拋物體時相比可增加多少？ 人不向后拋出物體，所跳過的距離： [解法一 ] 取地面坐標系，用動量守恒定律求解。 微分形式： 1. 適用于慣性系。求小車到達底部時的速度 V ? 解： m、 M 系統(tǒng)， 沖擊過程 H h m M ? (M+m)g N 由于 m與 M間的沖擊作用力遠大于重力在斜面上的分量，重力在沖擊過程中可以忽略， 斜面方向動量守恒 ! 沖擊過程后， m、 M、 地球系統(tǒng)機械能守恒 ： 解得： θ u?[例 44] 炮車的質量為 M，炮彈的質量為 m。 第 i 個質點： 外力 ， 內(nèi)力 ， 初速度 ， 質量 由質點動量定理： 其中： m2 m1 i 質點系的動量定理： 微分式： 質點系統(tǒng)所受合外力的沖量等于系統(tǒng)總動量的增量。s 牛頓第二定律： 動量： 167。 碰撞問題 167。 質點的角動量 角動量守恒定律 167。 動量定理 動量守恒定律 二、質點動量定理 由牛頓運動定律： 如果力的作用時間從 ，質點動量從 則： 質點動量定理： 質點在運動過程中，所受合外力的沖量等于質點動量的增量。 四、動量守恒定律 系統(tǒng)所受合外力為零時，系統(tǒng)的總動量保持不變。若炮車與地面有摩擦，摩擦系數(shù)為 μ , 炮彈相對炮身的速度為 u， 求炮身相對地面的反沖速度 v 。 質心系是慣性系， 質心系是非慣性系。 人在最高點向后拋出物體的過程中，應用動量守恒定律： m M α R R+ΔR x y O 拋出物體后人的速度： 比不拋出物體時速度增加了： 拋出物體后多跳過的距離： [解法二 ] 質心坐標系中應用動量守恒定律。 2. 若 v20=0，且 m2m1，則 : 質量很小的質點與質量很大
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