汽車發(fā)動機(jī)原理熱力學(xué)(參考版)
2025-05-02 13:14本頁面
【正文】 在內(nèi)燃機(jī)上 ， 如果排氣溫度過高 ， 則內(nèi)燃機(jī)的熱效率下降；提高壓縮比 ， 使 T1升高 ， 則內(nèi)燃機(jī)的熱效率升高 。 四 、 卡諾定理 在兩個不同定溫?zé)嵩撮g工作的任何熱機(jī)的熱效率 ， 不可能大于在同樣兩個熱源間工作的可逆熱機(jī)的熱效率 。 即最高熱效率只能接近 1T2/T1。 即在溫度平衡的系統(tǒng)中，不可能將熱量轉(zhuǎn)化為功（不可能由單一熱源循環(huán)作功）。 即在循環(huán)工作的發(fā)動機(jī)中，不可能將吸收的熱量全部轉(zhuǎn)化為功，必定有部分熱量傳遞給低溫?zé)嵩础? 卡諾循環(huán)的 熱效率 ： 卡諾循環(huán)的熱效率取決于高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩吹臏囟?，高溫?zé)嵩吹臏囟壬仙?，低溫?zé)嵩吹臏囟认陆?，則卡諾循環(huán)的熱效率提高。 作用： 評價循環(huán)的經(jīng)濟(jì)性 。 循環(huán)凈功 W=Q1Q2 Q1為 123，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰? Q2為 341，工質(zhì)從向低溫?zé)嵩捶艧? 定義： 循環(huán)凈功與從高溫?zé)嵩次諢崃康谋戎? η T=W/Q1=(Q1Q2)/Q1=1Q2/Q1 W: 對外作出的循環(huán)凈功； Q1: 循環(huán)中吸收的總熱量 。（或稱 熱泵循環(huán) ） 循環(huán)凈功量 12341： 順時針進(jìn)行的熱力過程，過程曲線所圍成的面積為正，稱為 正循環(huán) 。） 正向循環(huán) — 把熱能轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械功的循環(huán)。 二、熱力循環(huán) 系統(tǒng)從某一狀態(tài)（初始狀態(tài)）出發(fā)，經(jīng)歷一系列的中間狀態(tài)，又回到初始狀態(tài)， 這樣一個封閉的熱力過程稱為一個熱力循環(huán)。 ??能量傳遞 （ 熱功轉(zhuǎn)換 ） 過程的方向 、 條件和限度問題 ， 要由熱力學(xué)第二定律來回答 。 不可能制成一種循環(huán)工作的熱機(jī)，僅從單一的高溫?zé)嵩慈?，使之完全轉(zhuǎn)變?yōu)橛杏霉Γ幌虻蜏責(zé)嵩矗ɡ湓矗┓艧帷? 一、熱力學(xué)第二定律的表述 熱量不可能自發(fā)的、不付任何代價的由一個低溫物體傳至高溫物體。 n=0,P=常數(shù) 各過程在 Pv 圖上的比較 等壓線 : 壓力升高部分 壓力降低部分 等容線 : 膨脹部分 壓縮部分 等溫線 : 溫度升高部分 溫度降低部分 絕熱線 : 吸熱部分 放熱部分 n=1 n=k n=? n W0 W＞ 0 n從 ?到 0，放熱 →0 →吸熱；等溫線右內(nèi)能增加，左內(nèi)能減少。 過程方程式 ： Pvn=常數(shù) n:多變指數(shù)。 過程方程式： Pvk=常數(shù) （推導(dǎo)略） K= cp/cν ：絕熱指數(shù) 參數(shù)間的關(guān)系： 由 Pvk=常數(shù) → P1v1k=P2v2k → P1/P2=(v2/v1)k 又 Pv=RT → P=RT/v → Tvk1=常數(shù) → T1/T2=(v2/v1)k1 → T2=T1(v1/v2)k1 =T1ε k1 過程量的計算： q=w+ ?u q=0 推出： w=?u 即：外界對系統(tǒng)所做的功全部用來增加系統(tǒng)的內(nèi)能。 過程方程式： T=常數(shù)
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