x射線衍射分析(xrd)-資料下載頁
2025-08-05 00:49本頁面
【正文】 α的強(qiáng)度約為 Kβ的 5倍 。 ? 產(chǎn)生 K系激發(fā)要陰極電子的能量 eVk至少等于擊出一個(gè) K層電子所作的功 Wk。 Vk就是激發(fā)電壓 。 14 物質(zhì)結(jié)構(gòu)狀態(tài)與散射 (衍射 )譜線 自然界中物質(zhì)常見的結(jié)構(gòu)狀態(tài)包括： 原子完全無序 (稀薄氣體 ) 原子近程有序但遠(yuǎn)程無序 (非晶 ) 原子近程有序和遠(yuǎn)程有序 (晶體 ) 原子完全無序 情況 ， 例如稀薄氣體 。 在進(jìn)行 X射線分析時(shí) ， 只能得到一條近乎水平的散射背底譜線 。 I 2θ 原子近程有序但遠(yuǎn)程無序 情況 ， 例如非晶體材料 。 由于近程原子的有序排列 ， 在配位原子密度較高原子間距對應(yīng)的 2θ 附近產(chǎn)生非晶散射峰 。 I 2θ換算為 4π sinθ/λ I 2θ換算為 4π sinθ/λ 非晶體材料的近程原子有序度越高 ， 則配位原子密度較高原子間距對應(yīng)的非晶散射峰越強(qiáng) ，且散射峰越窄 。 理想晶體的衍射譜線 ， 是布拉格方向?qū)?yīng)的 2θ 處產(chǎn)生沒有寬度的衍射線條 。 前提是不存在消光現(xiàn)象 。 I 2θ 實(shí) 際 晶 體 中由于存在晶體缺陷等破壞晶體完整性的因素 ， 導(dǎo)致衍射譜線的峰值強(qiáng)度降低 ， 峰形變寬 。 I 2θ I 2θ 物質(zhì)微區(qū)不均勻性 ，例如存在納米級別的異類顆?；蚩紫叮瑒t會在 2θ5o 范圍內(nèi)出現(xiàn)相應(yīng)的漫散射譜線即 小角散射 現(xiàn)象。 I 2θ換算為 2 sinθ/λ ?? ?s in2 d14 晶體的衍射譜線 (1) 衍射峰位與衍射強(qiáng)度 A、衍射峰位 衍射峰位角 2θ是反映衍射方向的問題 ， 主要與輻射波長 、 晶胞類型 、 晶胞大小及形狀有關(guān) 。 遵循布拉格方程 。 I 2θ θ B、衍射強(qiáng)度 衍射積分強(qiáng)度，歸根結(jié)底是 X射線受晶體中眾多電子散射后的干涉與疊加結(jié)果。原子在晶胞中位置及原子種類則決定了衍射強(qiáng)度。 面積不變 (2) 晶體不完整性及其衍射效應(yīng) 自然界中的大多物質(zhì)，其晶體結(jié)構(gòu)都不是理想的晶體，例如存在孿晶與亞晶塊、晶格顯微畸變、位錯(cuò)與層錯(cuò)、甚至原子熱振動等，破壞了晶體結(jié)構(gòu)的完整性，故稱為不完整晶體。 層錯(cuò)作為一種面缺陷，由于破壞了晶體的周期排列與完整性，從而引起能量升高。例如面心立方晶體的原子可密排面為 {111}。其正常堆垛順序?yàn)?ABCABC… 。 堆垛順序若是 ABCBCA… ，即抽出一層原子面，形成抽出型層錯(cuò)。同樣還有插入型層錯(cuò)。 A B C A B C A B C B C A 物質(zhì)的晶體不完整性，必然影響 X射線空間干涉的強(qiáng)度分布，在稍偏離布拉格方向上也出現(xiàn)衍射，造成 X射線衍射峰形狀的變化，例如導(dǎo)致衍射峰寬化和峰值強(qiáng)度降低等。 面積不變 (3) 細(xì)晶寬化 對于多晶試樣而言 ， 當(dāng)晶塊尺寸較大時(shí) ， 與每個(gè)晶塊中的某一晶面 {hkl}相應(yīng)的倒易點(diǎn)近似為一幾何點(diǎn) 。 由無數(shù)晶塊中同族晶面 {hkl}相應(yīng)的點(diǎn)組成了一個(gè)無厚度的倒易球面 。 材料中亞晶塊尺寸較小時(shí)，相應(yīng)于某晶面組{hkl}的倒易點(diǎn)擴(kuò)展為倒易體，則由無數(shù)亞晶塊相應(yīng)的倒易體組成了具有一定厚度的倒易球，即衍射疇與反射球相交的范圍也就越大。 此時(shí)在偏離布拉格角的方向上也存在衍射現(xiàn)象，造成衍射線的寬化。 Scherrer公式 ， 可表示為 式中積分寬度 β的 單位為弧度 ， D為 亞晶塊尺寸 ，λ為射線波長 。 該晶粒尺寸測量值 ， 僅代表晶粒沿試樣 法線方向 的尺寸 。 ? ? ? ??????? c o sc o ??D 需要說明，一個(gè)晶粒中包含多個(gè)亞晶粒，晶粒尺寸測量值，實(shí)際是晶粒中的亞晶粒尺寸。
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