x射線衍射分析(xrd)-wenkub
2022-09-02 00:49:35 本頁面
【正文】 用，因此而獲得 1901年諾貝爾物理獎。 1872年 —— 1879年先后在斯特拉斯堡大學，霍恩海姆農(nóng)學院、吉森大學等校任教， 1888年起任維爾茨堡大學教授及物理所所長，后任校長。 隨著 機械 及 微電子技術(shù) 的發(fā)展，儀器設(shè)備的檢測精度及可靠性逐漸提高，尤其是 同步輻射光源 的出現(xiàn)以及計算機技術(shù)的引入，構(gòu)成了近代 X射線分析技術(shù)。 X射線以及 X射線衍射學發(fā)展歷程 ? 1. 1895年，德國，倫琴， 發(fā)現(xiàn) ，醫(yī)療，第一個諾貝爾物理獎； ? 2. 1912年，德國，勞埃，第一張 X射線衍射花 樣， 晶體結(jié)構(gòu) ，電磁波，原子間距，勞埃方程，不方便； ? 19131914年，英國，布拉格父子， 布拉格方程 ，晶體結(jié)構(gòu)分析 ； ? 3. 1916年，德拜、謝樂，粉末法， 多晶體 結(jié)構(gòu)分析； ? 4. 1928年，蓋格，彌勒，計數(shù)管， X射線衍射線強度，衍射儀。 1896年成為柏林和慕尼黑科學院通訊院士， 1900—— 1920年任慕尼黑物理所所長， 1923年 2月 10日逝世。 倫琴 X射線衍射技術(shù)的主要應(yīng)用領(lǐng)域 1，晶體結(jié)構(gòu)分析：人類研究物質(zhì)微觀結(jié)構(gòu)的第一種方法。=1010m ? 表現(xiàn)形式：在晶體作衍射光柵觀察到的 X射線的衍射現(xiàn)象 ， 即證明了 X射線的波動性 。 ? X射線波長的度量單位常用埃 （ 197。 如光電效應(yīng)；二次電子等 。（ Cu Kα） 的 X射線束 ， 其頻率和每個量子的能量 。 ? 4. 真空 把陰極和陽極密封在真空度高于 103Pa 的真空中 ， 保持兩極潔凈并使加速電子無阻地撞擊到陽極靶上 。 ? (2)陽極：靶，是使電子突然減速和發(fā)射 X射線的地方。 X射線強度大小由單位面積上的光量子數(shù)決定。 K態(tài)（擊走 K電子） L態(tài)（擊走 L電子） M態(tài)（擊走 M電子） N態(tài)（擊走 N電子） 擊走價電子 中性原子 Wk Wl Wm Wn 0 原子的能量 連續(xù) X射線產(chǎn)生過程 電子沖擊陽極靶 X射線射出 演示過程 引自中南大學 短波限 ? 連續(xù) X射線譜在短波方向有一個波長極限 ， 稱為短波限 λ0。 常用單位是 J/. ? X射線的強度 I是由光子能量 hν和它的數(shù)目 n兩個因素決定的 ,即 I=nhν， 連續(xù) X射線強度最大值在 ,而不在 λ0處 。 0. 0 0. 2 0. 4 0. 6 0. 8 1. 001220 kV30 kV40 kVIntensityw avelength50 kV當增加 X射線管的電壓，連續(xù) X射線譜有下列特征 特征 X射線 ? 是在連續(xù)譜的基礎(chǔ)上疊加若干條具有一定波長的譜線 ， 它和可見光中的單色相似 ， 亦稱單色 X射線 。由于它們的波長反映了靶材的特征，因此稱之為 特征 X射線譜 。如管電流和管電壓 V的增加只能增強特征 X射線的強度，而不改變波長。 ? 在電子轟擊陽極的過程中，當某個具有足夠能量的電子將陽極靶原子的內(nèi)層電子擊出時，于是在低能級上出現(xiàn)空位，系統(tǒng)能量升高，處于不穩(wěn)定激發(fā)態(tài)。同樣，L系，電子被激發(fā)，稱為 L系激發(fā) ，依此類推。 激發(fā)與輻射 K系激發(fā)機理 ? K層電子被擊出時 ，原子系統(tǒng)能量由基態(tài)升到 K激發(fā)態(tài) ，高能級電子向 K層空位填充時產(chǎn)生 K系輻射 。 Vk就是激發(fā)電壓 。 由于近程原子的有序排列 ， 在配位原子密度較高原子間距對應(yīng)的 2θ 附近產(chǎn)生非晶散射峰 。 I 2θ 實 際 晶 體 中由于存在晶體缺陷等破壞晶體完整性的因素 ， 導致衍射譜線的峰值強度降低 ， 峰形變寬 。 I 2θ θ B、衍射強度 衍射積分強度，歸根結(jié)底是 X射線受晶體中眾多電子散射后的干涉與疊加結(jié)果
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