可控震源采集技術(shù)-第一部分-資料下載頁
2025-04-30 23:21本頁面
【正文】 2/絕對頻寬（ Δ） 相關(guān)子波寬度影響震源相關(guān)記錄的分辨能力， 掃描信號絕對頻寬 Δ越寬 ，則相關(guān)子波寬度越窄。 73 73 5. 相關(guān)子波邊 葉 (旁瓣） 相關(guān)子波的邊葉，即相關(guān)子波的旁瓣，由于相關(guān)子波的能量并不集中于 子波中心部位，在相關(guān)子波兩側(cè)還有能量曲線波動。 邊葉 中心部分 相關(guān)子波形態(tài) 邊葉 如果這些邊葉能量衰減很慢，那么，經(jīng)相關(guān)后的地震記錄中淺層反射信號的相 關(guān)子波邊葉將對深層反射信號產(chǎn)生干擾，相關(guān)邊葉將作為噪聲背景存在于可控 震源相關(guān)記錄之中。這種噪聲不是由于物理因素（如高壓線、風(fēng)吹草動、車輛 或人員走動）產(chǎn)生的振動形成，而是由于相關(guān)處理運算本身所產(chǎn)生的，所以稱 74 之為相 關(guān)噪聲。 74 壓制相關(guān)子波邊葉的方法？ 壓制子波旁瓣的幾種斜坡類型 75 75 壓制相關(guān)子波邊葉的方法？ 76 用鍥型掃描信號壓制旁瓣 76 其它掃描信號類型 非線性掃描 :信號頻率變化的速率在掃描期間是變化的。 f 指數(shù)掃描 f2 線性掃描 指數(shù)掃描 f1 t T 指數(shù)掃描示意 77 非線性掃描信號及頻譜 77 掃描信號類型 非線性掃描 :信號頻率變化的速率在掃描期間是變化的。 對數(shù)掃描 f f2 對數(shù)掃描 f1 線性掃描 t T 對數(shù)掃描示意 非線性掃描信號及頻譜 78 78 改善相關(guān)子波特性 193HZ線性掃描自相關(guān)子波及頻譜 79 79 據(jù)張宏樂 王梅生，一種改善相關(guān)子波特性的掃描信號 《 物探裝備 》 改善相關(guān)子波特性 193HZ非線性掃描（對數(shù)分段掃描）自相關(guān)子波及頻譜 80 80 據(jù)張宏樂 王梅生，一種改善相關(guān)子波特性的掃描信號 《 物探裝備 》 掃描信號設(shè)計的原則 。 ，即具有脈沖壓 縮特性。 （如噪聲信號）之間的互相關(guān)能量很小， 且自相關(guān)與互相關(guān)有明顯的區(qū)別。即掃描信號的相關(guān)子波具有良好的 互可辨性。 81 81 可控震源子波的特點小結(jié)： 掃描信號的自相關(guān)子波與炸 藥 方法 激 發(fā)的 反 射子波 一 致； 2. 3. 4. 可控震源對大地的激發(fā)作用是掃描信號的自相關(guān)； 反射脈沖是大地響應(yīng)與掃描信號自相關(guān)的褶積； 可控震源的反射為受大地相位濾波作用和可控震源因素影響的對稱的自 相關(guān)函數(shù)； 掃描頻率的選擇基于采集成本和合理的最大帶寬的考慮，最大帶寬受 大地濾波作用影響； 掃描信號的自相關(guān)函數(shù)的主峰值代表了掃描信號的主要能量； 掃描信號頻譜越寬，則自相關(guān)子波越窄； 高頻成分頻譜越寬，則旁瓣越高； 掃描信號自相關(guān)函數(shù)的邊瓣可通過對掃描信號施加斜坡加以減少； 5. 6. 7. 8. 9. 82 82 可控震源相關(guān)記錄的幾個特點 度 = (采集長度 掃描長度 + 1) (采樣 率 ) 采集長 度 = 掃描長 度 +聽時間 記錄長 度 = 采集長 度 掃描長 度 = 聽時間 掃描長度即參考掃描信號的長度 掃描時間 搬家時間 掃描時間 搬家時間 聽時間 聽時間 采集時間 采集時間 83 83 對應(yīng)。 2． 可控震源相關(guān)記錄基本上是由一系列零相位反射相關(guān)子波構(gòu)成，但受到信 號在大地傳輸和采集過程中所引入的信號相移和衰減等非線性因素的影響，可 控震源相關(guān)子波的形態(tài)會有所改變，從而使可控震源相關(guān)子波呈現(xiàn)出某些非零 相位子波的特性。 3． 在可控震源相關(guān)記錄中，相關(guān)子波的主波峰值出現(xiàn)的時刻與地震波反射開 始時間相對應(yīng)，它與炸藥震源記錄中反射波達(dá)到時刻，也即脈沖震源反射波初 至?xí)r間相 可控震源相關(guān)記錄與炸藥震源記錄反射波到達(dá)時間比較 84 84 掃描信號相關(guān)的新技術(shù)：地面力 1 可控震源地面力示意圖 檢波器記錄的地震反射信號： U(t) = F(t) * G(t) F(t）是平板施加的地面力，其頻率隨時間變化； 85 85 G(t)是質(zhì)點垂向運動分量，表示大地對脈沖的響應(yīng)； 掃描信號相關(guān)的新技術(shù)：地面 力 2 U(t) = F(t) * G(t) 時間域 U(2πf) = F(2πf) G(2πf) 頻率域 F*(2πf) U(2πf) = F*(2πf) F(2πf) G(2πf) = |F(2πf)|2 G(2πf) F*為 F(t)的共軛函數(shù) 如果在頻率域內(nèi)保持 |F(2πf)|2為常數(shù)，則可通過地震采集記錄與地面力共 軛函數(shù)的互相關(guān)，得到大地的脈沖響應(yīng) G(2πf) 。 86 86 掃描信號相關(guān)的新技術(shù)：先導(dǎo)掃描信 號 2 實際應(yīng)用中， F(t)與可控震源的性能和控制系統(tǒng)有關(guān)，為了 盡可能得使互相關(guān)處理與可控震源本身無關(guān)，使地震數(shù)據(jù)與 一個先導(dǎo)掃描信號 p(t)互相關(guān)，其頻率域表達(dá)式如下： P*(2πf) U(2πf) = P*(2πf) F(2πf) G(2πf) P*(2πf)是 P(2πf)的共軛 P*(2πf) F(2πf)：先導(dǎo)掃描信號的共軛與地面力在頻率域的積 87 87 掃描信號相關(guān)的新技術(shù)：先導(dǎo)掃描信 號 2 、主瓣寬度與主峰寬度之比與采集長度、掃描頻帶和掃描類 型有關(guān)； ； ； ，否則存在相位差； ，則意味著地面力信號存在較強的諧波干擾。 88 88 先導(dǎo)掃描信 號 P(t)與地面力信號的互相 關(guān) GF(t) 炸藥震源與可控震源的對比 89 89 炸藥震源 可控震源 激發(fā)波形不可控制 激發(fā)波形可控制 震源能量的利用率低 震源能量的利用率低 容易對周圍環(huán)境造成損害 對周圍環(huán)境不造成損害 易受干擾 可通過相關(guān)壓制隨機干擾 90 90
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