章軸向拉壓桿的強度計算(1)-資料下載頁
2025-04-30 05:45本頁面
【正文】 而使材料的比例極限或彈性極限提高 (提高鋼材強度 )的方法， 若在第一次 卸載 后間隔一段時間 再 加載 ， 這時的應(yīng)力與應(yīng)變關(guān)系曲線將沿虛線上升到一個更高的位置， 比例極限 進(jìn)一步得到 提高 。這種現(xiàn)象稱為 冷拉時效 。 Ⅳ .縮頸階段 試件的某一局部范圍內(nèi)，橫截面顯著縮小 — 縮頸現(xiàn)象 , 直至斷裂 . a. 伸長率 %1001 ??? l ll?l 試件段原長 。 l1 斷裂時的試件段長度 . b. 斷面收縮率 %1 0 01 ??? A AA?A1 — 斷裂時斷口的橫截面面積 . A — 橫截面的原面積 . 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 3 5 M P a2s ?sM P a083b ?s 低碳鋼 Q235的力學(xué)性能指標(biāo) 塑性指標(biāo) %30~%52?? %60??彈性指標(biāo) : G P a200?E通常如果 , 該材料稱為 塑性材料 。 %5??如果 , 稱為 脆性材料 . %5??E 強度指標(biāo) : ?s E?胡克定律 : 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 鑄鐵拉伸時的 s — ? 曲線 1. 變形始終很小，延伸率小。 典型脆性材料 其他材料拉伸時的力學(xué)性能 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 故認(rèn)為 近似線彈性 ，胡克定律近似成立 。 彈性模量由一條割線的斜率來確定，切割點通常定在應(yīng)變?yōu)?%的點處。 2. 沒有屈服、硬化、頸縮階段，只有強度極限 s b (拉斷時的最大應(yīng)力 )。其值遠(yuǎn)低于低碳鋼。 3. 無明顯直線階段。 鑄鐵試件軸向拉伸時的斷裂截面 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 強度極限是脆性材料唯一的強度指標(biāo)。 其他材料拉伸時的力學(xué)性能 錳鋼沒有屈服和縮頸階段 . 硬鋁和退火球墨鑄鐵沒有明顯的屈服階段 . 總的來說 , 對于以上材料 : ??5%, 屬于塑性材料 . 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 對于沒有屈服階段的塑性材料，可以將 服極限，稱為條件屈服應(yīng)力或屈服強度 . 卸載后產(chǎn)生 ?p=%塑性應(yīng)變所對應(yīng)的應(yīng)力值 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 壓縮試件 短的圓截面柱體 3~?dl短的正方形截面柱體 3~?bl2. 材料在壓縮時的力學(xué)性能 標(biāo)準(zhǔn)試件： 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 Compression tension σε曲線 特點： 1)壓縮時的屈服應(yīng)力 ss 和彈性模量 E 與拉伸時基本相同 . 2) 具有較好延展性，壓縮時無斷裂發(fā)生 . 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 特點： 1) 壓縮時，其強度極限 sb 和延伸率 ? 遠(yuǎn)高于拉伸時的強度極限和延伸率 , 因此鑄鐵適合于作為抗壓構(gòu)件 。 2) 其 s — ? 曲線僅在較低應(yīng)力水平上接近胡克定律 。 3) 破壞斷面的法線與軸線大致成 45?的夾角 ， 由于該斜截面上的切應(yīng)力最大。 σε曲線 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性能 抗壓強度極限 σ bc比抗拉強度極限 σ bt要大得多，達(dá)到3－ 5倍 (砼的抗壓強度極限是其抗拉強度極限的 10倍左右 ) 材料拉伸和壓縮時的 力學(xué)性質(zhì) 3．塑性材料和脆性材料的主要區(qū)別。 1） 多數(shù)塑性材料 在彈性變形范圍內(nèi)， σ — ε 符合胡克定律 ； 多數(shù)脆性材料 在拉（壓）時， σ — ε 一開始就是一條 微彎的曲線 ，但由于 σ — ε 曲線曲率較小，應(yīng)用上仍設(shè)它們成正比； 2） 塑性材料 斷裂時 δ 較大 ，故塑性材料可壓成 薄片或抽成 細(xì)絲 ， 脆性材料 則 不能 ； 3）多數(shù) 塑性材料屈服階段以前 ， 抗拉、抗壓性能基本相同 ，應(yīng)用范圍廣；多數(shù) 脆性材料抗壓 抗拉 , 價廉，易就地取材，用做受壓構(gòu)件； 4）塑性材料力學(xué)性能指標(biāo) σ p、 σ e、 σ s、 σ b 。 δ 、ψ 較大； E為切線模量； 脆性材料： σ p 。 δ2% — 5%； E為割線模量 5）塑性材料受動荷載能力強，脆性材料受動荷載能力差。 謝 謝 大 家 ！ 返回主目錄 返回本章第一頁
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