量子力學(xué)期末考試?yán)蠋熆偨Y(jié)-資料下載頁(yè)
2025-01-18 20:32本頁(yè)面
【正文】 ，本 征 方( 1 )1( 1 )2221 2 1 2( 1 )1 , 2( 1 )332 2 2223 13 23( 2 )33 3 1 3 2 3 1 3 239。039。( 39。 39。) ( 39。 39。) 4239。39。kkkE E aa E EE E E E aEEEH H H bcEE E E E E E E E E E???? ? ? ???? ? ?? ? ? ? ?? ? ? ? ??程 為 :第 三 個(gè) 能 級(jí) 是 非 簡(jiǎn) 并 的 ， 按 照 非 簡(jiǎn) 并 微 擾 公 式 第 七 章 自 旋12?自 旋 在 不 同 方 向 的 投 影 值 ， 率 它 沿 任 何 方 向 的 投 影 只 可 能 取 兩 個(gè) 值 。? ?? ?=22= =22S LS z Bze e eL L z Bzeee e em c m c m ceeLmm c m c??? ? ?? ? ? ?????M MMSSLM L M軌自 旋 回 轉(zhuǎn) 磁 比 率 ： ，道 回 轉(zhuǎn) 磁 比 率 : ， 泡利矩陣，自旋算符的對(duì)易和反對(duì)易關(guān)系 ? ? ? ? ? ? ? ?2 2 2 2 2 2 2 20 1 0 1 01 0 0 0 1? ? ? ? ? ? ?, 2 , , , , , , , , , ,? ? ? ? ? ? ? ? ?, = 0 1 3? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?0 0 0x y zx y z x y zx y y x y z z y z x x ziii x y z y z x z x y? ? ? ? ? ? ??? ? ?? ? ?? ? ? ? ? ? ? ? ? ?? ? ? ? ? ? ? ? ?? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?? ? ??? ? ? ? ? ?? ? ?? ? ? ? ? ??? ? ? ? ? ??? ? ? ? ????? ? ? ? ? ? ? ???? ? ? ? ? ??， ， ，i? ? ? ? ????? ?角動(dòng)量求和： J=J1 + J2, J 的可能取值， Jz的可能取值 總角動(dòng)量的對(duì)易關(guān)系 22212( , , , ) a r e m u tua l l y c o m m u ta b l e . zJJJJ 相 互 對(duì) 易耦合表象和非耦合表象 CG系數(shù)的含義，耦合表象和非耦合表象之間的變換矩陣 ? ? ? ?3 3 3 3 3 31 1 1 1 1 12 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 21 ( 1 / 2)1 / 2 3 / 2 , 3 / 2 , 1 / 2 , 1 / 2 , 3 / 21 / 2 1 / 2 , 1 / 2 , 1 / 21 , , , 1 , 1 , 1 , 1 , 1jjjjlsj l mj l ml j m l j m ? ???? ? ? ? ? ?? ? ? ? ?? ? ? ?以 為 例 值 總 是 固 定 不 變 的 ， 為 ：? ? ? ?? ? ? ? ? ? ? ?? ? ? ?? ? ? ? ? ? ? ?11101100Exc ha nge sy m1211 2 1 221211 2 1 2 Exc ha nge a nti sy m m e t r ym e t r y2? ? ?? ? ? ? ?? ? ?? ? ? ? ?????????? ??????? ??????交 換 對(duì) 稱交 換 反 對(duì) 稱自旋單態(tài)和三重態(tài) 散 射分 波 法 ： 嚴(yán) 格 解 ， 實(shí) 際 上 最 適 用 于2m a x( 1 ) ( / 2 ) ( )()lL l l l mv b k b l k bb a aab a l k al k ak E k m l k af???? ? ? ? ? ? ???????時(shí) ， 幾 乎 不 散 射 。 是 勢(shì) 作 用 范 圍只 有 時(shí) 才 有 顯 著 散 射 , 即當(dāng) 時(shí) 所 引 起 的 相 移 很 小當(dāng) 很 小 時(shí) ，所 以 盡 管 分 波 法 是 嚴(yán) 格即 低 能 情 形 ， 的 允 許 值 很 小 ，此的 ， 但 最 適 用 于 低 能 散 射 ,即 散時(shí) ， 的 求 和 級(jí)射 勢(shì) 能 比 動(dòng) 能 大數(shù) 收 斂 很 快 。得 多 的 情 況1( ) ( 2 1 ) s in ( c o s )lilllf l e Pk?? ? ????a是勢(shì)作用范圍 近似求解 : 對(duì)產(chǎn)生散射的勢(shì)場(chǎng) V(r )的作用范圍是以散射中心為球心，以 a為半徑的球內(nèi)，當(dāng) ra時(shí)， V(r ）可略去不計(jì)。散射只在 ra的范圍內(nèi) 發(fā)生 。 klr ?當(dāng) r很小時(shí) , jl(kr) 隨 kr很快趨于零。 l愈大，趨于零愈快 如果 jl(kr)的第一極大值在 a之外 a?kl勢(shì)場(chǎng)作用范圍 ra內(nèi) jl(kr)很小 , 則 第 l分波 受到勢(shì)場(chǎng)的影響很小 . 則散射所產(chǎn)生的相移 ?l很小。 相移 ?l只要從 l=0算到 l~ka就足夠了 。 000: ( ) ( c o s ) ( ) ( c o s )l l l l l llik ze A j k r P l A j k r P????? ?入 射 波 第 個(gè) 分 波 :球面貝塞爾函數(shù) jl(kr)的第一極大值位置在 勢(shì)明顯的地方， 波函數(shù)小， 波函數(shù)明顯的地方，勢(shì)很小 第九章 量子躍遷 輻射躍遷的一些考慮：波長(zhǎng)比原子尺度大得多，偏振，非單頻 費(fèi)米黃金規(guī)則 能量時(shí)間測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系中， ⊿ t的含義 第十章 全同粒子 量子全同粒子和經(jīng)典全同粒子的區(qū)別 玻色子和費(fèi)米子的區(qū)別（波函數(shù)交換對(duì)稱性，自旋，態(tài)的占據(jù)：泡利不相容原理） 掌握將兩個(gè)全同粒子的態(tài)對(duì)稱化和反對(duì)稱化的方法 第八章 散射 了解 分波法和 Born近似的適用的能量范圍 給定入射粒子參數(shù)，會(huì)估算分波法中受到明顯散射的分波的角量子數(shù)
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1