薄膜材料物理--第三章金屬薄膜的導電(2)-資料下載頁
2025-01-07 07:51本頁面
【正文】 元 dAc的電荷量為 為電通量密度。 E為電板表面處的電電場強度 第 五 講 第三章 金屬薄膜的導電 0 00 1c rrccQddCR dA dAII dn dnCC?? ? ? ? ? ?????? ? ? ? ???08 rCa???bbbdk?? ???? ? ?兩個電板間的電位差 而沉浸在無限大媒質中的圓形電板的密度為： 對于很細的絲，由于周界對電子的散射， 其電導率與塊材之比為： d:細絲直徑； ：塊材中電子的平均自由程 00488rrRdaa?? ? ???? ? ? ? 2da? 接 觸 圓 直 徑0 cQIRC??? ? ?b?第 五 講 第三章 金屬薄膜的導電 39。39。2s s b bfppNNRRN N d????b 1 c m 。 1 0 m 50 85 0fnm R????? ? ? ????例 如 ： 銅 膜 樣 品 長 度 寬 ， 厚 nm取 銅 塊 中 的 電 子 平 均 自 由 程 島 間 的 接 觸 面 直 徑 為 d=1nm若在島狀薄膜的長度中，有 Ns個小島相互串聯(lián)，在薄 膜的橫斷面中，有 Np個 島互相并列，則薄膜的電阻為： 第 五 講 第三章 金屬薄膜的導電 連續(xù)金屬薄膜導電用金屬的電導理論 +薄膜結構 167。 連續(xù)薄膜的電導 ( , , ) 2 ( , , )dN r t f r t d????167。 玻耳茲曼輸出方程 —— 電導率的統(tǒng)計理論 六維相空間概念：位置坐標 x, y ,z。 動量坐標 Px, Py, Pz 電子可能處于（ x,y,z,Px,Py,Pz）狀態(tài)， 其概率為： f（ x,y,z,Px,Py,Pz） —— 分布函數(shù) 因此，在 t時刻，在相空間體積元 dΩ=dxdydz dPx， dPy， dPz內的電子數(shù)目為： 第 五 講 第三章 金屬薄膜的導電 ( , , ) 2 ( , , ) 2 ( , , ) fd N r t d t f r t d t d f r t d t dt? ? ? ???? ? ? ? ? ? ??? ???2t d t t fd N d N d tdt? ?? ? ??x y zd dx dy dzd d d? ? ??? 2—— 電子自旋有 2個 顯然，在 t+dt時刻，在同一體積元中的電子數(shù)變?yōu)椋? ∴ 在 dt后，在 dv內所增加的電子數(shù)為： 由此可見，電子的改變主要是由于分布幾率 f隨 t變化 而引起的需要建立關于分布概念函數(shù) f的微分方程 晶體中電子 → 電場力（外力） → r變， v變，動量 p變
教學教案相關推薦
鄂ICP備17016276號-1