rstrmtrpm測量方法(編輯修改稿)
2025-01-03 22:17 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 、 C、 D、 E、 H。據(jù)反演模型，可以反演出持率。 ?可見，在反演的過程中，能否預先有效獲取 Ni、 Fi、 Gj，是反演法成功的先決條件。 確定儀器響應靈敏度 Ni、 Fi、 Gi通過實驗室刻度井 66種環(huán)境組合確定，有一定的難度。特別是存在壓力和安全性等技術難題，氣的實際情況在實驗室中無法測量，要由蒙特卡羅模型來模擬氣的響應。還要建立空氣井將模擬輸出標準化 。 反演法求取持率的困難 目前的做法是 ： （１）在實驗室中對各種測井環(huán)境下油、水的響應進行實測； （２）用蒙特卡羅方法對實測情況進行模擬，以實測結果為參照，建立蒙特卡羅仿真模型； （３）用蒙特卡羅仿真模型來模擬氣的響應； （４）最后根據(jù)測量和模擬建立相應的典型測井環(huán)境數(shù)據(jù)庫。 對于屬于非典型測井環(huán)境，其儀器靈敏度不包括在數(shù)據(jù)庫中，可以結合實時測井環(huán)境參數(shù)，利用典型測井環(huán)境數(shù)據(jù)庫，用插值的方法得到實時測井環(huán)境下的儀器靈敏度。 確定靈敏度的方法 (1)隨機數(shù)方法 本方法依據(jù)靈敏度具體涵義 ， 由已知數(shù)據(jù) NCOR、FCOR、 Ф 、 S0來求取靈敏度 。 1. 假設系數(shù)為 （ 0～ 1） 之間的隨機數(shù) ,附加約束條件進行反演計算 . S0值進行限制 ,使之符合各層段平均值范圍 ,從而得到一組符合條件的 N、 F值 . ， 確定為該層段的靈敏度 . 該方法的優(yōu)點是可在僅已知靈敏度系數(shù)范圍的條件下對其進行大致確定 （ 非典型測井環(huán)境下 ，確定非數(shù)據(jù)庫靈敏度 ） 。 (2)利用交會圖 借助于 FCOR和 NCOR的交會圖，利用多元線性回歸方法，對靈敏度 N1~N6，F(xiàn)1~F6進行求解。 確定靈敏度的方法 RST隨機數(shù)法確定靈敏度的程序流程框圖 RST反演持率的程序流程框圖 獲得儀器靈敏度的工作量巨大，且有相當大的難度 。 因此，有必要找到一種不依賴儀器靈敏度的利用RST測井資料確定持率的新方法。四點法就是在這種背景下提出的。 四點法的提出背景 四點法的內(nèi)涵 所謂四點法是利用構成四點圖的四個特殊測量數(shù)據(jù)點之間的物理和幾何關系 ， 運用插值理論 ， 結合實際的測量值 NCOR、 FCOR（ 近探測器碳氧比 、 遠探測器碳氧比 ） 和孔隙度等資料 ， 快速 、 準確 、 直接地計算出持率（ 或飽和度 ） 。 它比反演法更便捷 、 更直接 、 更有效 ，是一種不依賴儀器靈敏度的求取持率的新方法 。 測得的數(shù)據(jù)點在四邊形區(qū)域內(nèi) Shut in Flowing Lab data 43 . Lab data 17 . Carbon/oxygen ratio (near) 0 0 1 .Carbon/oxygen ratio (far)Carbon/oxygen ratio (far) 四點圖 利用四點圖獲得持率的基本方法： 1） 獲得刻度井中探測器測得的四組特殊值，在座標圖上產(chǎn)生四個基點并構成四點圖。 2） 利用四個基點之間的物理和幾何關系，運用插值理論，并結合實際測井值，直接精確計算出持率。 四點法的模型 再由四基點的幾何關系， 最后得到持水率： 由四基點的物理關系 ， 得到任一點的持水率： ? ? ? ?? ? ? ? ? ? ? ? 222222bpbpapapapapwyyxxkyyxxyyxxY????????????????wY四點動態(tài)查值圖 可針對不同的地層、深度，實現(xiàn)動態(tài)查值 通過建立各種地層環(huán)境下的四點圖的數(shù)據(jù)庫，實現(xiàn)動態(tài)查值 。 動態(tài)查值充分體現(xiàn)了四點法的優(yōu)點，即：簡單、快捷、直接。 實 例 —— 四點法 （ 1） 四點法 實例一 用四點法處理 1號井測井資料 ， 把得到的持率與反演法獲得的持率進行對比 ， 發(fā)現(xiàn)兩種方法計算的持率值基本一樣 。 四點法 （ 2） 四點法 實例二 在利用四點法獲取持率的同時 ， 也可以用類似的方法獲取 飽和度 。 利用四點法對 2號井進行處理 ，獲得了持率和含油飽和度 。 其解釋結果見下表 。 井段 （米） 孔隙度 滲透率 （ mD） So （ELAN） So (反演法 ) So （四點法） Yo (四點法 ) 結論 1 23772391 0．12 4 0． 57 0． 45 0． 50 弱水淹 2 23962400 0．13 6 0． 58 0． 44
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