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正文內(nèi)容

第6章柵格非均勻效應(yīng)與均勻化群常數(shù)計(jì)算(編輯修改稿)

2024-11-03 15:51 本頁(yè)面
 

【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 少群常數(shù)的計(jì)算 碰撞概率形式的積分方程可用第五章中的源迭代方法求解, 對(duì)第 n次迭代計(jì)算有: 其中 根據(jù) k∞的物理定義有 迭代時(shí)所用的收斂判據(jù)準(zhǔn)則為: ?? ???? ??? ????IjjgijnjfIjGgnggijjnjgjgginigigt VPQkPVV1,)1(,1 139。)1(39。,)(,39。,39。)(,??????? ?? Ggnjgfnjgjf vQ 139。)1(,39。,)1(39。, ??????????? ? IjjnjfnjjnjfnVQkVQk1)2(,)2(I1)1(,)1(12,1)()1()()()1()(m a x。 ????? ???? ?????nnnigigigginnnkkk對(duì)方程求解時(shí), 多群常數(shù)可取自“多群截面庫(kù)” 。 求得柵元 的多群中子慢化能譜 ?g,I后,就可以求得柵元的均勻化截面: 也可進(jìn)行并群 ,均勻化柵元的少群截面 : 從 gˊ群到 g群的群轉(zhuǎn)移均勻化截面 GgtfaxVVIiiigIiiigigxgx ,2,1。,,, ?? ?????????GgtfaxVVgnIiiingnIiiininxgx??????? ?? ??? ,2,1。,,, ????? ?? ? ??? ??????i gniingn gn iiinnngg VV39。39。,39。39。39。,39。39。39。 ?? 燃料組件內(nèi)均勻化通量密度分布及少群常數(shù)的計(jì)算 燃料組件均勻化群常數(shù)是在對(duì)組件內(nèi)燃料、控制棒和可燃毒物棒柵元進(jìn)行均勻化后進(jìn)行的。 碰撞概率法中各子區(qū)是通過(guò)首次碰撞概率 Pij,g而相互耦合 ,對(duì)于 17 17組件有 289 G個(gè) Pij,g。 Pij,g計(jì)算很耗時(shí),因而 碰撞概率法 CPM不適用。 在碰撞概率法 CPM基礎(chǔ)上發(fā)展的界面流方法 (穿透概率法) :將組件分成若干個(gè)子區(qū),每個(gè)子區(qū)之間通常用界面流必須連續(xù)的條件耦合。 每個(gè)子區(qū)只與相鄰(四個(gè))子區(qū)耦合 。對(duì)每個(gè)子區(qū)只需計(jì)算首次穿透和泄露兩個(gè)概率,而且這些概率只需對(duì)組件內(nèi)所含不同類(lèi)型的柵元進(jìn)行計(jì)算,不必對(duì)所有柵元進(jìn)行計(jì)算。它是組件均勻化計(jì)算的經(jīng)濟(jì)而又精確的方法。 將所研究的系統(tǒng)劃分為 I J個(gè)均勻化子區(qū), 可取 一個(gè)柵元為一個(gè)子區(qū) 。 設(shè)子區(qū) (I,j)的體積為 Vi,j 面積為 Sm或 Sn , 子區(qū)內(nèi) 中子源項(xiàng)為 Qg(I,j),則子 區(qū) Sn表面的中子出射流 方程為: 根據(jù)中子守恒關(guān)系可得( i,j)子區(qū)內(nèi)中子平衡方程 ),(),(),()(),()i(4,1。,1。,1。,1),(),(),(),(),(39。139。39。39。41,jiSjijikjijQnGgJjIijiPjiJjiPjiQVjiJggGggfggggmgSSSgVSgijS mngmngn???????????????????????????,????? ? ? ?? ? ),(),(1 ,, ,jiQjiJJJJV gggtgruglugrugluyxu ji?????? ?????? ?燃料組件內(nèi)網(wǎng)格的劃分 以上三個(gè)方程構(gòu)成界面流方法的基本方程。利用系統(tǒng) 四周的邊界條件以及各子區(qū)界面上出射流應(yīng)等于相鄰子區(qū) 界面入射中子流連續(xù)條件,可以確定用迭代方法確定唯一 解。確定出子區(qū)的中子通量密度分布 ?g(i,j)后,就可計(jì)算 組件的少群參數(shù) GgtfaxVjiVjijijijigjijigxggx ,1。,),(),(),(,, ?? ????????? 共振區(qū)群常數(shù)的計(jì)算 ?中子慢化過(guò)程中,在共振能區(qū)(幾個(gè) eV到 ),對(duì)某些核素存在強(qiáng)烈共振吸收現(xiàn)象。 ?由于共振截面變化的復(fù)雜性以及自屏和互屏等 強(qiáng)烈非均勻相應(yīng)影響,共振截面與能量、柵元的幾何結(jié)構(gòu)、介質(zhì)溫度等密切相關(guān)。 ?在多群庫(kù)中,并不直接給出一些共振吸收核( 238U, 235U, 239Pu )共振截面,而是給出一些共振參數(shù)數(shù)據(jù),根據(jù)柵元的具體結(jié)構(gòu)計(jì)算得出。 給定燃料柵格,根據(jù)群常數(shù)定義,共振核 g群共振吸收截面為: △ Eg 為能群間隔,燃料棒內(nèi)的平均中子通量密度能譜分布為: 定義第 i個(gè)共振峰有效共振
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