液體金屬的基本理論(編輯修改稿)
2025-06-16 08:07 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 數(shù) 。 但對(duì)于 液態(tài)金屬 而言 ， 原子密度分布曲線是一條呈 波浪形的連續(xù)曲線 。 這是由于當(dāng)金屬轉(zhuǎn)變?yōu)橐簯B(tài)時(shí) ， 液態(tài)中的金屬原子是處在瞬息萬(wàn)變的熱振動(dòng)和熱運(yùn)動(dòng)的狀態(tài)之中 ， 而且原子躍遷頻率很高 ，以致沒有固定的位置 ， 而其峰值所對(duì)應(yīng)的位置 （ r） 只是表示衍射過程中相鄰原子之間最大幾率的原子間距 。 現(xiàn)象分析： 連續(xù) ， 有峰 ， 峰位 返回 r觀測(cè)點(diǎn)至某一任意選定的原子 （參考中心）的距離 三維空間相當(dāng)于 球體的半徑 半徑增減一個(gè)單位長(zhǎng)度，球體內(nèi)原子個(gè)數(shù)變化值 ?（r）為密度函數(shù) 圖121 700℃液態(tài)鋁中原子密度分布線 3個(gè)特征 可見液態(tài)原子分布曲線是介于 曲線與固態(tài)時(shí)的分布曲線（豎直線）之間作波浪形的變化。 其 第一峰值 與固態(tài)時(shí)的衍射線（ 第一條垂線 ）極為 接近 ，其配位數(shù)與固態(tài)時(shí)相當(dāng)。 第二峰值雖仍較明顯，但與固態(tài)時(shí)的峰值偏離增大，而且 隨著 r的增大，峰值與固態(tài)時(shí)的偏離也越來越大。 當(dāng)它與所選原子相距太遠(yuǎn)的距離時(shí) ,原子排列進(jìn)入無序狀態(tài)。 表明， 液態(tài)金屬中的原子在幾個(gè)原子間距的近程范圍內(nèi)，與其固態(tài)時(shí)的有序排列相近，只不過由于原子間距的增大和空穴的增多，原子配位數(shù)稍有變化。 024 ??r液態(tài)金屬的結(jié)構(gòu)特征 液態(tài)金屬內(nèi)存在近程有
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