外文翻譯---一維符合材料介質(zhì)非穩(wěn)態(tài)傳熱過程的分析方法（中文）-全文預(yù)覽
【正文】 ]( ， ， ) （ ） q=0， 1,2 分別代表平板、圓柱、球體 外部邊界條件（ x= ） ( ) ( ， ) （ ） 內(nèi)部邊界條件（ x= ） ( ， ) ( ， )( ， ， ) （ ） ( ) ( ) ( ， ) （ ） 外部邊界條件（ x= ） ( ) ( ， ) （ ） 初始邊界條件 ( ， ) ( ) [ ， ]( ， ， ) （ ） 公式（ 3）表明， 相互獨(dú)立的 M層板材料表面兩相鄰區(qū)域的溫度相等，公式（ 4）則相反，熱通量連續(xù)，與內(nèi)界面相對(duì)應(yīng)，公式（ 1） — （ 6）可通過分析求解。 （ c） 介質(zhì)周圍，流體溫度為 ∞ ，空間均勻，且時(shí)間 t0 時(shí)保持恒定。 在 Vodicka 之后，復(fù)合材料的非穩(wěn)態(tài)傳熱問題的分析 經(jīng)過 50 多年的發(fā)展，其中包括一些個(gè)人的貢獻(xiàn)， M 層非穩(wěn)態(tài)傳熱數(shù)學(xué)建模 假定一復(fù)合材料有 M層平板處于理想化熱接觸條件，如圖 1 所示， 和 分別是第 i 層的熱傳到效率和熱擴(kuò)散效率 （ i=1,2…… M）， 初始體（ t=0），限制其變化范圍 x ,具有特定的溫度 f（ x）。中文 5500字 An analytic approach to the unsteady heat conduction processes in onedimensional posite media 一維符合材料介質(zhì)非穩(wěn)態(tài)傳熱過程的分析方法 摘要： 一維層疊體瞬態(tài)傳熱問題常采用基于 Vodicka 的傳統(tǒng)方法解決，然而， 如果把每一層的熱擴(kuò)散系數(shù)放在傳熱方程的一側(cè)， 在時(shí)間變量函數(shù)采集點(diǎn)處， 采用分離變量法對(duì)傳熱方程進(jìn)行修正， 則修正傳熱方程自動(dòng)成立，表示處于一種透明的物理狀態(tài)。這種選擇使得時(shí)間變量函數(shù)獨(dú)立于熱擴(kuò)散，因此，盡管這種方法可以給出正確的定量的結(jié)果，但并不能表示真實(shí)的物理問題，而且特征值和相應(yīng)的本征函數(shù)的計(jì)算非常耗時(shí)且復(fù)雜。 （ b） 熱性能，如傳導(dǎo)率、擴(kuò)散率等，與溫度無關(guān)，且 M層板材中層內(nèi)均勻。 因此，熱傳導(dǎo)問題可認(rèn)為是線性的、一維的、均勻的。 ， ( ， )， （ ） ( ) [ ， ]( ， ， ) （ ） 可過公式（ 9）解時(shí)間變量函數(shù)，得： ( ) ， ( ， ) （ ） 空間變量函數(shù)的解則是通過解 Helmholtz 方程（ 10）得到，方程（ 10） 只取決于空間 坐標(biāo) x， 可以表示成： ( ) ( ， ) ( ， )， [ ， ]( ， ， )， （ ） ( ， )和 ( ， )是式子（ 10）的兩個(gè)線性不相關(guān)的解， 和 是與第 i層復(fù)合介質(zhì)相關(guān)的整合常數(shù)。 式子（ 13）中給定 函數(shù) 和 （ ， ） 為 ： ( ) ； ( ， ， ) ， ( ， ， )， （ ） ?( ， ， ， ) ( ， ) ∏ ( ， ， ) ( ， )， [ ， ]( ， ， )， （ ） 函數(shù) ， （ ， ） 出現(xiàn)在式子（ 15）中，定義為： ( ， ， ) ?( ， ， ， ) ?( ， ， ， )， ( ， ) （ ） ( ， ， ) ? ( ， ， ， ) ? ( ， ， ， ) （ ） 可見函數(shù) ， 可以通過令式子（ 17a）中 i=M 和式子（ 17b）求得，而 給定 函數(shù) ∏ （ ， ） ，直接出現(xiàn)在式子（ 16）中，并以 ?的形式間接的出現(xiàn)在式子（ 17a）和（ 17b
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