氣體動力學基礎 (2)-文庫吧
2025-04-25 00:14 本頁面
【正文】 pvvvpvvpvv??????????????11)(167。 ?上式表明：氣體等熵流動，即理想氣體絕熱流動，沿流任意斷面上，單位質量氣體所具有的 內能、壓能、動能三項之和均為一常數 。 Cvppk???? 211 2??Cvpu ???22?167。 氣體動力學中，常用焓 i這個熱力學參數來表示絕熱流動全能方程 。 ?pui ??Cvi ??22CvTc p ??22167。 ?氣體絕熱指數 k取決于氣體分子結構?？諝?k=，干飽和蒸汽 k=，過熱蒸汽k=。 ?實際的流動過程均為多變流動，其運動方程式為： Cvpnn??? 212?nnpp2211???多變過程 p， ρ 的關系為： 167。 nnpp2211???特殊流動時，多變指數為： ?等溫流動： ?絕熱流動： ?定容流動： ?定壓流動： cpn??1?nkn ????n0?n167。 例 91：求空氣絕熱流動時（無摩擦損失），兩斷面間流速與絕對溫度的關系。已知：空氣的絕熱指數 k=,氣體常數 R=287J/。 解：應用公式： Cvpkk??? 212?將 k=：得 RTp ???CvRT ???22 222211 2 0 1 02 0 1 0 vTvT ???Cvp??22?167。 例 92：為獲得較高空氣流速，使煤氣與空氣充分混合，使壓縮空氣流經圖示噴嘴。在 2斷面上測得高壓空氣參數為：p1=12*98100N/m2, p2=10*98100N/m2,v1=100m/s,t1=27℃. 試求噴嘴出口速度 v2為多少？ 1 1 2 2 壓縮空氣 煤氣 煤氣 167。 221 1 2 21201 0 201 0273 27 300T v T vTK? ? ?? ? ?167。 解：因速度較高，氣流來不及與外界進行熱量交換，且當忽略能量損失時，可按等熵流動處理。應用上例結果： 311112 98 10 0 13 .67 /28 7 30 0p Kg mRT? ?? ? ??1 1 2 2 壓縮空氣 煤氣 煤氣 1 11 . 431 2 2211 2 1101 3 . 6 7 1 2 . 0 1 /12Kkkp p pk g mp?????? ??? ? ? ? ??? ??????22210 98 10 0 28412 .0 1 28 7pTKR??? ? ??將各值代入得 ? ? 22 2 0 1 0 3 0 0 2 8 4 1 0 0 2 1 0 /V m s? ? ? ?167。 絕熱流動有兩種不同的情況： ?在噴管中的流動，具有較高的速度，較短行程，氣流與壁面接觸時間短，來不及進行熱交換，摩擦損失亦可忽略?？衫斫鉃榈褥剡^程 。 ?在有保溫層的管道中流動的過程，一般摩擦作用不能忽略，屬于 有摩擦絕熱流動 。 ?兩者都可以用理想氣體絕熱流動的伯努利方程。 Cvpkk??? 212?167。 音速 ? 流體中某處受外力作用，使其壓力發(fā)生變化，稱為壓力擾動。壓力擾動產生壓力波，向四周傳播。傳播速度的快慢，與流體的壓縮性和密度有關。 ? 微小擾動在流體中的傳播速度，就是聲音在流體中的傳播速度，以符號 c來表示音速。 ? 音速 c是氣體動力學重要參數。 167。 、滯止參數、馬赫數 第二節(jié) 音速、滯止參數、馬赫數 p dp?c小擾動波波峰 等斷面直管，管內裝靜止可壓縮氣體，活塞微小速度 dv向右移動，產生一微小擾動平面波。若定義擾動和未擾動的分界面為波峰，
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